O’tkazgich materiallar Reja

Metallarning asosiy xossalari

Metallarning nomi	Zichligi, x10^3, kg/m^3	Erish harorati, C	Solishtirma issiqlik sig’imi, J/kgK	Chiziqli kengayishi TKl,x10^6K^-1	Solishtirma qarshilik, mkOmm	Elektronlarning chiqishi eV	Qayishqoqlik moduli, GP
Simob	13,60	-38,9	138	61,0	0,958	4,5	-
Seziy	1,87	26,5	234	95,5	0,210	1,9	1,8
Talliy	5,91	29,7	381	18,0	0,560	-	-
Kaliy	0,87	63,7	753	80,0	0,09	2,2	-
Natriy	0,97	97,6	1260	70,0	0,046	2,3	10
Indiy	7,28	156,0	243	25,0	0,090	-	10,5
Litiy	0,53	186,0	3620	-	-	-	4,9
Qalay	7,31	232,0	226	23,0	0,120	4,4	54,0
Kadmiy	8,65	321,0	230	30,0	0,076	4,0	62,3
Qo’rg’oshin	11,4	32,0	130	29,0	0,210	-	15,7
Ruh	7,14	420,0	90	31,0	0,059	-	92,2
Magniy	1,74	651,0	1040	26,0	0,045	3,6	44,3
Alyuminiy	2,7	657,0	922	24,0	0,028	4,3	70,8
Bariy	3,5	710,0	268	17,0	0,500	-	12,6
Kumush	10,5	961,0	234	19,0	0,016	4,4	80
Oltin	19,3	1063	126	14,0	0,024	4,8	77,5
Mis	8,94	1083,0	385	16,0	0,017	4,3	129
Berilliy	1,85	1284,0	200	13,0	0,04	3,9	287
Nikel	8,9	1455,0	444	13,0	0,073	5,0	196
Kobalt	8,71	492,0	435	12,0	0,062	-	200
Temir	7,87	1535,0	452	11,0	0,098	4,5	211
Palladiy	12,1	1554,0	243	12,0	0,110	-	121
Titan	4,5	1724,0	577	8,1	9,480	-	104
Xrom	7,1	1850,0	-	6,5	0,210	-	245
Platina	21,4	1770,0	134	9,0	0,105	-	170
Toriy	11,5	1850,0	113	11,2	0,186	3,3	79,2
Sirkoniy	6,5	1860,0	276	5,1	0,410	3,7	68,4
Iridiy	22,5	2350,0	-	-	-	-	528
Niobiy	8,57	2410,0	272	7,2	0,140	4,1	100
Molibden	10,2	2620,0	264	5,0	0,057	4,2	294
Tantal	16,7	2850,0	142	6,5	0,35	4,1	177
Reniy	20,5	3180,0	138	4,7	0,210	4,8	405
Volfram	19.3	3380,0	218	4,4	0,055	4,5	407

Turli xil metallar uchun elektronlarning betartib issiqlik harakat tezligi _u taxminan bir xildir. Shu sababli, solishtirma o’tkazuvchanlik qiymati elektronlar erkin bosib o’tgan yo’lning o’rtacha tezligi va o’tkazgich materialining tuzilishiga bog’liq bo’ladi. Nisbatan to’g’ri kristall panjarali sof metallarning solishtirma qarshiligi eng kichik qiymatga ega. Agar metall tarkibiga qo’shimcha kiritilsa, uning kristall panjarasi deformatsiyalanib,  qiymatining o’sishiga olib keladi.
Harorat ko’tarilishi natijasida metall o’tkazgichdagi zaryad eltuvchilar soni (ozod elektronlar konsentratsiyasi) o’zgarmay qoladi. Lekin kristall panjara tugunlari tebranishining kuchayishi tufayli elektr maydoni ta’siri natijasida harakatlanayotgan ozod elektronlar tobora ko’proq to’siqlarga duch keladi, ya’ni  kamayadi. Bunda elektronlarning siljuvchanligi pasayadi, natijada metallning solishtirma o’tkazuvchanligi kamayadi va solishtirma qarshiligi ortadi. Binobarin, metall solishtirma qarshiligining harorat koeffitsienti: TK_=_=(l/)(d_/dT).
Agar harorat kichik oraliqda o’zgarsa,  qiymatining haroratga bog’liqligi quyidagicha bo’ladi: ₂=₁l+_(T₂-T₁),
bunda: ₁, ₂- o’tkazgichning T₁,T₂ haroratdagi solishtirma qarshiliklarining qiymatlari (T₂T₁); _- solishtirma qarshilikning o’rtacha harorat koeffitsienti.
Metallar (masalan, mis) qattiq holatdan suyuq holga o’tganida ularning solishtirma qarshiliklari ortadi. Metall qotishmalari tarkibiga qo’shimcha kiritilishi oqibatida ularning tarkibi buziladi va solishtirma qarshiligi ortadi. Ikki metallni birgalikda eritib, so’ng sovitilsa, ular kristallanadi va bir metall atomlari ikkinchisining kristalli panjarasiga kiradi. Egri chiziqning yuqori qiymati qotishma birikmalarining ma’lum nisbatiga to’g’ri keladi. Bu holatda _ koeffitsienti ham ma’lum qonuniyat bo’yicha o’zgaradi. _ koeffitsienti sof metallarda nisbatan yuqori bo’ladi.
Odatda metallarning issiqlik o’tkazuvchanlik koeffitsienti dielektrik issiqlik o’tkazuvchanlik koeffitsientiga nisbatan yuqori bo’ladi. Bu metallarda ozod elektronlar mavjudligi bilan isbotlanadi. Harorat oshirilganda metalldagi elektronlarning siljuvchanligi va ularning solishtirma o’tkazuvchanligi kamayadi, natijada metall issiqlik o’tkazuvchanlik koeffitsientining uning solishtirma o’tkazuvchanligiga nisbatan (_u/) shubhasiz, ortadi. Bu matematik tarzda Videman-Frans-Lorens qonuni bilan ifodalanadi:
_u/=L₀T,
bunda: T- termodinamik harorat, K; L₀- Lorens soni.
L₀=²²/3 l².
Agarda k=1,3810^-23 J.K, t=1,610¹⁹ Kl qiymatlarni (4.7) formulaga qo’ysak, l₀=2,4510^-8 V²/K² ekanligi kelib chiqadi.
Videman-Frans-Lorens qonuni aksariyat metallar (marganes va berilliydan tashqari) uchun taalluqlidir. Normal haroratda alyuminiy uchun l₀=2,4510^-8 – kumush uchun 2,3510^-8, ruh uchun 2,4510^-8, qo’rg’oshin va qalay uchun 2,510^-8, platina uchun 2610^-8, temir uchun 2,910^-8,, V²/K² ga teng.
Ikki turli xil metall o’tkazgichlar bir-biriga tekkizilganda, ular orasida kontakt potensiallar farqi sodir bo’ladi. Buni turli xil metallar uchun elektronlarning chiqish ishi qiymatlari va ulardagi elektron konsentratsiyalarining har xil bo’lishi bilan tushuntirish mumkin. A va V metallar orasidagi kontakt potensiallar farqi:
U_AV=U_V-U_A+ kT/l (ln(a_0A/n_0V)) ,
Bunda: U_A, U_V – bir-biriga tutashgan metallarning potensiallari; n_0A, n_0V – A va V metallardagi elektronlar konsentratsiyasi; k- Bolsman doimiysi; l- elektron zaryadining mutloq qiymati. Turli ikki xil metall yoki qotishma simlaridan tashkil topgan va bir-biriga uch qismidan payvandlash natijasida olingan sim termopara deyiladi va u, asosan, muhit haroratini o’lchashda ishlatiladi.
Termopara tayyorlashda TEYUK katta va barqaror simlar qo’llaniladi.
O’tkazgichlarning chiziqli kengayishi koeffitsienti bir-biriga biriktiriladigan turli materiallar, vakuumli uskunalarda ulanadigan qismlarni zichlashda kerak bo’ladi. O’tkazgichlarning elektr qarshiligining harorat koeffitsientini hisoblashda ham mazkur koeffitsientdan foydalaniladi:
TKR=_R=_-_l.
Normal haroratda oson eruvchan metallarda _ qiymati nisbatan yuqori bo’ladi.