Yassi-parallel plitalar o'rtasida ma'lum bir potentsial farq u qo'llanilsin, plitalar

---

Yassi-parallel plitalar o'rtasida ma'lum bir potentsial farq U qo'llanilsin, plitalar 

o'rtasida bir xil elektr maydon hosil bo'ladi, uning kuchi (2) ga teng, bu erda d - 

plitalar orasidagi masofa. 

 

 

 

 

Elektronning ma'lum tezlikda bir tekis elektr maydoniga kirishi traektoriyasini 

ko'rib chiqing (1-rasm). 

Kuchning gorizontal komponenti nolga teng, shuning uchun elektron tezligining tarkibiy qismi 

doimiy va teng bo'lib qoladi. Shuning uchun elektronning X koordinatasi quyidagicha aniqlanadi 

Vertikal yo'nalishda, kuch ta'sirida elektronga bir oz tezlashuv beriladi, bu Nyutonning ikkinchi 

qonuniga binoan tengdir 

(4) 

Shuning uchun vaqt o'tishi bilan elektron tezlikning vertikal komponentiga ega bo'ladi 

(5) 

Qayerdan 

. 

Реклама 

Elektronning koordinatasidagi Y vaqti-vaqti bilan o'zgarishi oxirgi ifodani birlashtirish orqali 

olinadi: 

(6) 

T qiymatini (3) dan (6) ga almashtiring va Y (X) elektronning harakat tenglamasini oling. 

---

(7) 

Ifoda (7) - parabola tenglamasi. 

Agar plitalarning uzunligi teng bo'lsa, unda plitalar orasidagi parvoz paytida elektron gorizontal 

komponentni oladi 

(8) 

dan (1-rasm b) shundan kelib chiqadiki, elektronlarning burilish burchagi teginasi 

Shunday qilib, elektronning boshqa har qanday zaryadlangan zarralar singari, elektr 

maydonidagi siljishi elektr maydonining kuchiga mutanosib va zarrachaning o'ziga xos 

zaryadining qiymatiga bog'liq / e. 

Magnit maydonda zaryadlangan zarrachalarning harakati. 

Endi tezlik bilan bir tekis magnit maydonga kiradigan elektronning traektoriyasini ko'rib 

chiqamiz (2-rasm) 

Magnit maydon F l kuchi bilan elektronga ta'sir qiladi, uning qiymati Lorents munosabati bilan 

belgilanadi 

(10) 

yoki skalar 

(11) 

bu erda B - magnit maydon induksiyasi; 

 - va vektorlari orasidagi burchak. Lorents kuchining 

yo'nalishi zarracha zaryadining belgisini hisobga olgan 

holda chap qoida bilan aniqlanadi. 

E'tibor bering, elektronga ta'sir qiladigan kuch har doim tezlik vektoriga perpendikulyar va 

shuning uchun markazdan qochuvchi kuchdir. Bir tekis magnit maydonda, markazdan 

qochiruvchi kuch ta'sirida, elektron radiusli R aylana bo'ylab harakatlanadi. Agar elektron 

magnit maydon kuchlari chiziqlari bo'ylab to'g'ri chiziqli harakat qilsa, ya'ni. Ph = 0, u holda 

Lorents kuchi F l nolga teng bo'ladi va elektron magnit maydonini harakat yo'nalishini 

o'zgartirmasdan o'tkazadi. Agar tezlik vektori vektorga perpendikulyar bo'lsa, u holda magnit 

maydonning elektronga ta'sir kuchi maksimal bo'ladi 

Lorents kuchi markazga qarab harakat qiladigan kuch bo'lgani uchun quyidagilarni yozishimiz 

mumkin:, bu erda elektron harakatlanadigan aylana radiusi: 

Keyinchalik murakkab traektoriya magnit maydoniga vektorga ma'lum bir  burchak ostida 

tezlik bilan kirgan elektron tomonidan tasvirlangan (3-rasm). Bunday holda, elektron tezligi 

---

normal va teginal komponentlarga ega. Ulardan birinchisi Lorents kuchi ta'siridan kelib chiqsa, 

ikkinchisi elektronning inertsiya harakati bilan bog'liq. Natijada, elektron silindrsimon spiralda 

harakat qiladi. Uning aylanish davri (14), chastotasi (15). R qiymatini (13) dan (15) ga 

almashtiring: 

VA 

Oxirgi ifodadan kelib chiqadiki, elektronning 

aylanish chastotasi uning kattaligiga ham, uning 

boshlang'ich tezligining yo'nalishiga ham bog'liq 

emas va faqat o'ziga xos zaryad va magnit 

maydon qiymatlari bilan belgilanadi. Ushbu 

holat elektron nurlarini elektron nurli qurilmalarda yo'naltirish uchun ishlatiladi. Darhaqiqat, har 

xil tezlikdagi zarralarni o'z ichiga olgan elektron nur magnit maydonga tushsa (4-rasm), unda 

ularning barchasi har xil radiusli spiralni tavsiflaydi, lekin (16) tenglamaga binoan bir nuqtada 

to'qnashadi. Elektron nurni magnitli yo'naltirish printsipi e / m ni aniqlash usullaridan biri 

hisoblanadi. B qiymatini bilish va (16) formuladan foydalanib, elektronlarning aylanish tezligini 

measuring o'lchash, o'ziga xos zaryad qiymatini hisoblash oson. 

