Ma’lumki massaga EGA bo‘lgan har qanday jismlar o‘zaro tortishadilar. Nyuton Kepler qonunlari va dinamikaning asosiy qonunlari asosida osmon jismlari harakatini o‘rganib butun olam tortishish kuchini yaratadi
Yüklə 17,39 Kb.
|
|
Ma’lumki massaga ega bo‘lgan har qanday jismlar o‘zaro tortishadilar. Nyuton Kepler qonunlari va dinamikaning asosiy qonunlari asosida osmon jismlari harakatini o‘rganib butun olam tortishish kuchini yaratadi. Bu qonun quyidagicha ta’rifdanadi: massalari m1 va m2 bo‘lgan va bir-biridan r masofada joylashgan ikkita ixtiyoriy moddiy nuqtalar massalarining ko‘paytmasiga to‘g‘ri proporsional va oralaridagi masofaning kvadratiga teskari proporsional kuch bilan o‘zaro tortishadilar. Bu qonunning matematik ifodasi quyidagicha yoziladi: F= m1 m2/r2. bu yerda =6,67 10–11 Nm/kg 2gravitatsiya doimiysi. Hozirgi zamon tasavvurlariga asosan moddiy nuqtalar orasidagi bu o‘zaro ta’sir gravitatsion maydon vositasida amalga oshiriladi. Demak, massaga ega bo‘lgan har qanday jism o‘z atrofida gravitatsion maydon hosil qiladi. Erning gravitatsion maydon ta’siri doirasida bo‘lgan har qanday jismga Er tomonidan tortish kuchi ta’sir qiladi. Boshqa kuchlar ta’sir qilmaganida yoki ularning o‘zaro ta’siri kompensatsiyalashganda gravitatsion maydon hosil qilgan tortishish kuchi ta’sirida qiladigan jismning harakatiga erkin tushish deyiladi. Nyutonning 2-qonuniga asosan jism erkin tushish paytida ma’lum tezlanish oladi va bu tezlanish og‘irlik kuchining tezlanishi yoki erkin tushish tezlanishi deyiladi. Jismlarning gravitatsion jismlarga (masalan, Erga) tortilish kuchiga og‘irlik kuchi deyiladi va u kuyidagicha aniklanadi: P=mg, bu yerda g gravitatsion jismning erkin tushish tezlanishi deyiladi. Uning qiymati jism joylashgan nuqtaning vaziyatiga bog‘liq. Og‘irlik kuchi jismning og‘irlik (massa) markaziga qo‘yilgan bo‘lib doimo Er markaziga tomon yo‘nalgan bo‘ladi. Agar Erning o‘z o‘qi atrofidagi kundalik aylanishlarini hisobga olmasak og‘irlik kuchining qiymatini Er sirtida turgan jismning Erga tortilish kuchi qiymatiga teng deb olish mumkin, yani mg= mM/R2.g=M/R2, bu yerda M va R – mos ravishda Erning massasi va radiusi. Er sirtidan ma’lum h balandlikda joylashgan nuqtadagi g ning qiymati quyidagicha topiladi: g h=M/(R+h)2. Og‘irlik kuchining tezlanishini gravitatsion maydon kuchlanganligi deb ham ataydilar,chunki bu kattalik maydonga kiritilgan moddiy nuqtaning massasiga bog‘lik emas va maydonning kuch xarakteristikasi bo‘la oladi. Oxirgi ifodadan ko‘rinadiki, og‘irlik kuchi va uning tezlanishi har xil planetalar uchun har xil kiymatga ega bo‘ladi, chunki planetalar massalari va radiuslari har xil qiymatga ega. Planeta sirtidan uzoqdashganda og‘irlik kuchi va uning tezlanishining qiymati kamayib boradi. Og‘irlik kuchidan tashqari yana jism og‘irligi degan tushuncha ham qabul qilingan. Jismning og‘irligi deb og‘irlik kuchi ta’siri natijasida tayanchga yoki osmaga ko‘rsatiladigan ta’sir kuchiga aytiladi. Masalan, tayanchga qo‘yilgan m massali jism