Fizikaning hozirgi zamon ta’limidagi o’rni
Yüklə 11,09 Mb. Pdf görüntüsü
|
- Bu səhifədəki naviqasiya:
- “Fizikaning hozirgi zamon ta’limidagi o’rni”. Samarqand 2019-yil 13-14 dekabr.
- KOGERENT POTENTSIAL METODI ASOSIDA AMORF Cu x Ti 1-x QOTISHMALARDA XOLL KOEFFITSENTINI HISOBLASH
|
КРЕМНИЙДА 𝑶 + 𝑴𝒏 КОМПЛЕКСЛАРНИНГ ҲОСИЛ БЎЛИШИ
Сражев С.Н., Тошбоев Т.У., Неъматов О.С. Самарқанд Давлат университети
Кремнийда кислород (O) ва мис (Cu) киришмалари ўртасида ўзаро кимёвий боғланган, электр жиҳатдан нейтрал комплексларнинг ҳосил бўлиши [1] ишида кўрсатилган. Кремний (Si) тақиқланган зонасида O ҳам, Cu ҳам донорли энергетик сатҳ ҳосил қилишига қарамасдан, маълум бир термодинамик шароитларда кимёвий боғланган комплексларнинг ҳосил бўлишига иштирок этиши ва намуна бошланғич Si параметрларини эгаллаши аниқланган. Si да ҳосил бўлувчи бундай комплексларнинг табиатини, структурасини ва ўзаро боғланиш механизмларини янада тўлароқ ўрганиш мақсадида электр жиҳатдан ўта фаол бўлган O киришмаси билан Mn киришмалари ўртасидаги ўзаро таъсирлашув тадқиқ қилинди. Бошланғич материал сифатида Чохрал усули билан ўстирилган КДБ-10 маркали Si монокристали танлаб олинди. Si даги O концентрацияси оптик усул билан (𝜆 = 9,1𝑚𝑘𝑚, 𝑁 𝑂 2
(5 ÷ 7) ∙ 10 −3 ) аниқланган. Mn киришмаси Si га вакуум (10 -4 мм.сим.уст) шароитида 1050- 1250 ℃ ҳарорат оралиғида 50 ℃ қадам билан диффузия йўли билан легирланди. Ҳосил бўлган 𝑆𝑖 < 𝐵, 𝑂, 𝑀𝑛 > намуналари параметрларини солиштириш учун ҳар сафар 𝑆𝑖 < 𝐵, 𝑂 > синов намуналари ҳам биргаликда бир хил шароитда қиздирилди. Намуналар параметрлари Холл эффекти ёрдамида ўлчанди. ( 𝑂 + 𝑀𝑛) комплекслар концентрациясини ҳисоблаш учун 𝑆𝑖 < 𝐵, 𝑂, 𝑀𝑛 > системаси учун электронейтраллик тенгламаси тузилди. Адабиётлардан маълумки, O 𝑆𝑖 нинг тақиқланган зонасида 𝐸 𝑑1 = 𝐸 𝐶 − 0,05 ва 𝐸 𝑑2 = 𝐸
𝐶 − 0,15 энергетик сатҳларни ҳосил қилади 𝑁 𝐵
+ 𝑛 0 = 𝑃(𝐸 𝑑1 ) + 𝑃(𝐸
𝑑2 ) + 𝑃
0 ,
бу ерда 𝑃(𝐸
𝑑1 ) =
𝑁 𝑑1 2𝑒 𝐹−𝐸𝑑1 𝑘𝑇 +1 , 𝑃(𝐸
𝑑2 ) =