Agar magnit maydonning ta'sir zonasi cheklangan bo'lsa va elektronning tezligi etarlicha yuqori 

bo'lsa, unda elektron yoyda harakat qiladi va magnit maydonidan uchib chiqib, harakat 

yo'nalishini o'zgartiradi (5-rasm). Burilish burchagi the elektr maydoniga o'xshash tarzda 

hisoblab chiqiladi va teng bo'ladi: (17), bu holda magnit maydon zonasining uzunligi. Shunday 

qilib, elektronning magnit maydonidagi og'ishi e / m va B ga mutanosib va teskari 

proportsionaldir. 

Kesilgan elektr va magnit maydonlarda elektronning og'ishi vektorlarning yo'nalishi va ularning 

modullarining nisbatlariga bog'liq. Shakl. 6, elektr va magnit maydonlari o'zaro perpendikulyar 

va shunday yo'naltirilganki, ularning birinchisi elektronni yuqoriga, ikkinchisi pastga siljitishga 

intiladi. Burilish yo'nalishi F l va kuchlarning nisbatiga bog'liq. Shubhasiz, agar kuchlar va F l 

(18) teng bo'lsa, elektron o'z harakat yo'nalishini o'zgartirmaydi. 

Faraz qilaylik, magnit maydon ta'sirida elektron ma'lum bir angle burchak bilan siljiydi. Keyin 

siljish nolga teng bo'lishi uchun ma'lum bir kattalikdagi elektr maydonini qo'llaymiz. Kuchlar 

tengligi shartidan (18) tezlikni topamiz va uning qiymatini (17) tenglamaga almashtiramiz. 

Qayerdan 

 

(19) 

---

Shunday qilib, magnit maydon sabab bo'lgan burilish burchagi  va bu og'ishni kompensatsiya 

qiladigan elektr maydonining kattaligini bilib, elektronning o'ziga xos zaryadining qiymatini e / 

m ga aniqlash mumkin. 

Magnetron usuli bilan solishtirma zaryadni aniqlash. 

Kesilgan elektr va magnit maydonlarda e / m ni aniqlash ikki elektrodli vakuum qurilmasi - diod 

yordamida ham amalga oshirilishi mumkin. Ushbu usul fizikada magnetron usuli sifatida 

tanilgan. Usulning nomi diodada ishlatiladigan elektr va magnit maydonlarning konfiguratsiyasi 

magnetronlardagi maydonlarning konfiguratsiyasi bilan bir xil bo'lganligi bilan bog'liq - 

mikroto'lqinli hududda elektromagnit tebranishlarni hosil qilish uchun ishlatiladigan qurilmalar. 

Anod bo'ylab joylashgan silindrsimon anod A va silindrsimon katod K (7-rasm) o'rtasida ma'lum 

bir potentsial farq U qo'llaniladi, bu anoddan katodgacha radius bo'ylab yo'naltirilgan E elektr 

maydonini hosil qiladi. Magnit maydon yo'q bo'lganda (B = 0), elektronlar katoddan anodga 

to'g'ri chiziqli ravishda siljiydi. 

 

Yo'nalishi elektrodlar o'qiga parallel bo'lgan kuchsiz magnit maydon qo'llanilganda, Lorents 

kuchi ta'sirida elektronlarning traektoriyasi egiladi, ammo ular anodga etib boradi. Magnit 

maydon induksiyasining B = B cr ning ma'lum bir kritik qiymatida elektronlar trayektoriyasi 

---

egilib, elektronlar anodga etib borgan paytda ularning tezlik vektori teginsel ravishda anodga 

yo'naltiriladi. Va nihoyat, etarli darajada kuchli magnit maydon B> B cr bilan elektronlar anodga 

tushmaydi. V cr qiymati ushbu moslama uchun doimiy qiymat emas va anod va katod o'rtasida 

qo'llaniladigan potentsial farqining qiymatiga bog'liq. 

Magnetronda elektronlarning traektoriyasini aniq hisoblash qiyin, chunki elektron bir xil 

bo'lmagan radial elektr maydonida harakat qiladi. Ammo, agar 

radius k ga teng bo'lsa atod anod radiusidan ancha kichik b, 

keyin elektron dumaloqqa yaqin traektoriyani tasvirlaydi, 

chunki elektronlarni tezlashtiradigan elektr maydonining 

kuchi tor katodli mintaqada maksimal bo'ladi. B = B cr da 

elektronning aylanma traektoriyasining radiusi, 8-rasmdan 

ko'rinib turibdiki. R = anod radiusining yarmiga teng bo'ladi 

b/ 2. Shuning uchun (13) ga binoan V cr uchun bizda: b ... 

Sindirilish ko'rsatkichi. Tanglik munosabatlari elektr va