Suyukliklarning Quvurlarda xarakatining trubolent tartibi

T — Г, +1 — LL Ч^- ZZ, p 4“ ZJZ I |
dn dn dn \dn)


(6.12)


Laminar harakat vaqtida bu yig‘indining ikkinchi hadi nolga teng bo‘lib, faqat laminar qovushqoqlik urinma zo‘riqishi Т/ qoladi. Reynolds sonining katta qiymatlarida turbulent harakat uchun т/, т/ ga qaraganda juda katta bo‘lib, (6.12) dagi yig‘indining birinchi hadini tashlab yuborish mumkin (ya’ni т ® t_t). Bu holda т tezlik gradiyentining ikkinchi darajasiga proportsional bo‘ladi. Silindrik quvurda tekis harakat qilayotgan suyuqlikning turbulent tartibi uchun (5.1) dagidek muvozanat tenglamasidan quyidagi tenglik kelib chiqadi:

лг²(р₍ -p₂) = Inrlr. (6.13)

Reynolds sonining katta qiymatlarida ekanligini hisobga olib, (6.13) da laminar urinma zo‘riqishini kichik miqdor sifatida tashlab yuboramiz. Natijada (6.12) dan foydalanib, ushbu tenglamani chiqaramiz:

А - Pi _ ^Тт

— —.

21 г


(6.14)


Lekin turbulent urinma zo‘riqish uchun (6.8) formuladan foydalanib, quyidagi munosabatni yozamiz.





(6-15)


Biroq quvur devori yaqinda o‘zgaruvchan urinma zo‘riqish (t) ni o'zgarmas urinma zo‘riqish t₀ ko‘rinishida ifodalash mumkinligini hisobga olib, (6.15) dan ushbu tenglikni keltirib chiqaramiz:


1

X V P ^r


du -


(6.16)


Tekis harakat uchun pezometrik qiyalik I = ^p' ^Рг ekanligini hisobga olsak, (6.14) va (6.16) dan

r₀ = P^| (6.17)

ekanligiga ishonch hosil qilamiz. — ni и bilan belgilaymiz va (6.14) ning chap VP

tomonini dan и gacha, o‘ng tomonini R-r dan r gacha integrallab, tezlik uchun quyidagi tenglamani olamiz:

_ u., r

“них *8 _n ’

x R-r

bu tenglik avvalgi paragrafda keltirilgan turbulent tartibli harakat tenglamasi (6.3) ga osonlikcha keltiriladi.