Suyukliklarning Quvurlarda xarakatining trubolent tartibi
T — Г, +1 — LL Ч- ZZ, p 4“ ZJZ I |
dn dn dn \dn)
(6.12)
Laminar harakat vaqtida bu yig‘indining ikkinchi hadi nolga teng bo‘lib, faqat laminar qovushqoqlik urinma zo‘riqishi Т/ qoladi. Reynolds sonining katta qiymatlarida turbulent harakat uchun т/, т/ ga qaraganda juda katta bo‘lib, (6.12) dagi yig‘indining birinchi hadini tashlab yuborish mumkin (ya’ni т ® tt). Bu holda т tezlik gradiyentining ikkinchi darajasiga proportsional bo‘ladi. Silindrik quvurda tekis harakat qilayotgan suyuqlikning turbulent tartibi uchun (5.1) dagidek muvozanat tenglamasidan quyidagi tenglik kelib chiqadi:
лг2(р(-p2) = Inrlr. (6.13)
Reynolds sonining katta qiymatlarida ekanligini hisobga olib, (6.13) da laminar urinma zo‘riqishini kichik miqdor sifatida tashlab yuboramiz. Natijada (6.12) dan foydalanib, ushbu tenglamani chiqaramiz:
А - Pi _ Тт
— —.
21 г
(6.14)
Lekin turbulent urinma zo‘riqish uchun (6.8) formuladan foydalanib, quyidagi munosabatni yozamiz.
(6-15)
Biroq quvur devori yaqinda o‘zgaruvchan urinma zo‘riqish (t) ni o'zgarmas urinma zo‘riqish t0 ko‘rinishida ifodalash mumkinligini hisobga olib, (6.15) dan ushbu tenglikni keltirib chiqaramiz: