ѵn azalar, sürətin ekvipotensial səthə paralel toplananı vt isə dəyişməz. elektronun müstəvi kondensatorun elektrik sahəsində olması (a) və onun optik analoqu (b) göstərilmişdir.
Əgər elektrik sahəsi kifayət qədər böyük olarsa sahənin hansısa b nöqtəsində ѵn sıfra bərabər olar və sonra öz istiqamətini dəyişər. Sahəyə a nöqtəsindən daxil olan elektron αϐδ əyrisi boyunca hərəkət edib, δ nöqtəsindən sahəni tərk edər. Bu zaman elektronlar ϐ-dən δ-yə və α-dan ϐ-yə eyni potensiallar fərqini (lakin əks istiqamətdə) keçmiş olur.
Aydındır ki, vn-nin modulu δ və α nöqtəsində eyni olduğu üçün elektronlar sahədən, sahəyə düşdükləri bucaq altında (i) -da çıxarlar.
Alınan nəticə işığın qayıtma qanununa tam uyğundur: qayıtma bucağı düşmə bucağına bərabərdir və düşən şüa (elektron şüası), qayıdan şüa (elektron şüası) və sahənin ekvipotensial səthinin normalı bir müstəvi üzərində yerləşir.
Qeyd edək ki, əgər lövhələr arasındakı potensiallar fərqi ѵn sürətinin sıfır olmasına kifayət etməsə, onda elektron dəstəsi kondensatorun ikinci lövhəsindən bayıra çıxar. Bu zaman çıxan elektron dəstəsinin istiqaməti düşən dəstənin istiqamətindən fərqlənir və nəticədə elektron dəstəsinin sınma qanununa tabe olduğu məlum olur
Praktiki nöqteyi- nəzərdən ən maraqlı ideya elektron dəstəsinin köməyi ilə müxtəlif optik sistemlər yaratmaqdır. Elektrik və maqnit sahələri əsasında müxtəlif elektron linzaları konstruksiya etmək olar. Bu vasitə ilə elə böyüdücü elektron lin-zalar yaratmaq mümkündür ki, belə sistemlər, uyğun optik sistemlərin böyütmə-sindən qat-qat yüksək olur.
Divarları keçirici olan içi boş iki silindri qarşı-qarşıya azacıq aralı ağız-ağıza qoyub, onlar arasında (U2-U1 ) potensiallar fərqi yaradılıb. Silindrlər arasındakı boşluğun yaxınlığında elektrik sahəsinin ekvipotensial səthləri şəkildə göstərildiyi kimi əyilir. Elektrik sahəsinin intensivliyi ekvipotensial səthə perpendikulyar olub, onun toplananlarından biri
