Sahifa 1 Radioaktivlik, radionuklidlar va nurlanish

Sahifa 59

egri chiziqning minimal darajasi. Hurmat bilan Weisäcker formulasini farqlash Z uchun
doimiy A va hosilani nolga tenglashtirsak, quyidagi formulani olamiz:
Z ° = 1.98 + 0, A15A2 '3
(23)
bu bizga ma'lum A va Z dan barqaror izobaza uchun Z0 ni hisoblash imkonini beradi
ra.
Yildan A N + Z =, formula () o'rtasidagi nisbati belgilaydi
barqarorlik vodiysi yadrolari uchun protonlar Z va neytronlar N. Z yadro p - Pacnafly uchun beqaror, va Z> ZpaBH da p + -Pacnafly uchun va elektron
ushlamoq. Barcha atom og'irliklari uchun p-barqaror yadrolar guruhlangan
Zp ^ qiymatlari atrofida. Kichik A ZVSBU ~ A / 2 da barqaror nurli yadrolar
taxminan bir xil miqdordagi proton va neytronga ega (roli)
Kulon energiyasi kichik). Oshirish bilan A, Coulomb energiya ortadi rolini
ko'payadi va barqaror yadrolarda neytronlar soni ko'payib keta boshlaydi
protonlar sonini ko'paytirish. Yadrolarning beta parchalanish energiyasi qanchalik katta bo'lsa
(qo'shni izobarlar orasidagi massa farqi), ular zonadan qanchalik uzoq bo'lsa
barqarorlik va radioaktiv parchalanishga moyilligi.
Juftlik energiyasi tufayli bitta parabola o'rniga hatto A uchun ham
spin, ikkita parabolik olinadi: toq-toq yadrolar uchun va
hatto. Juftlik energiyasi past bo'lishiga qaramay
yadroning umumiy bog'lanish energiyasi bilan taqqoslaganda (A-100 bo'lgan yadrolar uchun bog'lanish energiyasi)
3 va taxminan 1000 MeV, parabolalar orasidagi masofa ~ 2 MeV), bu erda
muhim oqibatlarga olib keladi. Ba'zi toq-yadroli yadrolar (masalan
128J o'lchovlari) p-pacnafl, p + -pacnafl va elektronni sinab ko'rishlari mumkin
qo'lga olish. Yuzdan sezilarli darajada barqaror, hatto tekis yadrolar mavjud
toq A va kuchli yadrolar, toq qanchalik barqaror bo'lsa
toq yadrolar, ulardan atigi to'rttasi (2H, 6Li, 10B, 14N). Berilgan A
bir nechta barqaror tekis yadrolar bo'lishi mumkin (masalan, 136Xe,
136Ba, 136Ce). Toq Z bo'lgan elementlar kamdan-kam yuzdan ko'proq bo'ladi
izotop, Z ga teng bo'lgan elementlar uchun bu a emas
suyak (masalan, 112Sn, 114Sn, 115Sn, 116Sn, 117Sn, 118Sn, 119Sn, 120Sn, 122Sn,
124Sn).
P - yemirilish uchun qarab sodda va murakkab spektrlar olinadi
hosil bo'lgan nuklid asosan yoki
hozirgi holat. Sof p ^ emitentlarning misollari ^ Sr - ^ Y,
3H, 14C, 32P, 35S, 204Tl. P ^ da 20F va 38Cl ning yemirilishi ham sodir bo'ladi
y-kvant tebranishi, bu yadroning hayajonlanganidan o'tishi bilan bog'liq
davlatlar asosiy biriga.
20F parchalanishida faqat qo'zg'alishda 20Ne hosil bo'lishi kuzatiladi
dent holati; bu holda, kishi taqiqlangan o'tish haqida gapiradi. IN
p - parchalanish uchun umumiy holat, ning yarim yemirilish davri ekanligi ko'rsatildi
qanchalik katta bo'lsa, spin kvant sonlari M ning orasidagi farq shunchalik katta bo'ladi
etakchi va yakuniy daraja. Agar M = 0, 1, 2, 3 va boshqalar bo'lsa, ular haqida gapirishadi
ruxsat etilgan, shuningdek taxminan bir, ikki, uch marta va boshqalar. taqiqlangan
86