𝑁 𝑑2 2𝑒 𝐹−𝐸𝑑2 𝑘𝑇 +1 𝐸 𝑑1 ва 𝐸 𝑑2 сатҳлардаги электронлар сони. Ўтказувчанлик зонасидаги электронлар ва валент зонасидаги коваклар сонини Холл эффекти ёрдамида олинган натижалардан фойдаланиб Ферми сатҳини аниқланди: 𝑛 -турдаги яримўтказгичлар учун 𝐹 = 𝐸 𝑣 + 𝑘𝑇𝑙𝑛
𝑁 𝑣 𝑝 , 𝑝 –турдаги яримўтказгичлар учун эса F = 𝐸 𝐶 − 𝑘𝑇𝑙𝑛 𝑁 𝑐 𝑛 , 𝑁 𝐶 = 2,8 ∙ 10 19 𝑠𝑚 −3 - ўтказувчанлик зонасидаги эффектив ҳолатлар зичлиги; 𝑁 𝑣 =1,1∙ 10 19 𝑠𝑚 −3 -валент зонасидаги эффектив ҳолатлар зичлиги; 𝑘 −Больцман доимийси. Юқорида келтирилган формулалардан фойдаланиб, 𝑆𝑖 < 𝐵, 𝑂 > намуна учун 1- жадвалдаги натижаларга эга бўламиз. 1-жадвал 𝑻 𝑶
𝒑 𝒐, 𝒏 𝒐 , см
−𝟑 𝐹, эВ 𝒇 𝒅𝟏
𝒇 𝒅𝟐
𝑵 𝒐,
−𝟑 1000
1.73 ∙ 10
15
𝐸 𝑐 − 0.835
0.9997 0.000176 2.7 ∙ 10
14
1100 1.78 ∙ 10
14
𝐸 𝑐 − 1.135
0.2235 0.000055 1.82 ∙ 10
15
1150 9.6 ∙ 10
13
𝐸 𝑐 − 1.247
0.9999 0.000078 1.9 ∙ 10
15
1200 3.6 ∙ 10
13
𝐸 𝑐 − 1.403
0.9999 0.0000024 1.96 ∙ 10
15
1250 2.68 ∙ 10
13
𝐸 𝑐 − 1.403
0.9999 0.0000019 1.973 ∙ 10
15
𝑆𝑖 < 𝐵, 𝑂, 𝑀𝑛 > намунаси учун электронейтраллик тенгламасини тузамиз. Mn 𝑆𝑖 тақиқланган зонасида 𝐸 𝑐 − 0.53 𝑒𝑉 [2] энергетик сатҳ ҳосил қилади. “Fizikaning hozirgi zamon ta’limidagi o’rni”. Samarqand 2019-yil 13-14 dekabr. 321
𝑝 𝑜 + (2 − (𝑓 𝑑1 + 𝑓 𝑑2 )) ∙ (𝑁
𝑂 − 𝑁
𝑘) + (1 − 𝑓
𝑑3 ) ∙ (𝑁
𝑀𝑛 − 𝑁
𝑘 )= 𝑁
𝐵 − + 𝑛 𝑜
Бу тенгламадан фойдаланиб 𝑁 𝑘 (𝑂 + 𝑀𝑛) концентрациясини ҳисоблаймиз: 𝑁 𝑘 = (2−(𝑓
𝑑1 +𝑓 𝑑2 ))∙𝑁 𝑜 +(1−𝑓 𝑑3 )∙𝑁
𝑀𝑛 + 𝑝
𝑜 − 𝑁
𝐵 − −𝑛 𝑜 3−(𝑓
𝑑1 +𝑓 𝑑2 +𝑓 𝑑3 ) 2-жадвал 𝑻 𝑶
𝒑 𝒐, 𝒏 𝒐 , см
−𝟑 𝐹, эВ 𝒇 𝒅𝟑
𝑵 𝑴𝒏,
см −𝟑
𝑵 𝒌,
−𝟑 1000
4.17 ∙ 10
13
𝐸 𝑐 − 1.16
0.99936 2 ∙ 10 15
0.45 ∙ 10 14
1100 0.52
∙ 10 13
𝐸 𝑐 − 1.47 0.9999 1.81
∙ 10 15
4.6 ∙ 10
14
1150 1.04 ∙ 10
14
𝐸 𝑐 − 1.24
0.9980 3.07
∙ 10 15
1.124 ∙ 10
15
1200 1.04 ∙ 10
12
𝐸 𝑐 − 1.77
0.9999 2 ∙ 10 15
1.06 ∙ 10 15
1250 0.74
∙ 10 12
𝐸 𝑐 − 1.88 0.9999 1.99
∙ 10 15
0.158 ∙ 10
14
2-жадвалда келтирилган қийматлар ёрдамида 𝑆𝑖 < 𝐵, 𝑂, 𝑀𝑛 > намунасидаги 𝑂 + 𝑀𝑛 комплекслар концентрациясининг температурага боғлиқлик графиги келтирилган (1-расм). Расмдан кўриниб турибдики, температуранинг Т=1150 0 С қийматида 𝑂 + 𝑀𝑛 комплекслар максимал қийматга эришар экан.
1-расм.
