Sahifa 1 Radioaktivlik, radionuklidlar va nurlanish

Sahifa 155

bo'linish faqat yadroning dastlabki qo'zg'alishi bilan mumkin
bo'linish to'sig'i balandligidan oshib ketadigan energiya bilan.
Termal neytronlar ta'sirida yadro bo'linishi faqat mumkin
Z> 90 ga teng juft yoki toq toq yadrolar uchun. Izotoplar 235U,
233
239
U va Pu har qanday energiyaning neytronlari ta'sirida bo'linishga qodir
gii, shu jumladan issiqlik. Boshqa og'ir nuklidlarning bo'linish reaktsiyalari
238
232
to'siqqa ega bo'lish; masalan, U va Th ni ajratish uchun neytronlar kerak
energiyalari 1 MeV dan yuqori. Aksariyat narsalar og'irroq
vismut, protonlar ta'sirida bo'linish, agar proton energiyasi bo'lsa
yadroning Coulomb repulsiyasini engib o'tish uchun etarlicha katta.
Parchalanish reaktsiyasining kesimi yadro turiga va neytron energiyasiga bog'liq
yangi Masalan, energiyasi bir necha bo'lgan yuqori energiyali neytronlar
o'nlab MeV deyarli barcha yadrolarning bo'linishiga va neytronlarning bo'linishiga olib keladi
bir necha MeV energiyasi - faqat og'ir yadrolarning bo'linishi A> 210. U
energiyasi 1 MeV bo'lgan taxtlar 292 U, 23920Th yadro bo'linishiga olib keladi,
231 Pa va 2994Pu. Energiya 0,001 ^ 0,5 eV bo'lgan neytronlar (termal neytronlar)
2 | 2 U, 294Pu, 292 U, 23900Th yadrolari bilan reaktsiyalarga faol kirishadi. Ispus
yadro bo'linishi natijasida hosil bo'lgan neytronlar yangi bo'linish hodisalarini keltirib chiqarishi mumkin,
bu bo'linish - yadrolarning zanjirli reaktsiyasini amalga oshirishga imkon beradi
reaktsiyani keltirib chiqaradigan zarralar sifatida hosil bo'ladigan reaktsiya
ushbu reaktsiyaning mahsulotlari.
Yadroning ikki qismga bo'linishi bilan birga kamdan-kam hollarda,
shuningdek, uch qismga bo'linish, uchinchi shard oson soat
titanium (masalan, 3H, 4,6,8He, 6Li yoki 10Be). Taxminan uchga bo'linish
ammo 232Th protonlar tomonidan bombardimon qilinganida teng parchalar kuzatilgan
yuqori energiya (> 100 MeV).
Bir bo'linish harakati davomida chiqarilgan umumiy energiya ~ 200 MeV.
U quyidagicha taqsimlanadi: 82% - kinetik energiya
bo'laklar, energiyaning 3% parchalanish nurlari, 6% - p- va y-kvant parchalanishi
berilgan qismlar, 9% bo'linish neytronlari va y-kvantlar.
Chiqarilgan neytronlarning ikki turi mavjud: tezkor va
orqada qolish. Tezkor neytronlarni harakatlanuvchi ariqchalar chiqaradi
qoziqlar, to'xtab bo'linadigan mahsulotlar bo'linmasi
dastlabki f? -kayish. Parchalanishdan tezda neytron spektri
doimiy va kechiktirilgan neytronlar bir nechta mono hosil qiladi
energiya guruhlari.
Bo'linish paytida chiqarilgan neytronlarning soni v o'zgargandek o'zgarib turadi
parchalarning massasi va energiyasi. U ni sekin neytronlar bilan bombardimon qilganda
biz v = 2,5 ga bo'linadigan neytronlar soniga egamiz . Og'irroq tog'lar uchun
politsiya v ko'payadi. V ning 1dan oshib ketishi - haddan tashqari
ammo muhim fakt. Aynan shu holat amalga oshirishga imkon beradi
yadro zanjiri reaktsiyasi va yadro reaktorlarida energiya to'planishi,
makroskopik miqyosda bo'linish paytida ajralib turadi. Kel
185