Gidravlikaning o’rganish sohasi va tarixi suyuqliklarning modellari haqida

9.2. Sodda Quvurlarning hisoblashning asosiy tenglamasi.

Quvurlarni hisoblashda biz yuqorida keltirilgan ishqalanish va mahaliy qarshiliklar uchun chiqarilgan formulalardan foydalanamiz Shuning uchun biz suyuqlik quvurda qaysi tartibda oqishini ham bilishimiz kerak.

Avvalo o’zgarmas diametrli sodda quvur olamiz. Bunday quvur ketma-ket joylashgan bir qancha to’g’ri quvur bo’laklaridan tashkil topgan deb qarash mumkin.
Bularda bosimning pasayishini barcha qarshiliklarning yig’indisi ko’rinishida hisoblaymiz.

N=N_l1+N_M1+N_l2+N_M2+....+N_ln+N_Mn. (9.1)

Yuqorida keltirilgan formuladan foydalanib quyidagi

munosabatni chiqaramiz. Bu formula bo’yicha bosimning pasayishini hisoblash murakab va ko’p vaqtni oladi, chunki Quvur juda ko’p bo’laklarga ajratilgan bo’lishi mumkin. Oxirgi munosabatda tezlikni sarf orqali ifodalab, _{va o’xshash hadlarni guruhlab, quyidagini yozamiz:}

q
avs ichidagi miqdorni a bilan belgilasak, u holda
N = a Q² (9.2)
O’lchov birligi bo’lgan a miqdor Quvurning qarshiligi deb ataladi va
b
o’ladi.
a miqdor Quvurning uzunligi, diametri, mahalliy qarshiliklar koeffitsiyentlariga bog’liq bo’lib, kvadrat qarshilik sohasida o’zgarmas bo’ladi.
Laminar soha uchun yuqoridagi formulalardagi Quvurning qarshiligi a va qarshilik koeffitsiyenti K (9.3) formula yordamida hisoblab topiladi. Bunda  Puazeyl formulasi bo’yicha hisoblanadi:

Kvadratcha sohada esa  silliq Quvurlar uchun Blazius formulasi bo’yicha hisoblanadi:

Quvurlarni hisoblashni osonlashtirish uchun (9.2) yoki (9.5) formula bo’yicha jadval tuzib olish kerak. U holda bosim pasayishini turli qiymatlariga tegishli sarf miqdorlarini shu jadvaldan olish mumkin bo’ladi.

(9.2) tenglama (9.5) bilan birgalikda sodda Quvurni hisoblashning asosiy tenglamasi deyiladi. Bu tenglama bosim sarf orasidagi bog’lanishni grafik ko’rinishda ifodalashga imkon beradi. Ko’rinib turibdiki, bu grafik koordinatalar boshidan o’tuvchi kvadratik parabola ko’rinishida ifodalanadi. (9.2-rasm, 1-grafik). Agar Quvurning hisoblash tekisligidan qancha balandda joylashgan H_z ni hisobga olsak, u holda H va Q o’rtasidagi munosabat koordinatalar boshidan H_z balandlikka joylashadi. (9.2-rasm, 2-grafik) U holda umumiy bosim H va H_z yig’indisidan iborat bo’ladi:
H_y = H_z = H= H_z = a Q² (9.4)

Harakat laminar bo’lsa, u holda N grafigi to’g’ri chiziqka aylanadi (9.2-rasm, 3 grafik) H-Q grafigi yordamida berilgan bosim uchun sarfni topish mumkin. Buning uchun ordinata o’qidan berilgan bosimga tegishli kesimini olib, uning uchidan abstsissa o’qiga parallel chiziq o’tkazamiz. Bu chiziqning xarakteristikasi bilan kesishgan nuqtasidan absitsissa o’qiga tushirilgan perpendikulyar undan Quvurda berilgan bosimda sarfning miqdoriga to’g’ri keladigan kesma ajratadi. Agar Quvurdan o’tishi kerak bo’lgan sarf ma’lum bo’lib, bosimni topish kerak bo’lsa, sarfni topish uchun qo’llangan usulni teskari tartibda bajaramiz.

9.2-rasm. Quvurning xarakteristikasi.