Azərbaycan Təhsil Nazirliyi Azərbaycan Texniki Universiteti Sərbəst işi N2 Fənnin adı



Yüklə 0,67 Mb.
səhifə6/6
tarix14.05.2022
ölçüsü0,67 Mb.
#57978
1   2   3   4   5   6
sərbəst iş 2

di

uL L dt

t



i 0r e

(8.30)


Şəkil 8.4-də alınan tənliklərə əsasən qısa qapanmış r, L konturunda i

cərəyanının və uL

gərginliyinin dəyişmə əyriləri qurulmuşdur. Həmin əyrilərə



əsasən proses nəzəri olaraq sonsuzluqda, praktiki olaraq bir neçə  keçəndən sonra

t 3 4 sönmüş olur.

    1. r C parametrli elektrik dövrələrində keçid hadisələri

Parametrləri r, C olan dövrədə kommutasiyanın növündən asılı olaraq alınan

keçid hadisələri ümumi bir tənliyə əsasən hesablanır. Həmin tənlik isə dövrənin parametrlərindən və onların bir-biri ilə birləşməsi növündən asılıdır.

Verilmiş ardıcıl dövrə üçün diferensial tənlik:


u ri uC

(8.31)


C

burada uC tutumda olan gər-ginlikdir. Tutmda keçən cərə- r

yanı i C duC

dt

olduğu kimi nəzərə almaqla



u rC duC

dt

  • uC

(8.32) U


r
dövrənin müvazinət tənliyi alınır. Buna aid xarakteristik tənlik

və onun kökü



rCp  1  0

(8.33)


p   1

rC

(8.34)


Buradan gərginliyin sərbəst mürəkkəbəsi:

zaman sabiti isə:



    • t


C
u Ae rC

s

  • t

Ae

(8.35)


  rC

(8.36)


Həmin dövrədə keçid gərginliyi ümumi qayda üzrə məcburi və sərbəst gərginliklərin cəmidir:

uC uC

uC

UC

t

Ae

(8.37)


m s m

Verilmiş dövrədə cərəyanın dəyişməsini onun gərginlik ifadəsindən tapmaq olur:



du duC

A t

i C C C m e

dt dt

(8.38)


  1. r, C parametrli dövrənin sabit gərginliyə qoşulması. Verilmiş dövrəni sabit

U gərginliyə qoşduqda məcburi - qərarlaşmış gərginlik mənbəyin öz gərginliyinə

bərabər, sərbəst gərginliyi isə



  • t


C
u Ae

s
olur. Keçid gərginliyinin

  • t

uC U Ae rC

ifadəsindən başlanğıc şərtlərə əsasən t 0

A  U

olduqda ( uc0 0 - dır)


(8.39)

tapılır. Beləliklə, tutumda olan qərarlaşmamış gərginlik üçün:

t



alınır.


uC U 1  e

 


(8.40)

Keçid rejimində dövrənin cərəyanı (8.11) tənliyinə əsasən aşağıdakı kimi tapılır:

i U

r

t

e
(8.41)

Bu tənliklər sabit gərginliyə aktiv müqavimət vasitəsilə qoşulmuş kondensatorun ucları arasındakı gərginliyin sıfırdan başlamış tam U gərginliyinə kimi

yüksəlməsini, kondensatordan keçən cərəyanın isə U

r

qiymətindən ta sıfıra kimi



azalmasını göstərir. Gərginlik və cərəyanın qərarlaşma müddəti, göründüyü kimi,

  rC

zaman sabitindən asılıdır. Çox vaxt kondensatorun dövrəsinə böyük aktiv



müqavimət qoşmaqla kondensatorun dolma zamanını çox uzatmaq olur.

  1. r, C parametrli dövrənin sinusoidal gərginliyə qoşulması.

Dövrənin qoşulması gərginliyin aşağıdakı qiyməti ilə təyin olunur:

u Um sint 

(8.42)


Dövrə qoşulan momentdın etibarən onun cərəyanı və kondensatordakı gərginlik arası kəsilmədən dəyişərək öz qərarlaşmış qiymətlərinə yaxınlaşacaqdır.

Dövrədə cərəyanın qərarlaşmış qiyməti (məcburi cərəyan):



i Um sint

m z

Im

sin t

(8.43)



U
və ya bunun maksimal qiyməti:

Im m

(8.44)



Qərarlaşmış cərəyanın ifadəsinə gəldikdə, burada

i C duC

dt

(8.45)


tənlikdən istifadə olunur:

I
t

i Im sint 

  m cos





r C

1

  e C



r

Burada cos  r

z

və sin  C



z

i

əvəz etməklə,


0
yuxarıdakı düsturu sadələşdirmək olur:

U t

i m cos sin t sin cos e

(8.46)


r

Məlum olduğu kimi, həmin dövrədə sərbəst

proseslərin sönməsi və qərarlaşması müddəti zaman sabiti ilə təyin olunmalıdır.

  rC



Şəkil 8.6-də verilmiş dövrənin qərarlaşmamış proseslərin xarakterizə edən cərəyan və gərginliyin dəyişmələrini təyin edən əyrilər göstərilmişdir.

Qərarlaşmış proseslərə ən çox təsir edən amil 


0

Шякил 8.6


qoşulma faza bucağıdır.

    olduqda qoşulma



2

zamanı sərbəst cərəyan və gərginlik alınmır, dövrədə rejim birdən-birə qərarlaşır. Aydındır ki, bu hal mənbəyin gərginliyinin maksimum qiymətindən keçməsi

momentinə uyğundur. Mənbə gərginliyi sıfırdan keçərkən (    0 və ya



    

olduqda) dövrə qoşularsa, sərbəst kəmiyyətlər ən böyük qiymətlərini alır,



başqa sözlə, qərarlaşmamış rejim daha kəskin şəraitdə baş verir.

  1. r, C parametrli dövrənin qısa qapanması.

Parametrləri

r, C olan dövrə öz-özünə qısa qapandıqda, qabaqcadan U0

gərginliyinə qədər dolmuş kondensator boşalmağa başlayır (Şəkil 8.7). Dövrənin belə rejimini, onun gərginliyi sıfra bərabər olan mənbəyə qoşulması kimi qəbul

etmək olar. Bu halda aşağıdakı kimi olar:

usm  0

məcburi gərginlik sıfra bərabər olduğundan tənlik



us usm

  • t

  • Ae

    • t

Ae
(8.47)

C

başlanğıc şərti tətbiq etməklə A sabiti üçün:

A us

0 U0

r

(8.48)


kondensatorun boşalma gərginliyi isə

      • t

us U0e

(8.49)


alınır. Bundan sonra keçid cərəyanı aşağıdakı tənlikdən tapılır:

ri u  0

(8.50)


buradan

  1. s



u U t
Шякил 8.7

is   s   0 e

(8.51)


r r

Tənlikdəki mənfi işarəsi cərəyanın əvvəlki istiqamətinin əksinə axmasını göstərir.



Qısa qapanmış dövrədə keçid prosesinin sönməsi   rC zaman sabitindən

asılır. Praktiki olaraq prosesin sönməsi üçün 3 4 zamanı keçməlidir.
Yüklə 0,67 Mb.

Dostları ilə paylaş:
1   2   3   4   5   6




Verilənlər bazası müəlliflik hüququ ilə müdafiə olunur ©azkurs.org 2024
rəhbərliyinə müraciət

gir | qeydiyyatdan keç
    Ana səhifə


yükləyin