Muhandislik kommunikatsiyalari va tizimlari

Ma’ruza 4

Kavitatsiya haqida tushuncha va kavitatsiya hodisasi va unga qarshi kurashish. Kavitatsiya xarakteristikasi va ularni qurish usullari.
Reja:

1.Kavitatsiya xodisasi

2. Kavitatsiya xarakteristikasi

Kavilatsiyа suyuqliklarda bosim pasayishi va ma lum kiitik qiymati -tqanda uni uiilishga olib botadigan hodisadir. Bu jarayon odatda suyuqlikda bug'lar . Gazlar bilan lol9a, kalta miqdorda 5 ofakchalai pavdo bolishi bilan oqib o'tadi. Past bosim ostida Pufakchalar katlam shakli va katta kavema-piMchalarga sylanadi.to'nqta pulakcbalar oqim bilan krilik bosimda yuqori bo'lgan chegaiaga» ndib borib u yerda deyarli izsiz yo'qoladi, chunki ularni to`ldirgan bug'lar kondensatlanadi. Shunday qilib, oqimda haiakatlanuvchan pufakchalar hilan to'lqan va aniq chegaralangan kavitatsiya zonasi hosil bo'ladi.

Kavitatsiya Paydo bo`lish nuqtai nazaridan kritik bosim uyuqlikning fizik hususiyatlari bilan aniqlanadi va uning liolatiga bog'liq bo`lib yetarli darojada katta chegaralarda o'zgaradi. Shunga qaramay, inaliy hisoblarda nasoslaming kavitatsiyali isb rejlmlari ko'rilganda, uitik bosim sil«llda odalda suyuqlikning berilgan haroratidagi tuglarning to’yinish bosiim qabul qilinadi.

Kavitatsiya oqibalida oqimning sifatli struktura о zganshlari vuzatiladi va gidravlik mashinaning ish tejimi o'zgaradi. Bunday n'zgarishlar qo'sbiracha energlya yo'qolishlariga, nasosning uzatishi, quvi va FIK ni kamayishiga olib keladi.

Ko'p hollarda kavitatsiya sirtning yemirilishi, ya'ni kavitatsiya eroziyasi paydo bo`lishining sababchisidir. Bunda kavitatsiya natijasida gidravhk mashinalar ishchi qismlarming mexanik shikastlanishi nisbatan qisqa muddatda ularni ishdan chiqishiga olib kelishi mumkin.

Umumiy va mahalliy bosirji pasayishining sababini bilib, kavitatsiya hodisasini oldini olish mumkin. Buriing uchun dastlabki haydalanayotgan suyuqlikning harorati va nasos joylashishining geodezik belgisim hisobga olgan holda so'rish balandligining to'g ri tanlash kerak. So'rish baiandligini bir оz kamaytirish yoki hisoblangan bosim ostidagi ish ko'rsatgichni ko'paytirish yo’li bilan ta’minlangan ma'lum zahira, odatda nasosni kavitatsiyasiz va ishonchli ishini kafolatlaydi.

So'rishning geometrik balandligining maksimal qiymati (2) tenglamadan kavitatsiya paydo bo'lish Q=Q_nap shartida aniqlash mumkin.

So'rishning vakuummetrik balandligi tuchunchasidan foydalanib, nasosda kavitatsiya bo’lmasligining asosiy shartidandir, ya`ni so’rishning vakuummetrik balandligi ruxsat etilgan so'rishning vakuummetrik balandligidan kichik bo'lishi kerak.

uchun quyidagi formula qo llaniladi:

Nasoslar GOST G134 —71 ga muvofiq sinovlardan otkaziladi. Kichik va o'rta nasoslar ishlab chiqarilgan zavodning stendlarida sinaladi. Ulkan nasoslarni esa foydalanish joylarida nominal aylanish chastotasidan 5% dan ko'p bo Imagan farqda sinovlardan otqazish ruxsat etiladi.

Tajribada o'lchangan kirishdagi va chiqishdagi uzatish va siquvlar, shuningdek, iste'inol qilinadigan quwat va sorishning vakuummetrik balandligi asosida nasos о qiga keltirilgan siquv, doimiy aylanish chastotasidagi foydali quwat va foydali isb koeffitsiyenti hisoblanadi.

Nasosning siquvi, quvvati, foydali ish koeffitsiyenti va so'rishning kerakli vakuummetrik balandligi bo'yicha olingan giymatlari H, N, tj, H_B va Q koordinatalardagi nuqtalar tizimi korinishida uzatishning bir qator qiymatlar uchun ko rsatish mumkin (3.3 —rasm).

Mos nuqtalarni ravon chiziqlar bilan tutashtirib, ko'rib chiqilayotgan porametrlami nasosning uzatishdan doimiy aylanish chastotasida va ishchi g'ildirakning beritgan diametridagi bog'larishniftg grafik ifodasini olamiz.

Olingan Q—H, Q—N, Q—т] va Q—Нц egri chiziqlari markazdan qochma nasoslarnmg ishchi tavsiflari deyiladi va nasos pasportiga yoziladi.

3.3, a —rasmdan korinib turibdiki (12E> —19 nasos) foydali ish koeffitsiyentining maksimal qiymati Cj_p uzatish va H_p siquv (hisobiy parametrlari) ga mosdir.

FIK ning maksimal qiymatiga javob beruvebi Q~H tavsifning P rmqtasi optimal rejim nuqtasi deyiladi.

Uzatishning kamayishi bilan siquvni ortib borishi Q—H nazariy bog lanishidan kelib chiqadi, bunda uzatish nolga teng bo'lganda, ya’ni siquv quvuridagi zulfmm yopiq holatida, siquv maksimal qiymatiga ega bo'ladi.

Lekin nasoslarni sinash shuni ko’rsatadiki, ba’zi bir nasoslar (masalan, 8K— 18; 3.3, b —rasm) maksimal siquvni zullin ochilgandan so'ng hosil qiladi, ya’ni siquv boshlang'ich uzatishda oshib borib, keym kamayadi. 3.3, b —rasmda korinib turibdiki Нд siquvga ikkita uzatish: Од va Qj mos keladi. Nasos uzatishinig o'zgarishi to'satdan sodir bo'ladi va bu kuchh shovqin hamda gidravlik zarbaiar bilan kuzatiladi, bunda zarbalar kuchi uzatishning o'zgarishi diapazoni va quvurning uzunligiga bog'liqdir.