H s nov q.. YÜKs k g rginlikl r V elektrik izolyasiya texnikasi
DAXILI IFRAT G RGINLIKL RIN XÜSUSI M S L L RI
Yüklə 4,73 Mb. Pdf görüntüsü
|
- Bu səhifədəki naviqasiya:
- _________________Milli Kitabxana__________________
- 15.1.1. Inteqral t nlikl r v bükülm teoreminin t tbiqi
|
15. DAXILI IFRAT G RGINLIKL RIN XÜSUSI M S L L RI Elektrik b k v sisteml rinin üç fazlı sxeml rin baxıldıqda, real qur ularda daxili ifrat g rginlikl rin bir çox lav s b bl ri v m nb l rinin oldu u a ikar olur. Üçfazlı real sxeml rin h rt r fli analizi riyazi modell m usulları il aparılır. Çünki t crüb d yüks k g rginlik x ttl rinin açılıb, qo ulması o q d r d asan h yata keçiril n hadis deyildir. Dig r t r fd n real t crüb l rd fazların qo ulmasına ixtiyari v t sadüfi gecikm verm k onların intiqalında xüsusi qur ular qoyulmasını t l b edir. Bir sözl real t crüb l r çox bahalı v texniki c h td n ç tin olur. Bu f sild h m d uzunmüdd tli ferrorezonans g rginliyin baxılacaqdır. Qo ulma eyni anda olarsa, x tt veril n faz g rginlikl ri simmetrik 120 0
yüks k g rginliy qo ulan EÖX-d is , açarların intiqallarının eyni anda komanda almasına baxmayaraq, qo ulmada faz f rql ri olur. Üst lik YG açarları pill li qo ulma v sas kontaktlardan vv l komutasiya edil n lav kontaktlara malikdir k.14.1.3. lav kontaklar is müqavim tin qiym ti 2500-3000 Om olan untla dövr y qo ulur. Bu zaman x ttin vv li v
sonundakı g rginlikl r h min müqavim td n, qo ulma buca ından, x ttin uzunlu u, ötürül n güc v m nb in daxili parametrl rind n asılı olaraq d yi ir. G rginlikl rin bel rejiml rd , mövcud Furye çevirm l ri v dig r
_________________Milli Kitabxana__________________ 394
(dur un, qaçan dal alar, Runqe-Kutt, Z- çevirm l r metodları) metodlarla hesabatları mür kk b v h tta mümkünsüz olur [29-31]. Ona gör inteqral t nlikl r metodunu t tbiq ed k.
Son zamalar hiperbolik tip x tt t nlikl rinin h llinin yeni üsullarından biri, inteqral çevir m l r v bükülm teoreminin t tbiqi geni istifad edilir. O metodun sas üstünlüyü, EÖX-nin yuxarıdakı qeyri simmetrik kommutasiyalarında görünür. Qeyri simmetrik kommutasiya rejiml ri üçün, faz g rginlikl rinin simmetrik t kil edicil ri v onların Z çevirm l ri çox saylı toplananlardan ibar t olur. Ona gör hesabat alqoritml ri d yorucu olmaqla yana ı mür kk b yazılı v çoxlu hesablama yadda ı t l b edir. Bununla yana ı, Z çevirm l rd b zi parametrl rin qeyri x tti v dig r funksional asılılıqlarını n z r almaq ç tinl ir. Bu halda dur un v qaçan dal alar metodları da kifay t q d r s m r li olmurlar [28-30]. Xüsusi il , yüks k g rginlikli uzun x ttl r n z r alındıqda v hesabat sxemind bu x ttl r aid kompensasiya qur uları i tirak etdikd m s l daha da ç tinl ir. Kommutasiyanın b zi hallarında üç fazlı b k nin qeyri simmetrik rejiml ri, böyük aktiv müqavim tl r v g rginlik - c r yan k s n qeyri x tti xarakteristikalı mühafiz aparatları olduqda, dur un dal alarla m xsusi kökl rin tapılması mümkün olmur v ya x talar çox artır. Qaçan dal alar metodu da düyün nöqt l rd sxem daxil olan t nziml yici qur uların n