𝑆𝑖 < 𝐵, 𝑂, 𝑀𝑛 > намунасидаги 𝑂 + 𝑀𝑛 комплексларининг температурага боғлиқлиги. Adabiyotlar 1. Srajev S.N., Toshboyev T.U., Kamarov M. Kremniyda mis va kislorod kirishmalari o‘rtasidagi o‘zaro ta’sirlashuvni o‘rganish. SamDU yosh olimlar konferensiyasi 2014. 2. Болтакс Б.И., Бахадырханов М.К., Городецкий С.М., Куликов Г.С. Компенсированный кремний. Наука, Л. 1972, С. 120.
D.X.Imamnazarov (SamDU).O.I.Boliyev (SamDU 2-kurs magistr)
Maqsadga yo’naltirilgan yangi materiallarni hosil qilishda ular tarkibiga kiruvchi elementlarning elektron strukturasi hamda kinetik hossalarini bilish juda muhim ahamyatga ega. Ayniqsa termo- E.Yu.K va Xoll koeffitsenti kattaliklari qotishmalarning elektron strukturasiga juda sezgir bo’ladi. Bu effektlarni o’rganish qotishmalarning elektron strukturasi haqida zarur ma’lumotlarni beradi. Shuning uchun ushbu ishda kogerent potensiallar metodi amorf holatdagi 𝐶𝑢 𝑥
1−𝑥 qotishmalarning elektron strukturasi, solishtirma qarshiligi va Xoll koeffitsentini hisoblash uchun tadbiq qilinadi va tajriba natijalari bilan taqqoslanadi. Bizga ma’lumki, Bolsmanning kinetik tenglamasiga asoslangan erkin elektronlar modelida Xoll koeffisiyenti ishorasi har doim manfiy bo’ladi. Haqiqatdan ham, tajribada bunday holat amorf va kristall holatdagi oddiy metal qotishmalarda kuzatiladi, ammo o’tkinchi metallar asosidagi 0 2E+14 4E+14 6E+14
8E+14 1E+15
1,2E+15 1,4E+15
1000 1050
1100 1150
1200 1250
T, o C Si N k
sm -3
“Fizikaning hozirgi zamon ta’limidagi o’rni”. Samarqand 2019-yil 13-14 dekabr. 322
qotishmalarda Xoll koeffitsenti musbat ishoraga ega bo’lib, qotishmalarda konsentratsiya o’zgarishi bilan Xoll koeffisienti ishorasi ham o’zgarishi mumkinligi hamda juda kichik bo’lsada tempraturaga bog’liqligi kuzatilgan [1]. Xoll koeffitsentining 𝑅 0 musbat ishoraga ega bo’lish sababini tushuntirish