tayanch bilan birgalikda yuqoriga a tezlanish bilan ko‘tarilayotgan bo‘lsin. Bu holda jismga ikkita kuch ta’sir kiladi: og‘irlik kuchi P va tayanchning reaksiya kuchi N. Jismning og‘irligi harakatlanayotgan tayanch bilan bog‘langan sanoq sistemasiga nisbatan jism tinch turgani uchun P=mg. Qaralayotgan sistema Er bilan bog‘langan sanoq sistemaga nisbatan a tezlanish bilan harakatlanayotganligi uchun u potensial bo‘ladi va bu sistemaga Nyutonning ikkinchi qonunini qo‘llash uchun jismga ta’sir qilayotgan inersiya kuchini ham hisobga olish kerak. U xolda P+N+F in=0 yoki P–N+F in=0. P=mg va F in=ma ekanligini xisobga olsak yuqoridagi ifoda quyidagi ko‘rinishga keladi N=m(g+a). Agar qaralayotgan sistema pastga a tezlanish bilan harakatlanayotgan bo‘lsa, –P+N+Fin=0; N=m(g–a). bo‘ladi. Demak umumiy holda N=m(g±a) bo‘ladi. Qaralayotgan hollarda jism og‘irligi son jixatdan jismga ta’sir qilayotgan reaksiya kuchiga teng bo‘ladi, ya’ni: P=N va P=m(g±a).Jismning og‘irligi uchu yozilgan ifodadan ko‘rinib turibdiki, tayanch-jism yoki osma-jism sistemasi Er bilan bog‘langan sanoq sistemasiga nisbatan tinch tursa yoki to‘g‘ri chiziqli tekis harakatda bo‘lsa jismning og‘irligi og‘irlik kuchiga son jihatdan teng bo‘ladi, yani a=0, P=mg. a tezlanish bilan harakatlanib Er sirtidan uzoqlashsa jism og‘irligi og‘irlik kuchidan katta bo‘ladi. Bu hodisaga yuklanish (peregruzka) deyiladi. Agar jism a tezlanish bilan Er sirtiga yaqinlashsa jism og‘irligi og‘irlik kuchidan kichik bo‘ladi. Agar jism bilan bog‘liq sistema erkin tushayotgan bo‘lsa a=g va P=0 bo‘ladi. Bu hodisaga vaznsizlik deyiladi. YUklanish va vaznsizlik holatlarini kosmonavtikada hisobga olish kerak bo‘ladi. Kosmik raketa a tezlanish bilan Yerdan ko‘tarilganda kosmonavtlar yuklanish holatida bo‘ladilar, shuning uchun ularning organizmi zo‘riqishga chidamli bo‘lishi kerak. Kosmik kema turg‘un doiraviy orbita bo‘ylab birinchi kosmik tezlik bilan harakatlanayotganda markazga intilma tezlanish son jixatdan erkin tushish tezlanishiga teng va u bilan bir yo‘nalishda bo‘ladi. Natijada kosmik kema ichidagi kosmonavtlar va barcha jismlar vaznsizlik holatida bo‘ladilar. Uslubning nazariyasi Havoning qarshilik kuchi bo‘lmaganda barcha jismlar tortishish kuchi ta’sirida Er sirtiga bir xil tezlanish bilan tushadilar. Bu tezlanishga erkin tushish tezlanishi yoki tortishish kuchi tezlanishi deyiladi va g harfi bilan belgilanadi. Er bilan bog‘langan sanoq sistemasida m massali har qanday jismga og‘irlik kuchi deb ataluvchi P=mg kuch ta’sir qiladi. Undan erkin tushishi tezlanishini topamiz: g=P/m. (1.1) Butun olam tortishish qonuniga asosan Er sirti yaqinidagi Erga tortishish kuchi Fo quyidagiga teng bo‘ladi: Fo= Mm/R2 M(1.2) bunda R – Erning radiusi; M – Erning massasi; m – jismning massasi. Agar jism Er sirtidan h balandlikda bo‘lsa, (1.2) quyidagi ko‘rinishga keladi F h=Mm/(R+h)2.