z r alınması halı üçün s m r siz olur. Göst ril n hallarda bu kitabın mü llifi t r find n i l nmi inteqral t nlikl r v diskret çevirm l r metodu daha effektlidir [24]. Bu metodun sasını (14.1.1) – 14.1.6) t nlikl rind verilmi funksiyaların Laplas t svirind n zaman oblastına keçdikd istifad edil n, impulsiv- funksiyalar v inteqral bükülm teoremi t kil edir. Nisb t n a ır rejim olan üç fazlı x ttin faz ardıcıllı ının pozuldu u v intiqalın zamana gör gecikm l rl faz sürü m si verdiyi kommutasiya rejimin baxaq. Q zadan sonra b k avtomatik olaraq yenid n simetrik g rginlik m nb in qo ulmu olur k. 15.1.1. kild A fazasının birinci, C –ikinci, B is üçüncü qo ulması göst rilmi dir. slind qo ulmada fazlar f rqi 1 msan–d n çox olmamalıdır. Qo ulmamı fazada c r yanın sıfır olmasına baxmayaraq, vv l qo ulan fazanın yaratdı ı elektromaqnit induksiyası sonra qo uluan fazada g rginlik yaradır. Zaman keçdikc qo ulma tamamlanır v sxem simmetrik rejim dü ür. Bu arada elektromaqnit r qsl nm l rinin mü yy n - U(t
v sxemin sönm zaman sabitin uy un müdd td t sir ed n bir g rginlik qalır. Deyildiyi kimi, x ttin uzunlu undan asılı olaraq qalıq g rginlik- u 0 x tt boyu mü yy n qanunla d yi ir. M s l n, A 2 açarı açıq olduqda bu g rginlik, (15.1.10) – a uy un kild kosinus qanunu il d yi c kdir. Lakin, x ttin _________________Milli Kitabxana__________________ 395
uzunlu u böyük, qo ulmalar arası müdd t dal anın bu x tt boyu yayılma müdd tin nisb t n qısa olarsa, kosinusoidal d yi m ni n z rd n atmaq olar. Onda qon u fazlarda induksiya g rginlikl ri sabit q bul edilir v sad toplanma il n z r alınırlar. Qeyri simmetrik qo ulmalar üçün yazılmı t nlikl rd n orijinal oblastda t yin edil n g rginlik v c r yan funksiyaları, 1 v 2 nöqt l ri üçün a a ıdakı kimi ifad edilir. Hesabat sxemind bunlardan lav , fazların öz maksimumlarına qo ulma halı üçün gecikm l r n z rd tutulur
k.15.1.1. N tic d operator kilind a a ıdakı hesabat ifad l ri alınır. I fazın qo ulması halında x ttin sonu v vv lind ki g rginlikl r üçün, . 2
0 , 0 2 , , 2 2 , 0 1 0 1 1 0 1 0 0 1 1 0 1 0 0 1 p E z z z z p U p U p E z z p k z p k z p U p U p E z z p k z p k z p U A gir gir C B A gir gir C B A gir gir A (15.1.1)
Qo ulmamı (B v ya C fazası üçün) x ttin vv lind g rginliyin ifad si – p E z z z z p U CK gir gir B 1 0 0 2 2 , 0 (15.1.2) II (B v ya C) fazın qo ulmasından sonra, x ttin son nöqt l rind ki g rginlik üçün a a ıdakı ifad l ri yazmaq olar: p E z z p k z p k z p U p E z p k z z z p k z p k z p U p E z p k z z z p k z p k z p U CK gir gir B CK gir gir gir C CK gir gir gir A 1 0 0 0 2 1 1 0 0 0 2 1 1 0 0 0 2 2 , 2 2 5 , 0 , 2 2 5 , 0 , (15.1.3) _________________Milli Kitabxana__________________ 396
k.15.1.1. Üçfazlı hesabat sxemi a) v A,B,C fazlarının maksimal qiym tl rind (A,C,B) kilind qo ulma ardıcıllı ı-b) 3-cü fazanın qo ulması il sxem simmetrik v ziyy t g lir. Burada B fazası qo ularsa, U
v ya C fazası qo ularsa, U A3 =U B3 kimi q bul edilir. (15.1.1-15.1.4) ifad l rind A,B,C v 1, 2, 3 indeksl ri faz g rginlikl ri v onların qo ulma ardıcıllı ını göst rirl r. Birinci variant üçün a a ıdakı operator t nlikl rini yazmaq olar:
1 0 0 0 3 1 0 0 0 3 3 3 3 , 3 3 , , (15.1.4) Bu halda hesabat üçün yazılmı h min t nlikl rd qo ulmanın A, C, B ardıcıllı ı götürülmü dür. Bu üçfazlı EHQ-si üçün sinusoidal funksiyaların maksimal qiym tl rinin sıra ardıcıllı ına uy un g lir. Lakin yuxarıda deyildiyi kimi A, B, C –ni d qo ulma ardıcıllı ı kimi götürm k olardı. Bu halda bütün fazların maksimal nöqt d qo ulması üçün, intiqalın faz kecikm l ri 3 2 bucaq q d r normal zaman periodu t kil etmi olardı. Baxılan metodla buna _________________Milli Kitabxana__________________ 397
asanlıqla nail olunur:- a) birinci fazanın qo ulma buca ı – a verilir; 2) B v ya C fazasının maksimala qo ulması üçün hesabat addımlarının sayı verilir. Bu halda sonrakı fazaların qo ulması anına q d r keç n zamanda, açarın faz kontaktlarnıdakı g rginlikl r a a ıdakı kimi t yin edilirl r: - A, C, B ardıcıllı ı üçün :
t u t u t t e t u t t e B B a Bk c a ck , 0 , 0 3 2 sin
, 0 3 4 sin
2 1 1 1 1 (15.1.5) A, B, C ardıcıllı ı üçün is , t u t u t t e t u t t e c c a ck B a Bk , 0 , 0 3 4 sin
, 0 3 2 sin
2 1 1 1 1 (15.1.6) (15.1.5) v (15.1.6) ifad l rind n görünür ki, sonra qo ulan fazlarda x tti qo an açarların kontaktlarnıdakı faz g rginlikl ri, h r d f bir vv lki qo ulmadan yaranan (induksiyalanan) g rginlikl rin n z r alınması il hesablanır. g r A fazasından sonra B v C-l r gecikm d n qo ularsa, x tt üçfazlı sistemin simmetrik rejimi v ya bir fazlı qo ulmada keçid prosesi kimi hesablanır. (15.1.5) v (15.1.6) sistem t nlikl rinin birinci ifad l ri istifad edilirl r. Riyazi modell dirici funksiyalar üçün k. 15.1.2 –d verilmi sxem v onun parametrl ri n z r alınır. Sxem gör ötürm funksiyaları v giri müqavim tl ri a a ıdakı kimi t yin edilir [27]. Faz f rql ri il qo ulan üç fazlı elektrik verili hava x ttl rind keçid prosesl rinin riyazi modell dirilm si üçün hesabatlara aid, (t) v (t) kilind olan k.15.1.2, impuls funksiyaları, ifrat g rginlikl rin fiziki mahiyy tin uy undur. Bu funksiyalar (15.1.8) – (15.1.16) ifad l ri kilind
inteqral t nlikl rin nüv sin daxil edilir. N tic d g rginlikl rin simmetrik t kiledicil ri v onların vasit si il faz g rginlikl rinin hesabatları asanla ır. Bu riyazi model v (14.1.7), (14.1.8) formulalarının t tbiqi simmetrik t kiledicil rin hesabatına uy un g lir v dig r metodlara nisb t n hesablamalarda sad lik v d qiqlik daha yax ı t min edilir. g r hava x ttinin vv li v sonuna L r1 , L r induktivlikli reaktorlar (v ya kondensator batareyaları) qo ularsa, operator sxeminin d r c si müst qil budaqlara qo ulan reaktiv elementl rin sayı q d r artır. _________________Milli Kitabxana__________________ 398
0 0 0 0 1 10 1 10 1 0 1 1 1 1 0 0 0 0 ; , ; , 1 ; 1 ) ( gir m m gir m m gir r gir r gir gir r gir r gir r c r d z PL R z z PL R z z z z z z z z z z z sh z z ch p k sh z z ch p k (15.1.7) Riyazi modell m d alqoritm daxil edil n ümumil dirici
v
(t) - riyazi funksiyalar t nlikl rin t rtibl rini iki d r c azaldır v hesabatları xeyli sad l dirirl r.
