Ii bob. Yarimo'tkazgichlarda kontakt hodisalar

p-n o'tish toklari. Elektron va kovakning o'rtacha issiqlik energiyasi yarimo'tkazgich temperaturasi biIan belgilanadi va k T ga teng, k - Bolsman doimiysi, T - absolut temperatura. Yarimo'tkazgichdagi har bir zarra energiyasi o'rtacha energiyadan farq qiladi. Aynimagan
n -yarimo'tkazgichda energiyasi W. dan kichik bo'lmagan elektronlar
I
konsentratsiyasi Bolsman taqsimotiga binoan quyidagi ifoda bilan
aniqlanadi:

I w '-

kT._,,
11 = n ·expl - -1 )
II


(2.3)

Undan yuqori energiyali zarrachalar soni eksponensial ravishda keskin kamayishi ko'rinib turibdi. Bu yerda n_n - asosiy zaryad tashuvchilarning konsentratsiyasi. Shunga o'xshash ifoda kovaklarni
energiyalar bo'yicha taqsimlanishini belgilaydi.
p - va n - yarimo'tkazgichlar kontaktga keltirilganda energiyasi yuqori bo'lgan zaryad tashuvchilar ( W, UK I q ) p-n o'tish orqali
qo'shni sohalarga diffuziyalanish hisobiga p-n o'tishning elektr maydoniga teskari yo'nalishda siljiydilar. Natijada dijfuziya toki IniF hosil bo'ladi. Asosiy zaryad tashuvchilarning p-n o'tish orqali diffuziyalanishi bilan bir vaqtda noasosiy zaryad tashuvchilarning p-n o'tish maydoni yo'nalishida siljishi boshlanadi. Bu maydon noasosiy zaryad tashuvchilarga tezlatuvchi ta'sir ko'rsatib, dreyf tokini hosil qiladi. p-n o'tishga elektr kuchlanish berilmaganda termodinamik muvozanat yuzaga keladi, ya'ni diffuziya va dreyf toklari absolut qiymatlari teng bo'ladi. Diffuziya va dreyf toklari qarama-qarshi tomonlarga yo'nalgan bo'lgani sababli p-n o'tish orqali tok oqmaydi, ya'ni makroskopik zaryad tashish amalga oshmaydi (2.1, d-rasm).

^---<.l C₀