O’zbekist

bE₀

^{cos(2 t  2k}₁^{X ) ( 5 ) orqali uyg’otuvchi nurdan oladi. Uyg’otuvchi nur}


va ikkinchi garmonika orasida energiya almashinish qutblanish to’lqini va ikkinchi garmonika to’lqinlarining, fazalar farqi ω doimiy qolgan masofa oralig’ida maksimal qiymatga ega bo’ladi.
Ikkinchi garmonika hosil bo’lishini chizmada quydagicha tasvirlash mumkin. Qalinligi l bo’lgan pe’zoelektrik kristallga sinωt
¹⁶

sinusoidal, ya’ni garmonik to’lqin tushayotgan bo’lsa, kristalldan xuddi shunday chastotadagi sinωt garmonik to’lqin bilan birga sin 2ωt ikkilangan chastotadagi ikkinchi garmonika ham chiqadi. [ Ilova
3-rasim].
Bu yerda kristalldan chiqayotgn ikkita sinusoidal to’lqinning fazalari mos tushmoqda. Ammo kristall ichida chiziqsiz polyarizasiya to’lqini bilan ikkinchi garmonikadagi yorug’lik to’lqini fazalari hamma vaqt mos tushmaydi. Muhit ichidagi yorug’lik dispersiyasi tufayli  doimiy qolmaydi. Uning kattaligi kristall qalinligi l yoki to’g’rirog’i nochiziqli qutblanish to’lqini va ikkinchi garmonika to’lqini bosib o’tgan yo’l l uzunligiga bog’liq


lk₂  2k₁ (6) to’lqin vektorlari k₁va k₂ farqiga ham bog’liq. Agar 2k₁₌ k₂ bo’lsa yoki faza tezliklari    2bo’lsa  0 bo’ladi.

Bu shart to’lqin sinxronizm sharti hisoblanadi. Shu shart bajarilsa kristall ichida qutblanish to’lqini va ikkinchi garmonika fazalari mos tushadi. Ammo asosiy ko’pchilik kristallarda dispersiya tufayli fazalar mosligi qisqa masofada saqlanadi holos. Fazalar mosligi saqlangan yoki fazalar farqi  const bo’lib qolgan masofa kogerentlik masofasi deyiladi. Bu masofa nochiziqli effektlar quvvati jamlanadigan eng qisqa masofadir.

_{Masofaning ortishi bilan ikinchi garmonikaning quvvati}

¹⁷
kamayadi. Hisoblashlarning ko„rsatishicha ikkinchi garmonikaning
_W ^(2ω) _{quyidagicha ifodalanadi [9].}