Alınan alqoritml r reaktorsuz sxeml rl eyni t rtibd olurlar. Daxil edil n bu impulsiv funksiyalar sxemd olan s rb st R müqavim ti v
induktiv müqavim tl ri lazımi anlarda impuls kilind hesabata qo urlar. M s l n, R-i t=0 anından, pL-i is , birinci hesabat anında (t=1 v ya n=1 diskret nöqt sind ) hesabata daxil edirl r. Zaman oblastında s rb st h dd R· (t) v PL asılıl ı L· (t) kimi hesabalnır. Dig r inteqral altı funksiyalar m xr cd P-nin artan üstlü nisb tl ri kilind 3
2 2 1 , ,
A P A P A v s. yazılır [47]. Baxılan m s l d x ttin vv li v sonuna qo ulmu iki reaktor üçün inteqral altı funksiyaların n böyük üstü iki d r c azalaraq 4 olur :- 4 4
A . Orijinal oblastında is bu funksiya 6 3 4 t A - çevirilir. Bu keyfiyy tl ri il yana ı inteqral t nlikl r v diskret çevirm l r metodu müxt lif zamanlarda qo ulan fazların kecikm l rini asanlıqla n z r alır. H r bir yeni qo ulma anında modell dirici funksiyalar vasit si il , proses qo ulan fazalara uy un yeni hesabat funksiyaları daxil olur. Riyazi modell dirici funksiyaların çıxarı ları _________________Milli Kitabxana__________________ 399
v yazılı ın sad liyi üçün, sxemin parametrl ri v kommutasiya rejiml rin uy un olan a a ıdakı xüsusi msallar v nisbi vahidl r daxil edilir: - z d0 =2·z d , z d =1, m =1, E m =1, R 1 =2·R m +R m0 , R 2 =2·R m0 +R m , L 1 =2·L m +L m0 , L 2 =2·L m0 +L m , L 3 =L 2 / L r1 2 1 11 1 10 1 , 1 1 2 1
r r r L L L L L L , , 1 1 2 1 2 12
r L L L (15.1.8)
(15.1.7) ifad l rind n, ötürm funksiyaları v giri müqavim tl rinin toplananları düz, ks v sıfır ardıcıllıqı müqavim tl rd n t kil olundu u görünür. (15.1.1)-(15.1.3) t nlikl rinin yazılı ında, x ttin sonu üçün sur td
kimi ifad l r v t nlikl rin m xr cind 2z
v 2z 0 +z 1 ; z 1 v z 0 kimi ifad l r vardır. Ona gör yuxarıdakı t nlikl rin sur t v m xr cl rinin ayrı-ayrılıqda orijinal funksiyalarının tapılması m qs d uy un olur. Orijinallar t yin edil rk n, bütün modell dirici funksiyalar üçün gecikm l r uy un sönm msalları
hesablanır. Balansla dırılmı x tt parametrl ri üçün sönm dekrementi:- = R + G = R/2L+G/2C k miyy tin b rab r olur. Onda (15.1.7) ifad sind göst ril n =(p+ ) v 0 =(p+ 0 ) 0 kimi hesablanacaqdır. X ttin natamam qo ulması zamanı düz v ks ardıcıllıqlı dal alar sıfır ardıcıllıqlı dal alar is ,
0 · -in g tirilmi ifad l ri il n z r alınır. (15.1.1) v (15.1.2) t nlikl rind , 2z 1 +z 0 v 2z 0 +z 1 m xr cl ri olan, ifad l rin sur tl rind ki z
oblastında analoji olan a a ıdakı formula il yazılır: 7 0
11 7 0 2 10 7 0 2 2 4 2 1 1 4 2 D t D t L D t D t L D t D t p k z gir (15.1.9) 6 0
0 11 6 0 3 0 10 6 0 3 0 0 0 2 2 1 1 2 2 2
t D t L D t D t L D t D t p k z gir
(15.1.10) X ttin birinci fazasının qo ulmasında
olan uy ün orijinal funksiyalar a a ıdakı kimi yazılır: _________________Milli Kitabxana__________________ 400