uchun nazariy jihatdan turli xil qarashlar ishlab chiqilgan. Shunday nazariyalardan biri bu kogerent potential metodidir [2]. Bu nazariya asosida ikki zonali umumlashtirilgan 𝑠𝑑 − model tarkibiga zonalararo tezlikning matritsa elementlari 𝜐 𝑆𝑑 hamda 𝑠 −zonadagi sochilish potensialini e’tiborga olgan holda quyidagi umumiy ifodalarga ega bo’lamiz [3,4]: 𝑅 0 = 𝜎 𝑥𝑦 (𝐵) 𝜎 𝑥𝑥 2 𝐵 , 𝜌 = 1 𝜎 𝑥𝑥 ,
(1) 𝜎 𝑥𝑥 (𝜀 𝐹 ) = 𝜎 𝑥𝑥 𝑠𝑠 (𝜀 𝐹 ) + 𝜎
𝑥𝑥 𝑑𝑑 (𝜀 𝐹 ) + 2𝜎
𝑥𝑥 𝑠𝑑 (𝜀 𝐹 ) + 2 (𝜎
𝑥𝑥 𝑠𝑑 (𝜀 𝐹 )) ′ (2) 𝜎 𝑥𝑥 𝑠𝑠 (𝜀 𝐹 ) = 2𝜎 0 ∫ (𝜔 𝑠 2 − 𝐸 2 ) 3 2 ⁄ 𝑑𝐸[Г 𝑠𝑠 (𝐸; 𝜀 𝐹 )] 2 𝜔 𝑠 −𝜔 𝑠
𝜎 𝑥𝑥 𝑑𝑑 (𝜀 𝐹 ) = 10𝛼 2 𝜎 ∫
(𝜔 𝑠 2 − 𝜔 𝑠 −𝜔 𝑠 𝐸 2 ) 3 2 ⁄ 𝑑𝐸[Г 𝑑𝑑 (𝐸; 𝜀
𝐹 )] 2 𝜎 𝑥𝑥 𝑠𝑑 (𝜀 𝐹 ) = √20𝛼𝜎 0 ∫ (𝜔 𝑠 2 − 𝐸 2 ) 3 2 ⁄ 𝑑𝐸[Г 𝑠𝑑 (𝐸; 𝜀
𝐹 )] 2 𝜔 𝑠 −𝜔 𝑠
(𝜎 𝑥𝑥 𝑠𝑑 (𝜀 𝐹 )) ′ = √20 ( 𝛾 𝜔 𝑠 ) 2 𝜎 0 ∫ (𝜔 𝑠 2 − 𝐸 2 ) 3 2 ⁄ 𝑑𝐸[Г 𝑠𝑠 (𝐸; 𝜀
𝐹 )] 𝜔 𝑠 −𝜔 𝑠 [Г 𝑑𝑑 (𝐸; 𝜀 𝐹 )] + 2√20 ( 𝛾 𝜔 𝑠 ) 𝜎 0 ∫ (𝜔 𝑠 2 − 𝐸 2 ) 3 2 ⁄ 𝑑𝐸[Г 𝑠𝑠 (𝐸; 𝜀
𝐹 )][[Г
𝑠𝑑 (𝐸; 𝜀
𝐹 )] 𝜔 𝑠 −𝜔 𝑠 + 2√20 ( 𝛾 𝜔 𝑠 ) 𝛼𝜎
0 ∫ (𝜔
𝑠 2 − 𝐸 2 ) 3 2 ⁄ 𝑑𝐸[Г 𝑑𝑑 (𝐸; 𝜀
𝐹 )][[Г
𝑠𝑑 (𝐸; 𝜀
𝐹 )] 𝜔 𝑠 −𝜔 𝑠 (𝜎 𝑥𝑥 𝑠𝑑 (𝜀 𝐹 )) ′ = √20 ( 𝛾 𝜔 𝑠 ) 2 𝜎 0 ∫ (𝜔
𝑠 2 − 𝐸 2 ) 3 2 ⁄ 𝑑𝐸[Г 𝑠𝑠 (𝐸; 𝜀
𝐹 )] 𝜔 𝑠 −𝜔 𝑠 [Г 𝑑𝑑 (𝐸; 𝜀 𝐹 )] + 2√20 ( 𝛾 𝜔 𝑠 ) 𝜎 0 ∫ (𝜔 𝑠 2 − 𝐸 2 ) 3 2 ⁄ 𝑑𝐸[Г 𝑠𝑠 (𝐸; 𝜀
𝐹 )][[Г
𝑠𝑑 (𝐸; 𝜀
𝐹 )] 𝜔 𝑠 −𝜔 𝑠 + 2√20 ( 𝛾 𝜔 𝑠 ) 𝛼𝜎
0 ∫ (𝜔
𝑠 2 − 𝐸 2 ) 3 2 ⁄ 𝑑𝐸[Г 𝑑𝑑 (𝐸; 𝜀
𝐹 )][[Г
𝑠𝑑 (𝐸; 𝜀
𝐹 )] 𝜔 𝑠 −𝜔 𝑠 𝜎 0 = 4𝑣 𝑚 2 𝑒 2 ℏ 3𝜋 2 Ω𝜔 𝑠 4 , 𝜀 𝑑 (𝑘) = 𝛼𝜀 𝑠 (𝑘)(𝛼 < 1). 𝜎 𝑥𝑦 (𝜀 𝐹 ) = 𝜎
𝑥𝑥 𝑠𝑠 (𝜀 𝐹 ) + 𝜎
𝑥𝑦 𝑑𝑑 (𝜀 𝐹 ) + 2𝜎
𝑥𝑦 𝑠𝑑 (𝜀 𝐹 ) + 2 (𝜎
𝑥𝑦 𝑠𝑑 (𝜀 𝐹 )) ′ (3) 𝜎 𝑥𝑦 𝑠𝑠 (𝜀 𝐹 ) = 2𝜎 𝐻 ∫ (𝜔 𝑠 2 − 𝐸 2 ) 5 2 ⁄ 𝑑𝐸[ℱ 𝑠𝑠 (𝐸; 𝜀 𝐹 )] 2 𝜔 𝑠 −𝜔 𝑠
𝜎 𝑥𝑦 𝑠𝑑 (𝜀 𝐹 ) = √20𝛼𝜎 𝐻 ∫ (𝜔
𝑠 2 − 𝐸 2 ) 5 2 ⁄ 𝑑𝐸[ℱ 𝑑𝑑 (𝐸; 𝜀
𝐹 )] 2 𝜔 𝑠 −𝜔 𝑠
“Fizikaning hozirgi zamon ta’limidagi o’rni”. Samarqand 2019-yil 13-14 dekabr. 323
(𝜎 𝑥𝑦 𝑠𝑑 (𝜀 𝐹 )) ′ = 2√20 ( 𝛾 𝜔 𝑠 ) 𝜎 𝐻 ∫ (𝜔 𝑠 2 − 𝐸 2 ) 5 2 ⁄ 𝑑𝐸 { 𝜕 2 𝑅 𝑆𝑑 (𝐸; 𝜀
𝐹 ) 𝜕𝐸 2 [Г 𝑠𝑠 (𝐸; 𝜀 𝐹 ) + 𝛼Г 𝑑𝑑 (𝐸; 𝜀
𝐹 )] 𝜔 𝑠 −𝜔 𝑠 + 𝜕𝑅 𝑆𝑑 (𝐸; 𝜀 𝐹 ) 𝜕𝐸 [ 𝜕Г 𝑠𝑠 (𝐸; 𝜀
