chiqish uchun qulay ob'ekt hisoblanadi. Ular oddiy panjaraga ega (kaltsit strukturasi), yuqori Neel harorati, tor antiferromagnit rezonans chiziqlari bilan ajralib turadi va bir qator izostrukturaviy diamagnit analoglarga ega. Shunday qilib, 2014 yilda Dmitrienko va boshqalar birinchi marta Dzyaloshinskiy- Moriya o'zaro ta'sirida (temir borat kristallari bo'yicha) vektor
komponentlarining belgisi va kattaligini aniqladilar [1]. Nisbatan yaqinda FeBO3 da [2] mualliflari chiziqli polarizatsiyalangan yorug'lik bilan o'zaro ta'sir qiluvchi magnit momentlarning impulsli qo'zg'alish ta'sirini kuzatdilar. Bundan tashqari, temir temirning nopokligi bo'lgan izostrukturaviy diamagnit analoglardan foydalangan holda, elektron paramagnit rezonans (EPR) usulidan foydalangan holda, S holatidagi ionlari bo'lgan
magnit konsentrlangan kristallarda bir o'qli magnit anizotropiyaning miqdoriy tavsifi muammosini hal qilish mumkin edi. 3]. Biroq, oddiy kristall panjaraga qaramasdan (uning elementlari [3, 4] da ko'rib chiqiladi; shuningdek, 1- rasmga qarang ), antiferromagnetizm vektori l = (M1 – M2)/M
kristallning (111) tekisligida aylanganda, magnit tizimning xatti-harakati juda murakkab [5, 6] (bu erda M = 2 | M1 | = 2 | M2 |, M1 va M2 - sublattic magnitlanishlar). Xususan, bunday murakkab xatti-harakat ferromagnetizm vektoriga xosdir m =
(M1 + M2) / M , I.E. tomonidan yozilgan erkin energiyadagi oxirgi muddatni hisobga olgan holda. Dzyaloshinskiy [5]:
ÿ (acf/ 180) O sin3 th cos th cos 3p + d sin th(mening cos th ÿ mx sin z ) + q
