FeBO3 kristallarining uch karrali o'qi bo'ylab zaif ferromagnetizm 1926 yil

0
4j _
2j
4j _
0
4j
eff
3
n
2
,
Machine Translated by Google

---

H = gbH j sz j +
a
ÿ 6s(s + 1) + 3s
kristall
1927 yil
a
(8) da B (0) va acf konstantalari energiya birliklarida yoziladi,
(9) da acf va HE(0) maydon o'lchamiga (Oe) ega. Bu yerda H(0)
= B(0)/ M(0) – samarali almashinuv maydoni, g – spektroskopik
bo‘linish omili, b – Bor magnitoni.
2
= exp (ÿWjm/ kT)
× (s - 1)(s - 3/2)sin 3acf sin3 th sin 3p.
= N ÿ 2acfgbs/ 3HE(0) sin 3acf sin3 th sin 3p. (to'qqiz)
Ixtiyoriy haroratlar uchun uchinchi tartib o'qi bo'ylab zaif
ferromagnit momentga yagona ion hissasini erkin energiyaning
kengayishidan aniqlash mumkin.
(s + 1)
× acf sin 3acf sin3 th sin 3s.
F = -(NkT/ 2)
t(0) = -N ÿ 2 9 s(s - 1/2)(s - 1)(s - 3/2)acf sin 3acf,
ln
2 jO
Magnit kvant soni m1 = ÿ5/2 (T = 0 K) uchun anizotrop energiya
(5) moddaning har bir moliga quyidagicha yozilishi mumkin.
ÿ 2 sin3 thic cos thj cos 3 (ÿj + acf
j) = (1/72) acf
burchaklarni kiriting va kvadrat qavs ichidagi ifodalarni cos th1
va cos th2 da qoÿshing, sin3 th1 = sin3 th2 = sin3 th va cos th1
+ cos th2 = 2mz (0) (taÿrifi boÿyicha) oÿrnating. Keyin
0s _
kT
4 jO
(besh)
gbH j mj
exp ÿ kT
1 ÿ
Wjmj = gbH
Bir mol moddaga zaif ferromagnit momentning o'lchangan
qiymati uchun biz olamiz
4 jO
+
2j
ionning j holatlari yig'indisidir .
c(mj) = 35m
mz (0) = N ÿ 2 9B(0) s(s - 1/2)(s - 1)(s - 3/2)
Bu erda antiferromagnetizm vektori uchun azimutal burchaklar
kiritiladi va N - Avogadro soni. Keling, (6) dagi kosinus
funktsiyalarini, shu jumladan azimutalni kengaytiraylik
× (s ÿ 3/2) sin3 th1 cos th1 cos 3( s + acf)
4j _ _ (to'rt)
Wjm1=ÿ5/2 = ÿ(N/9)acfmz (0) ÿ 2s(s ÿ 1/2)
NkT
Zj =
mos ravishda uch karrali o'qdan va simmetriya
tekisligidan olingan thj va sj burchaklar bilan aniqlangan
yo'nalish . Gamiltonianni quyidagicha yozish mumkin [8]
(6)
Wjm1=ÿ5/2 = (N/18)acf ÿ 2s(s ÿ 1/2)(s ÿ 1)
(7)
ÿ (a ÿ F)ef 20 35 cos4 thj ÿ 30 cos2 thj + 3 O
Kristalning erkin energiyasini ifodalashdagi eksponensial
funktsiyani /kT darajali qatorga kengaytiramiz. Lineer atamalar
vaqtlari bilan cheklangan
0 a
s(s + 1) + 25m
FeBO3 kristallarining uch karrali o'qi bo'ylab zaif ferromagnetizm
+
4j
+ sin3 th2 cos th2 cos 3( s + p ÿ acf) .
(4) dan keyingi energiya darajalari [4] shaklga ega.
Yj = exp ÿgb|H rui yozuvini mj da kiritish
(kuchli almashinuv oÿzaro taÿsirida)
(8)
F =ÿ
= mz (0)M(0)
Bu yerda soddalik uchun ifodalarning aylantirilgan koordinatalar
tizimiga tegishlilik belgilari olib tashlangan. Nosozliklarning
uchinchi tartibli o'qi bo'ylab zaif ferromagnit momentni
(nazariyaning birinchi yaqinlashuvida) hisobga olish uchun
bizni quyidagi ifodaning acf atamasi qiziqtiradi:
.
anizotropiya konstantalarining kT ga nisbati vakolatlarida , bu erda
hisoblash
a˜
| /kT, so'm
log Zj
(7) ni (1) dagi doimiy t (T = 0 K) dagi energiyaning fenomenologik
ifodasi bilan tenglashtirib , t(0) va keyin mz (0) ning ifodasini
topamiz.
Guruch. 1-rasm. FeBO3 panjarasidagi Fe3+ ning ikkita
ekvivalent bo'lmagan holati uchun kubik kristall maydonining
o'qlarini taqsimlash . To'q rangli belgilar yuqori BO3 guruhlarini ko'rsatadi va
yorug'lik - rasm tekisligi ostida.
Qattiq jism fizikasi, 2016 yil, 58-jild, ÿ. 10
mj
mj
z
.
m
0
4j _ _
0
(mj)a
j
j
eff
4 jO˜m _
eff
m=1
m=0
0
2
0
dan 4 gacha
2
m
j
eff
to'rtta
m
4 (mj)a j
mj + c
j
0
dan 4 gacha
4j _
eff
j
4j
0
(mj)a 4 j
pozitsiyasini olamiz
m
0
to'rtta
j
2
m
m=0
2
0
4 j ,
4 2 ÿ 30 m j
j
Machine Translated by Google

---

Guruch. 2-rasm. FeBO3 kristallarining uch karrali sz (T)/ sz(0)
o'qi bo'ylab kuchsizning ferromagnit momentga nisbatan
haroratga bog'liqligi .
[3] S.G. Ovchinnikov, V.V. Rudenko. UFN 184, 1299
(2014). [4] V.V. Rudenko. FTT 22, 775 (1980). [5] I.E.
Dzyaloshinskiy. ZhETF 32, 1547 (1957). [6] E.A. Turov.
Magnit tartiblangan kristallarning fizik xossalari. SSSR
Fanlar akademiyasi nashriyoti, M. (1963). 224 b.
Qattiq jism fizikasi, 2016 yil, 58-jild, ÿ. 10
[2] A.M.Kalashnikova, A.V.Kumel, R.V.Pisarev, V.V.Gridnev,
A.Kirilyuk, Th. Poyga. fizika. Rev. Lett. 99, 167205 (2007).
[1] VE Dmitrienko, EN Ovchinnikova, SP Collins, G. Nisbet,
G. Beutier, YO Kvashnin, VV Mazurenko, AI Lichtenstein,
MI Katsnelson. Tabiat fizikasi. 10, 202 (2014 yil).
)
Kubik kristall maydonining almashinadigan aylanish
momentlariga ta'sir qilish mexanizmi [4] da tasvirlanganga o'xshaydi.
Farqi shundaki, bazal tekislikda ma'lum bir yo'nalishda
antiferromagnetizm vektori kub ta'sirida egiladi".
lu) va HE(0) = 6,02 106 Oe [12]. Hisoblash va eksperimental natijalar
juda yaqin, bu ko'rib chiqilayotgan mexanizm hech bo'lmaganda
asosiylaridan biri ekanligini ko'rsatadi. Olingan ifoda (9) [13, 14]
maÿlumotlari asosida MnCO3 dagi sz (0) ni taxminiy baholash