𝐹 ) 𝜕𝐸 + 𝛼 𝜕Г 𝑑𝑑 (𝐸; 𝜀 𝐹 ) 𝜕𝐸 ]} + (2√20𝛼 𝛾 2 𝑎 2 ℏ 2 9𝜎 𝐻 𝑣 𝑚 2 ) ∫ (𝜔 𝑠 2 − 𝐸 2 ) 5 2 ⁄ 𝑑𝐸 {Г 𝑠𝑑 (𝐸; 𝜀
𝐹 ) [
𝜕𝑅 𝑆𝑆 (𝐸; 𝜀 𝐹 ) 𝜕𝐸 𝜔 𝑠 −𝜔 𝑠 + 𝜕𝑅 𝑑𝑑 (𝐸; 𝜀
𝐹 ) 𝜕𝐸 ]} + (√20𝛼
𝛾 2 𝑎 2 𝜔 𝑠 9𝜎 𝐻 𝑣 𝑚 2 ) ∫ (𝜔 𝑠 2 − 𝐸 2 ) 5 2 ⁄ 𝑑𝐸 𝜔 𝑠 −𝜔 𝑠 {Г 𝑠𝑠 (𝐸; 𝜀 𝐹 ) 𝜕𝑅 𝑑𝑑 (𝐸; 𝜀 𝐹 ) 𝜕𝐸 + +𝛼Г 𝑑𝑑 (𝐸; 𝜀 𝐹 ) 𝜕𝑅 𝑠𝑠 (𝐸; 𝜀
𝐹 ) 𝜕𝐸 } ℱ 𝛼𝛽 (𝐸; 𝜀 𝐹 ) = Г 𝛼𝛽 (𝐸; 𝜀
𝐹 ) 𝜕 2 𝑅 𝛼𝛽 (𝐸; 𝜀 𝐹 ) 𝜕𝐸 2 + 𝜕𝑅 𝛼𝛽 (𝐸; 𝜀 𝐹 ) 𝜕𝐸 𝜕Г 𝛼𝛽 (𝐸; 𝜀 𝐹 ) 𝜕𝐸 Г 𝛼𝛽 (𝐸; 𝜀 𝐹 ) va 𝑅 𝛼𝛽 (𝐸; 𝜀
𝐹 ) mos ravshda Grin funksiyasining 𝐺 𝛼𝛽 (𝐸; 𝜀
𝐹 ) mavhum va haqiqiy qismlari, 𝜎 𝐻 – doimiy kattalik bo’lib, u quyidagiga teng: 𝜎 𝐻 = 2𝑣 𝑚 4 𝑒 3 ℏ 2 𝐵 9𝜋 3 𝐶Ω𝑣 𝑆 6
𝐶𝑢 𝑥 𝑇𝑖 1−𝑥 qotishmalarning elektron strukturasini hisoblash uchun qotishma tarkibiga kiruvchi mis (𝐶𝑢) va titan (𝑇𝑖) elementlari s− va 𝑑 − zonalarining yarim kengliklari 𝑊 va ularning og’irlik markazlari 𝜀 hamda gibridizatsiya 𝛾 parametrlari sonli hisoblashlarni amalga oshirishda birlamchi parametrlar bo’lib, ular quyida keltirilgan [2]: Modda
𝑊 𝑑
𝑊 𝑠
𝜀 𝑑
𝜀 𝑠
𝛾 𝐶𝑢
3.1 17.6
-10.1 -8.2
1.2 𝑇𝑖
4.3 10.0
-2.6 -4.6
1.0
1-rasm. Cu 50 Ti 50 amorf qotishmasi uchun solishtirma elektr o’tkazuv- chanlik diagonal tashkil etuvchila-rining energiyaga bog’lanishi
2-rasm. Cu 50 Ti 50 amorf qotishmasi uchun solishtirma elektr o’tkazuv-chanlikning nodiagonal elementi partsial tashkil
etuvchilarining energiyaga bog’liqligi “Fizikaning hozirgi zamon ta’limidagi o’rni”. Samarqand 2019-yil 13-14 dekabr. 324
Cu 50 Ti 50 amorf qotishmasi uchun solishtirma elektr o’tkazuvchanlik partsial va natijaviy qiymatlarining Fermi energiyasi sathidan bo’g’liqlik grafigi 1-rasmda, solishtirma elektr o’tkazuvchanlik tenzorining nodiagonal elementlari tashkil etuvchilarining energiyaga bog’liqligi grafigi 2-rasmda va Xoll doimiysining konsentratsiyaga bog’liqligi esa
