Microsoft Word maruza matn atom

Vodorod atomning kvant nazariyasi: Shredinger tenglamasi





Макрооламда х,аракатланаётган жисмнинг бир ва^тда координатаси билан импульсини катта ани^лик билан ани^лаш мумкин.

Микрооламда эса бундай килиб булмайди. Агар тул^ин пакетда олинган

AxAk_x > 1 муносабатнинг икки томони h га купайтирилса, ^xAp_x > h муносабат х,осил

h

булади. Бундан Ap_x топилса, Ap_x > — булади. Агар зарранинг координатаси катта

Ах

аниклик билан аникланса, яъни Ах ^ 0 булса, Ар_х ^ да, яъни зарранинг импульсини

аниклашдаги ноаниклик кескин ортиб кетади. Аксинча, зарра импульси катта аниклик билан топилса, унинг координатасини аниклашдаги ноаниклик кескин ортиб кетади. Бундан микрооламда зарранинг импульси билан координатасини бир вактда катта аниклик билан аниклаб булмаслиги келиб чикади. АхАр_х >h муносабатга ноаниклик

муносабати ёки Г ейзенберг тенгсизлиги дейилади. Бу муносабат ёки тенгсизликни колган икки ташкил этувчи учун х,ам ёзиш мумкин:

АуАр_у > h, AzAp_z > h .

Гейзенберг тенгсизликларини куйидагича х,ам ёзса булади:

АхАр_х > h, АуАр_у > h, AzAp_z > h.

Гейзенберг тенгсизликларини куйидагича х,ам ёзиш мумкин:

AEAt > h.

Гейзенберг тенгсизликларидан микрооламда зарранинг траекторияси х,акида фикр юритиш мумкин эмаслиги келиб чикади.


Квант физика-квант объектлари ва х,одисалари х,амда уларнинг хоссалари х,акидаги фан х,исобланади. Квант объектлари дейилганда микроолам объектлари (зарралар, атомлар, ядролар ва х,оказолар) тушунилса, квант х,одисалари дейилганда эса микрооламда руй берадиган х,одисалар тушунилади. Квант механика-квант объектларининг кузатиладиган хоссаларини айтиб берадиган ва тушунтира оладиган тушунча, тасаввур ва формулалар системасидир. Квант механиканинг асосий тенгламаси-Шредингер тенгламаси х,исобланади.

1926 йилда квант механика асослари австрия физиги Шредингер томонидан ишлаб чикилган. У квант механикасининг асосий тенгламасини х,осил килди. Шу сабабли ушбу тенглама унинг номи билан юритилади.

Эркин зарра учун Шредингер тенгламасининг куриниши куйидагича булади:


Вл²т


2m


Аш + —^ Еш = 0, Аш^—г Еш = 0.





Бу ерда А = —^ н ^ н ^ - Декарт координаталар системасидаги Лаплас оператори.