FeBO3 kristallarining uch karrali o'qi bo'ylab zaif ferromagnetizm 1926 yil

(1) ning birinchi atamasi kristallning izotrop almashinuv
energiyasini, ikkinchi va uchinchi hadlar bir o'qli anizotropiyani
va to'rtinchi shart Dzyaloshinskiyning o'zaro ta'sirini tavsiflaydi,
bu esa zaif ferromagnetizmning paydo bo'lishiga olib keladi.
(111) tekislik , oxirgi uchta atama (111) tekislikdagi anizotropiya
energiyasini tavsiflaydi , th va s vektorning qutb va azimut
burchaklari l uch karrali o'qdan ( z o'qi) va mos ravishda kristal
simmetriyasidan o'lchanadi. tekislik ( x o'qi ) ( 1-rasm). E'tibor
bering, kristallarning zaif ferromagnetizmi Turovning ishlarida,
xususan, [6] da batafsil ko'rib chiqilgan.
cos 3acf j - O˜ 3
+ (1/2)a cos2 th + (1/2)c cos4 th
mz = (ÿt/B)sin3 th sin 3p.
+ (Fcf/180)O
(1)
© S.G. Ovchinnikov, V.V. Rudenko ¶, V.I. Tugarinov nomidagi
fizika instituti. L.V. Kirensky CO PAH, Krasnoyarsk, Rossiya
¶ Elektron pochta: [e-mail]
05.04
H = gbH j sj + (1/3)DcfO
FeBO3 nisbatan tez-tez namunaviy kristal sifatida ishlatilishi
sababli, undagi anizotropik o'zaro ta'sirlarni hosil qiluvchi
mexanizmlar haqidagi ma'lumotlar ba'zan juda muhimdir. Bu
ishda ko'rib chiqilgan anizotrop parametrlardan biri kristalning
uch karrali o'qi bo'ylab zaif ferromagnit moment mz . mz ning
mavjud bo'lish manbalarini yoritish ham mustaqil qiziqish
uyg'otadi. Uch tartibli o'q bo'ylab zaif ferromagnit momentning
fenomenologik ifodasi erkin energiyaning (1) mz ga nisbatan
minimallashtirilishidan kelib chiqadi.
0
4j _