) 11 . 1 . 15 ( 2 2 1 1 6 2 2 2 2 2 4 2 2 2 2 3 2 2 1 2 1 2 1 1 3 2 2 1 9 2 1 2 1 1 9 2 2 2 3 2 2 3 2 2 2 2 5 , 0 2 2 3 2 2 3 2 2 2 2 3 2 2 2 2 2 2 9 2 2 9 2 2 2 1 3 2 1 2 1 1 3 2 2 2 2 5 . 0 2 8 0 8 0 8 0 2 8 0 5 2 0 4 2 2 11 1 11 8 0 5 0 4 1 12 1 8 0 5 0 4 11 8 0 5 0 4 10 8 0 5 0 4 1 8 2 0 5 2 0 4 2 2 11 10 8 3 0 5 3 0 4 3 3 11 2 8 0 5 0 4 12 8 0 5 0 4 11 8 0 5 0 4 10 8 0 5 0 4 1 0 1
t t L D t t D t t L D t D t D t t L L L L D t D t D t t L L L D t D t D t t L D t D t D t t L D t D t D t t L D t D t D t t L L D t D t D t t L D t D t D t t L D t D t D t t L D t D t D t t L D t D t D t t R z z r r r r Ikinci fazanın qo ulmasında sür t z gir0 ·k 0 (p)+0,5 z gir ·k(p) v m xr c funksiyalarının 2z 0 +z 1 orijinal funksiyası üçün a a ıdakı ifad l ri yazmaq olar. Funksiyasının sur ti üçün a a ıdakı zaman ifad sini yazmaq olar: z gir0 ·k 0 (p)+0,5z gir ·k(p) 13 . 1 . 15 2 4 2 1 1 4 2 2 2 2 1 1 2 4 7 0 2 11 7 0 2 10 7 0 2 6 0 3 0 11 6 0 3 0 6 0 3 0 10 D t D t L D t D t L D t D t D t D t L D t D t D t D t L 2·z
0 +z 1 - m xr ci üçün is a a ıdakı a a ıdakı zaman funksiyası yazılır: _________________Milli Kitabxana__________________ 401
1 0 2 Z Z ) 12 . 1 . 15 ( 2 2 3 4 2 3 4 2 3 4 3 4 2 2 2 6 8 2 2 2 8 2 2 8 2 2 6 8 2 2 6 6 18 7 2 10 2 2 4 6 2 6 2 2 4 14 2 2 6 12 7 18 2 2 10 2 2 1 2 2 7 6 6 14 2 1 6 2 2 2 2 2 1 6 2 2 2 2 1 2 2 7 6 14 2 2 5 2 3 2 3 5 2 2 2 2 8 3 0 2 11 2 5 3 0 2 11 2 4 3 2 11 2 3 2 11 2 8 2 0 2 11 2 11 10 2 1 11 5 2 0 2 11 2 11 10 2 1 11 4 2 2 11 2 1 11 11 10 2 2 2 11 2 11 10 2 1 11 8 0 2 1 2 2 1 2 1 2 12 2 2 1 2 5 0 11 10 2 1 2 12 2 2 1 2 4 11 10 2 1 2 12 2 2 1 2 10 11 2 1 2 12 2 2 1 2 8 0 3 12 2 11 2 1 2 5 0 11 2 3 12 2 1 2 4 11 2 3 12 2 1 2 12 2 3 1 2 1 2 8 0 2 5 0 2 4 2 2 8 0 5 0
2 D t L R D t L R D t L R t L R D t L L L L R L L D t L L L L R L L D t L L L L L L R t L L L L R L L D t L L L L L L L L R L R L R D t L L L L L R L R L R D t L L L L L R L R L R t L L L L L R L R L R D t L L L L L L L R D t L L L L L L L R D t L L L L L L L R t L L L L L L L L R D t R D t R D t R t R D t D t D t t L r r r r r r r r r r r r r r r r r r r r r r r r r r r r r r
(15.1.4) t nlikl rind n göründüyü kimi üçüncü qo ulmada sistem simmetrik rejim keçir v EVX – d davam ed n elektromaqnit keçid prosesi _________________Milli Kitabxana__________________ 402
z 1 v z
0 kimi xarakteristik funksiyalarla hesablanır. Bu halda z gir k(p) v z gir0 k(p) orijinal funksiyaları da ba qa kild v daha sad hesablanacaqdır: 2 2 D t p k z gir (15.1.14) 3 0
0 2
t p k z gir (15.1.15)
(15.1.12) v (15.1.13), (15.1.14) v (15.1.15) ifad l rinin müqayis si göst rir ki, inteqral t nlikl r metodu il qurulmu riyazi modell rd eyni funksiyalar f rqli orijinallara malik olur. Bunun s b bi qo ulma rejiml rind n asılı olaraq sxemin v xarakteristik m xr c funksiyalarının d yi m sidir. Sxemin v orijinalların d yi m si, faz f rql ri il qo ulan elektrik b k l rind keçid prosesinin m xsusi tezlikl rini ifad edir. (15.1.4) ifad l rinin z 1 v z 0 kilind olan m xr cl ri is , a a ıdakı orijinal funksiyalarla yazılır. Faz f rql ri il qo ulan x ttin riyazi modelind I v II qo ulmalarda x ttin qo ulmamı fazasında da g rginlik induksiyalanır. X ttin vv lind induksiyalanan (15.1.1)-in 3-cü t nliyi v (15.1.3) t nliyi il hesablanan - U b1 (0,p) v U b2 (0,p) g rginlikl ri, h r qo ulmada m nb in qo ulan faz g rginliyi il toplanacaqdır. 4 4