3-rasmda keltirilgan. Shuni alohida ta’kidlab o’tish lozimki, partsial tashkil etuvchilar juda ham murakkab energetik bog’lanishlarga ega bo’lib, ular elektronlar holat zichligining energetik bog’lanishi bilan mos tushmaydi. Xoll koeffisientining qiymati va ishorasi s-holatning tashkil etuvchisi 𝜎 𝑥𝑦 𝑠𝑠 va gibridizatsion 𝜎 𝑥𝑦
va ( 𝜎 𝑥𝑦 𝑠𝑑 ) ′ tashkil etuvchilarning qiymatlari bilan
aniqlanadi. Yig’indi Holl o’tkazuvchanligi σ xy va Xoll koeffisientining R H Fermi sathi energiyasi yoki konsentrasiya o’zgarishi bilan ishorasining o’zgarishi o’tkazuvchanlikning tezlikning zonalararo matrisa elementlari orqali aniqlanuvchi tashkil etuvchisi ( 𝜎 𝑥𝑦
) ′ ning 𝜎 𝑥𝑦 𝑠𝑠 va 𝜎 𝑥𝑦 𝑠𝑑 tashkil etuvchilariga qaraganda turli xil energetik bog’lanishga hamda qarama-qarshi ishoraga ega ekanligi hisobiga amalga oshiriladi. Bu esa Xouson-Morganlarning o’tkinchi metallar asosidagi amorf qotishmalarda Xoll koeffisientining ishora o’zgarishi sd-gibridizatsiya effekti tufayli yuz beradi degan konsepsiyasiga muvofiq keladi. Ushbu mavzuni taklif qilgan hamda natijalarni tahlil qilishda qimmatli maslahatlarini bergan A.B.Granovsky va O.Q.Quvondiqovga o’z minnatdorchiligimni bildiraman. Foydalanilgan adabiyotlar: 1. M.A.Howson, B.L.Gallagher. The electron transport properties of metallic glasses. Phys.Rep. – 1988. v.170, №5. - P.265 2. Эренрейх Г., Шварц Л. Электронная структура сплавов - М.:Мир, 1979. 3. Грановский А.Б., Имамназаров Д.Х., Халилов И.Х. Электросопротив-ление и эффект Холла неупорядоченных сплавов Au x Ag
в s-d модели (приближение когерентного потенциала). – ФММ, 1991, №7. – С.25 4. Ведяев А.В, Грановский А.Б, Халилов И.Х., Имамназаров Д.Х, Ниналалов С.А., Гехтман М.М. Электросопротивление и эффект Холла аморфных сплалов Сu x Zr
в s-d модели (приближение когерентного локатора). – Вестник МГУ, Сер.3. физ.-астрон., 1991, Т.32. №5 – С.61
Yüklə 11,09 Mb. Dostları ilə paylaş:
|