(1.3) Agar h< – joyning geografik kengligi)markazdan qochma inersiya kuchining ifodasi quyidagi ko‘rinishga keladi: F m.q=m2 Rcosx. (1.6) Jismlarning Erga nisbatan kuzatiladigan erkin tushish tezlanishi, ikki kuchning ta’sirida yuzaga keladi: bulardan biri jismning Erga tortishish kuchi F va ikkinchisi markazdan qochma inersiya kuchi F m.q Bu ikki kuchning teng ta’sir etuvchisi son jihatdan shu geografik kenglikdagi jismning og‘irligi Px ga teng bo‘ladi (1.1-rasm), ya’ni P=F–Fm.q cos= M m/R2–m2 Rcos2 . (1.7) (1.7) formuladan ko‘rinadiki, jismning og‘irligi Erning geografik kengligiga bog‘lik ekan. Binobarin jismning og‘irligi qutb (=90) dan ekvator (=0 ) ga kamayib boradi. (1.1) va (1.7) formulalarga asosan, Erning geografik kengligida erkin tushish tezlanishi quyidagiga teng bo‘ladi: g= M/R2–2 Rcos2 . Demak, og‘irlik kuchining tezlanishi ham qutbdan ekvatorga qarab kamayib boradi. To‘g‘ri, bu kamayish shunchalik kichikki (0.5% dan oshmaydi), uni ko‘p amaliy hisoblarda nazarga olinmaydi. Qurilma va tajribaning tavsifi Bu tajribada po‘lat sharchaning erkin tushish tezlanishi uning tushish masofasi va shu masofani o‘tish uchun ketgan vaqtni o‘lchash orqali aniqlanadi. Jismlarning erkin tushishini o‘rganish qurilmasi, vertikal ustundan tashkil topgan. Ustunda u bo‘yicha erkin suriladigan ikki halqa bor. YUqoridagi halqaga elektromagnit ”M“ mahkamlangan, pastgi halqaga esa tushgan sharchalarni tutib qoladigan moslama mahkamlangan. Bu moslama ustida K2 plastinka o‘rnatilgan (1.2-rasm). Elektromagnitdan o‘tayotgan tok k1 kalit uzilgan paytda yo‘qolib, elektrosekundometr ishga tushadi va sharcha pastga tushadi. Tushayotgan sharcha K2 plastinkaga urilganda, u elektr zanjirni uzadi va elektrosekundomerni to‘xtatadi. 1.1–rasm 1.3–rasm Real holda sharcha havodan iborat muhitda harakatlanganligi uchun, Stoks kuchi va Arximed kuchi ta’sirida tekis o‘zgaruvchan harakatda bo‘la olmaydi. Bu kuchlarning sharcha harakatiga ta’siri juda kichik bo‘lgani uchun ularni hisobga olmasa ham bo‘ladi. SHuning uchun sharchaning kichik masofalardagi harakati deyarli tekis tezlanuvchan harakat bo‘lib, uning tezlanishini aniqlashda tekis tezlanuvchan harakat qonunlaridan foydalanish mumkin. Binobarin, sharchaning harakati boshlang‘ich tezliksiz tekis tezlanuvchan harakatdir. Erkin tushish tezlanishi g quyidagi formuladan aniqlanadi: g=2h/t2. (1.8) Ishni bajarish tartibi 1. Halqani yuqoriga surib elektromagnitni K2 plastinkadan 1,22 metr masofada o‘rnatiladi. 2. Elektrosekundomerdagi knopka yordamida uning ko‘rsatishi nol holatga keltiriladi. 3. Elektromagnit va elektrosekundomerlar tok manbaiga ulanadi. Po‘lat sharcha elektromagnitga yaqin keltirilganda elektromagnit uni ”ushlab“ qoladi. 4. K1 kalit yordamida elektromagnit tok manbaidan uziladi. Bu paytda elektrosekundomer ishga tushadi va erkin tushayotgan sharchaning vaqtini qayd qila boshlaydi. Sharcha K2plastinkaga kelib urilganda, u egilib elektr zanjirni uzadi va elektrosekundomer o‘lchashdan to‘xtaydi. 5. Tajribani 510 marta takrorlab, o‘lchash natijalarini 1-jadvalga yoziladi. 1-jadval № h, m t, s t2, s2 g, m/s2 Yüklə 17,39 Kb. Dostları ilə paylaş:
|