4 4 4 4 10 4 1 2 1 1 2 2 2 2 1 1 1 2 2 1 1 2 2
t t D t t L D t t L D t t L D t t D t t L D t t R z m r m (15.1.16) 5 0
5 0 10 5 0 2 5 0 5 0 5 0 10 5 0 0 0 2 1 2 2 2 / 2 2 2 1 2 1 1 2 2 2 1 1 2 / 2 2 2 D t L D t t L D t t L D t t L D t t D t t L D t t R z r r m (15.1.17) Zaman oblastında z
funksiyasının 2z 1 +z 0 v 2z 0 +z 1 m xr cl ri yazılan ifad l ri m xr cl rin f rqli olmasına baxmayaraq, eyni bir formula il a a ıdakı kimi hesablanacaqdır: _________________Milli Kitabxana__________________ 403
8 0 5 0 4 2 8 0 5 0 4 8 0 5 0 4 0 2 2 2 3 2 2 5 2 2 5 2 3 1 2 2 1 2 1 2 1 1 5 , 1 2 2 2 3 2 3 2 1 D t D t D t t L D t D t D t t L D t D t D t t z z r r gir gir (15.1.18) Bel likl (15.1.8) - (15.1.16) ifad l ri, faz f rql ri il qo ulan üç fazlı x ttin, zaman oblastında elektromaqnit r qsl rini v bu d yi n rejiml rd x ttin vv li v sonundakı g rginlikl rin hesablanmasını t min edir. Indi is , baxılan m s l d hesabatların d di h llini göst r k. Qo ulmaların bütün m rh l l rind x ttin vv li v sonunda g rginlik funksiyası iki m rh l d hesablanır. Birinci m rh l d (15.1.1)-(15.1.4) t nlikl rin daxil olan (15.1.7) ifad l rind verilmi ilkin parametr v ötürm funksiyalarına gör qeyri simmetrik rejimin a a ıdakı qar ılıqlı impuls xarakteristikaları kimi rekurrent ifad l ri hesablanır: 1 0 0 0
m Q m n Q m W Q T n G n W (15.1.19) Ikinci m rh l d is , axtarılan g rginlik funksiyasının zaman oblastında h qiqi qiym tl ri hesablanır: m n E m W T n U n m 0 (15.1.20) Bu ifad l rd
kilind yazılmı ötürm funksiyalarının sür t v m xr cl rinin orijinal ifad l ri, W[n] ötürm funksiyasına uy un olan xarakteristik orijinaldır. Keçid prosesinin t nlikl rini v çevirm l rini i l dikd istifad edil n sinqulyar (t) v (t) v requlyar 1(t), t, t 2 v s. kilind sad d di hesablamalara malikdirl r [32-34]. Bu funksiyalar hesabatlara t=0 qo ulma anında v ya elektromaqnit dal asının x ttin vv li v sonuna g ldiyi uc nöqt l rind a a ıdakı kimi n z r alınırlar : - (t- ), (t- ), (t- 0 ) (t- 0 ), (t- 2 ) (t-2 0 ) (t-2 -2 0 ) (t-2 -2 0 ) v s. El c d 1(t), t, t 2 v s. funksiyalar , 0 , 2 , 2 0 , 2 + 0 , 2 0 + , 2( + 0 ) gecikm l rl hesabatlara daxil edilirl r. Onlar qeyri simmetrik qo ulmanın riyazi alqoritml rind qar ılıqlı laq sini t min edirl r. Göründüyü kimi, bu ifad l r özünd bütün sxem d yi m l rini,
_________________Milli Kitabxana__________________ 404
m xsusi r qsl nm l ri, x ttin v m nb in düz v ks ardıcıllıqlı sabit parametrl rini n z r alır. (15.1.8)-(15.1.18) funksiyaları, vv li v sonuna reaktor qo ulmu 3 fazlı EÖX-nin qeyri simmetrik kommutasiya rejiminin universal ifad l ridir. Çünki, bu ifad l rd L r , L r1 h r ikisi v ya h r hansı biri üçün sonsuz böyük qiym tl r q bul etm kl , x tt qo ulan reaktorları alqoritml rd n v hesabatlardan çıxarmaq olar. Ba qa metodlarda is bel bir imkan yoxdur. (15.1.8) - (15.1.18) - da verilmi bütün funksiyaları hesablayaraq, (15.1.19) - (15.1.20) ifad l ri il x ttin vv li v sonunda g rginlikl rin simmetrik t kiledicil rini t yin edirl r. I, II, III qo ulmalara uy un olan g rginlikl rin simmetrik t kiledicil ri a a ıdakı qaydada faz g rginlikl ri kimi tapılır:
b c b c b c n n C n n C C C n n B n n B B B n n A n n A A A n U n U n U n U n U n U n U n U n U n U n U n U , , , , , , , , , , , , 3 2 1 3 2 1 3 2 1 (15.1.21) (15.1.19) v (15.1.20) hesabatdar n=1 addımından ba layır. Bu addımda hesablanan g rginliyin bir vv lki addımdakı qiym ti n z r alınır. U(l,t)faz g rginlikl rinin ifad sinin yril r kilind verilmi funksiyaları h r qo ulmadan sonra qon u fazda induksiyalanan ba lan ıq u c1 , u b1 , u c2 , u b2 g rginlikl rinin müxt lif (±) i ar l ri v mütl q qiym tl ri üçün alınmı dır. Burada xüsusi hal kimi u
ifad sin gör alınmı yrisinin k.15.1.3, forması göst rilir. Göründüyü kimi bu usulda hiperbolik tipli t nlikl ri, modell dirici (sinqulyar (t) v (t) v requlyar 1(t), t, t 2 ) funksiyaların vasit si il c bri kild qapalı c m g tir r k h ll edirl r. Alınmı g rginlik yril ri k.15.1.3- d göst rilmi dir. k.15.1.3 x ttin, vv lin v sonuna reaktorlar (L r1 , L r2 ) birl dirilmi halda faz f rql ri il natamam qo ulması zamanı hesablanmı g rginlik yril ridir. yril r x ttin sonu üçün verilmi dir. Göründüyü kimi reaktorların t siri il , x ttin sonunda meydana çıxan ifrat g rginliyin misli 2,3 –d n böyük deyildir. Ifrat g rginlik, maksimal sinusoidal g rginliy birinci qo ulmu A fazasında yaranır. Hesabatlar n-in 600– çatan qiym ti üçün aparılmı dır. Bu 5 s naye tezliyin v ya 0,1 san müdd tin uy undur. Daxili ifrat g rginlikl r gör izolyasiyanın koordinasiyası v mühafiz si aparılark n, ventil bo aldıcılarının bo alma aralıqları g rginliyin 0,1 san-lik h min müdd tin gör t nziml nir.
_________________Milli Kitabxana__________________ 405
k.15.1.3. Sonu açıq olan üçfazlı elktrik ötürücü x ttinfazlarının müxt lif geçikm l rl qo ulması halında yaranan ifrat g rginlik yril ri, yuxarıdan a a ı A, C, B ardıcıllı ı il fazlarının g rginlikl ri verilir _________________Milli Kitabxana__________________ 406
yril rd n göründüyü kimi 3-cü qo ulan B fazası hesabat sxeminin 3 fazlı rejim dü m sinın son m rh l si v simmetrik rejimin ba lan ıcıdır. Ona gör B fazası qo ulduqdan sonra, bütün fazlar üçün keçid prosesinin q rarla ması daha s lis yri kimi mü ahid edilir. 15.1.3. –d alınmı yril r texniki d biyyatlarda veril n n tic l rl müqayis d real osilloqramlara daha yaxın olur [27,39]. Yüklə 4,73 Mb. Dostları ilə paylaş:
|