X III bob. Kurakli nasoslar nazariyasining asoslari 5-§. Markazdan qochma nasoslar
Yüklə 0,58 Mb. Pdf görüntüsü
|
|
uu
va kurakka nisbatan nisbiy tezlik \v, lardan tuzilgan parlellogramm diagonaliga teng. Kanaldan chiqishda suyuqlikning absolyut tezligi s2, anlanma tezligi u2 nisbiy tezligi w2 bo‘ladi. Kirishda bosim pi chiqishda p2 bo‘lsa, u holda kanalning kirish va chiqish kesimlari uchun Bemulli tenglamasi quyidagicha yoziladi: 2.5 - nism. Ish g'ildiragida olingan nazariy bosimga doir sxema Pi wi z, + — + — 2 g ■K.2, (13.1) Lg r 2 g bu yerda hi_2 - ikki kesim orasidagi gidravlik yo'qotish; Hk kanaldagi harakat vaqtida markazdan qoshma kuch hisobiga bosimning ortishi. Bosimning energetik ma’nosini nazarga olsak, Hk markazdan qoshma kuch hi sobiga hosil bo‘lgan energiyani bildiradi. Bu energiya kinetik energiyaning ko‘p ortib, potensial energiya (bosim energiyasi) ning kam ortishi yoki potensial energiya ko‘p ortib, kinetik energiya kam ortishi ko'rinishida namoyon bo‘ladi. Birinchi holda ish g‘ildiragini aktiv, ikkinchi holda esa reaktiv deyiladi. Bunday nomfanish turbinalarda ko‘proq qo‘llaniladi (aktiv va reaktiv turbinalar). Aktivlikning chegarasi pt = p2 с 2 с2 tenglikning bajarilishi, reaktivlikning chegarasi esa — + -J-ning bajarilishi bilan 2 g 2g baholanadi. Markazdan qoshma kuch hosil qilgan energiya uning r2 — rt masofada bajargan solishtirma (birlik og‘irlikdagi suyuqlik uchun) ishga teng bo‘ladi. Agar ish g‘il- diragining burchak tezligi со bo‘lsa, u holda og‘irligi G massasi m bo‘lgan suyuqlik G zarrasiga ta’sir qiluvchi markazdan qoshma kush mco2r yoki — m2r ga teng boiadi. U g holda r2 - r, masofada bajarilgan ish . \G 2 Geo1 . 2 iv Л = \ — (0 rdr = —— (r2 -rt ) Ы 2 g ga teng. Burshak tezligi coning radius r ga ko‘paytmasi aylanma tezlik и ga teng, shuning uchun Bu holda A =G 2 g A ni Gga boiib, solishtirma ish yoki Hk ni topamiz. Hk = ^ L 2 g Buni (13.1) tenglamaga qo‘yib, quyidagi tenglikni olamiz: r ,+ a + ^ . = z +£L + |iL = b ^ L + Al (13.2) У 2g ^ 2g _ 2g Ish gildiragi kanaliga kirish oldidagi bosim: ffl=Zl+£L + i f . f У 2g gildirakdan chiqish ortidagi bosim # 2 = + — + r^- + *|_2 У 2g ga teng. U holda kirish va chiqishdagi bosimlaming farqi quyidagicha hisoblanadi: H = H 2 - tf, = z2 +^- + ^ - + A,_2 ~ (z2 + — + -r~ 7 2g v, У 2g Bir xil indeksli hadlami tenglikning ikki tomoniga gruppalasak, u holda quyidagi tenglamani olamiz: Zl + EL + lL = Z2 + P±+£ L +fh2H. (13.3) У 2g у 2g Endi (13.2) dan (13.3) ni ayirsak, ushbu munosabatga ega boiamiz: w2 c; w1 , c; ul - и,2 / i '-i _ "г '-г “i ~ “i i j j 2 g 2g 2g 2g 2g Bu tenglikdan kirish va chiqishdagi bosimlaming farqini topsak, u quyidagiga teng bo‘ladi: Yüklə 0,58 Mb. Dostları ilə paylaş:
|