Fizikaning hozirgi zamon ta’limidagi o’rni

KOBALT FERRIT ASOSIDAGI MAGNITLI SUYUQLIK MAGNITLANISHINI 

TEBRANISHLI MAGNETOMETRDA O’LCHASH 

 

Sh.J.Quvondiqov, U.E.Nurimov, X.A.Qayumov 

Samarqand davlat universiteti 

 

Magnitli  suyuqlik  –  bu  tashuvchi  suyuqlikda  barqarorlashgan  ferro  yoki  ferrimagnetik 

nanozarrachalardan  tashkil  topgan  kalloid  eritma.  Magnitli  suyuqliklarning  yuqori  magnit 

sechuvchanlik  qobiliyati,  uning  tarkibidagi  kolloid  zarrachalarning  magnit  xossasiga  va  hajmiy 

konsentratsiyasiga bog’liq bo’ladi[1]. Agar magnitli suyuqliklarga tashqi magnit maydon ta’sir etsa, 

uning umumiy ko’rinishi har xil shakllarga kiradi (1 – rasm). 

 

1 – rasm. Ferromagnitli suyuqlik: (1) – tashqi magnit maydon bo’lmaganda  

(

0



H



) (2) – tashqi magnit maydon bo’lganda (

0



H



). 

Magnitli  suyuqliklarning  magnit  xossalariga  ko’ra  uning  qo’llanilish  sohasi  ham  turlicha  [2]. 

Magnitli  suyuqliklarning  magnit  xossalarini  o’rganishning  ko’pgina  ususllari  mavjud.  Bular 

neytronlar  difraksiyasi,  Kivenki,  Gui,  tebranishli  magnetometr  usuli  [5].  Ushbu  ishda  turli 

“Fizikaning hozirgi zamon ta’limidagi o’rni”.  Samarqand 2019-yil 13-14 dekabr.

 

229 

 

konsentratsiyali  kobalt  ferrit  asosidagi  magnitli  suyuqlik  magnitlanishining  magnit  maydonga 

bog’liqligi o’rganilgan.  

Qurilmaning ishlash prinsipi elektromagnit induksiya qonuni asoslanadi[6]. 3  – rasmda tajriba 

qurilmasining umumiy sxemasi keltirilgan. FL-1 rusumli (1) elektromagnit qutblari orasiga (3) to’rtta 

induktiv  g’altak  va  (4)  Xoll  datchigi  oʻrnatilgan.  (2)  na’muna  (5)  kvars  sterjenga  mahkamlanib, 

induktiv g’altaklar orasiga joylashtiriladi. Sterjen esa (6) tebratgichga mahkamlanadi va (7) tovush 

generatori orqali ω – chastota va u

0

 – amplitudali tebranish hosil qilinadi. 

 

3 – rasm. Magnitlanishni oʻlchovchi tebranuvchi magnitometr qurilmasining umumiy sxemasi. 

1 – elektromagnit, 2 – na’muna, 3 – induktiv datchik, 4 – Xoll datchigi, 5 – kvars sterjen, 6 – 

tebratgich, 7 – tovush generatori, 8 – kuchaytirgich, 9 – to’g’irlagich, 10 – ikki koordinatali O’YQ, 

11 – alyumin disk, 12 – doimiy magnit, 13 – dinamik,  

Natijada  induktiv  g’altaklarda  quyidagi  formula  bilan  aniqlanadigan  induksion  EYuK  hosil 

bo’ladi: 

E = n·k·M·u

0

·ω 

 

 

 

 

(1) 

Bu yerda k va n – induktiv g’altakning geometrik o’lchamlariga bog’liq bo’lgan koeffitsient, va 

o’ramlar soni, M – na’munaning magnit momenti, u

0

 – tebranish amplutudasi, ω – tebranish chastotasi. 

Bu  signal  U-2-6  yoki  U-2-8  rusumli  kuchaytirgich  bilan  kuchaytiriladi  va  to’g’irlagich  orqali 

oʻziyozar ikki koordinatali potensiometrning Y oʻqiga beriladi. Shu potensiometrning X oʻqiga Xoll 

datchigidan  kelayotgan  magnit  maydon  kuchlanganligiga  proporsional  boʻlgan  Xoll  EYuK  signali 

beriladi.  Tajriba  natijalari  ikki  koordinatali  oʻziyozar  potensiometrda  keltirilgan  masshtabda 

magnitlanishning  tashqi  magnit  maydoniga  bogʻlanish  grafigi  hosil  qilinadi.  Dastlab  tajriba  xona 

temperaturasida  etalon  sifatida  olingan  nikelda,  so’ngra  na’munada  o’tkaziladi.  Bir  xil  sharoitda 

olingan  etalon  va  namunadagi  signallar  solishtiriladi  va  quyidgi  formula  yordamida  na’munaning 

solishtirma magnitlanishi aniqlanadi: 

m

m

U

U

I

I

0

0

0





   

 

 

 

 

 

(2) 

Bu yerda I

0

 – etalonning solishtirma magnitlanishi, U va U

0

 – na’muna va etalon hosil qilgan 

induksion EYuKning amplutuda qiymati, m va m

0

 – na’muna va etalonning massasi. 

Olingan tajriba natijalari 4 – rasmning chap tomonida kukunsimon kobalt ferrit na’munasi uchun, 

o’ng  tomondagisi  esa  shu  zarrachalarning  turli  hajmiy  konsentratsiyada  tayyorlangan  magnitli 

suyuqlik  uchun  grafik  ko’rinishida  tasvirlangan.  Rasmdan  ko’rish  mumkinki,  na’munaning  kukun 

holatdagi to’yinish magnitlanishi, magnitli suyuqliknikidan katta. Buning sababi na’munalarning hajm 

birligidagi  domenlarning  soni  bilan  bog’liq.  Chunki  kukun  holatda  na’muna  hajm  birligidagi 

domenlarining  soni,  kolloid  ertima  holatdagidan  ancha  kam  bo’ladi,  ya’ni  bu  son  zarrachalarning 

hajmiy konsentratsiyasiga bog’liq bo’ladi[4]. Qolaversa kobalt ferrit zarrachalari suvdagi turg’unligini 

“Fizikaning hozirgi zamon ta’limidagi o’rni”.  Samarqand 2019-yil 13-14 dekabr.

 

230 

 

oshirish  uchun  oleat  natriy  bilan  kimyoviy  bog’lanish  hosil  qilgan.  Bu  esa  kukun  holatdagi 

magnitlanishining  kamayishiga  olib  keladi.  4  –  rasmdan  Kobalt  ferrit  kukunining  va  magnitli 

suyuqlikning  qoldiq  va  to’yinish  magnitlanishini  hamda  koersitiv  kuchning  qiymatlarini  aniqlash 

mumkin va bu natijalar 2 – jadvalda keltirilgan. 

 

 

4 – rasm. (1) – Kukunsimon kobalt ferrit na’munasining va (2) – shu zarrachalar asosida olingan 

magnitli suyuqlik solishtirma magnitlanishining magnit maydonga bog’liqligi. 

 

2 – jadval. Kukunsimon kobalt ferrit na’munasi va shu zarralar asosidagi magnitli suyuqlikning 

qoldiq va to’yinish magnitlanishi hamda koersitiv kuchning qiymatlari 

Na’muna 

Kobalt ferritning 

hajmiy ulushi (%) 

I

Qol.m 

(A·m

2

/kg) 

I

To’y.m 

(A·m

2

/kg) 

H

K 

(kA/m) 

Kukun 

100 

17,3 

53,9 

47,86 

M.s.1 

3 

0,9 

2,7 

2,5 

M.s.2 

7  

1,8 

5,41 

4,81 

M.s.3 

12 

2,65 

8,25 

7,51 

M.s.4 

23 

3,57 

11,2 

11,1 

 

Adabiyotlar: 

1. 

B.  Jansi  Rani,  M.  Ravina,  B.  Saravanakumar,  G.  Ravi,  V.  Ganesh,  S.  Ravichandran,  R. 

Yuvakkumar.  Ferrimagnetism  in  cobalt  ferrite  (CoFe

2

O

4

)  nanoparticles.  Nano-Structures  &  Nano-

Objects. 14. (2018).pp. 84–91. 

2. 

C.  Scherer  and  A.  M.  Figueiredo  Neto.  Ferrofluids:  Properties  and  Applications.//  Brazilian 

Journal of Physics, vol. 35, no. 3A, September, 2005, pp. 718-727. 

3. 

Великанов.Д.А.  Высокочувствительные  методы  исследования  магнитных  свойств 

кристаллических и плёночных магнитных систем. Диссертация на соискание ученой степени 

доктора физико – математических наук. Красноярск – 2017. С.109 – 137. 

4. 

Ahmad  Amirabadizadeh,  Zohre  Salighe,  Reza  Sarhaddi,  Zahra  Lotfollahi.  Synthesis  of 

ferrofluids  based  on  cobalt  ferrite  nanoparticles:  Influence  of  reaction  time  on  structural, 

morphological  and  magnetic  properties.  Journal  of  Magnetism  and  Magnetic  Materials.  434. 

(2017),pp.78–85. 

5. 

В.И.Чечерников.  Магнитный  измерения.  Издательство  московского  университета  – 

1969. С. 70 – 83. 

6. 

Великанов.Д.А.  Высокочувствительные  методы  исследования  магнитных  свойств 

кристаллических и плёночных магнитных систем. Диссертация на соискание ученой степени 

доктора физико – математических наук. Красноярск – 2017. С.109 – 137. 

 

 

 

 

 

“Fizikaning hozirgi zamon ta’limidagi o’rni”.  Samarqand 2019-yil 13-14 dekabr.

 

231 

 

VODOROD FTORID MOLEKULASINING SPEKTRAL PARAMETRLARINI VODOROD 

BOG’LANISHLI KOMPLEKSLARDA O’RGANISH 

 

G’.Murodov, A.Shodiyev, G.Nurmurodova, U.Xo’jamov 

Samarqand Davlat universiteti, Universitet xiyoboni, 15-uy, 140104  

Samarqand, O’zbekiston, e-mail: 

[e-mail] 

 

Molekulalararo  o’zaro  ta’sirning  tabiatda  keng  tarqalgan  turlaridan  biri  vodorod  bog’lanish 

bo’lib, bir molekula tarkibidagi kimyoviy bog’langan vodorod atomi boshqa elektromanfiy atom bilan 

o’zaro ta’sirlashadi [1]. 

Vodorod  bog’lanish  tufayli  birinchi  navbatda  bog’lanishda  ishtirok  etayotgan  X-H 

molekulasining tebranish polosasi past chastota tomon siljiydi va IQ yutilish spektrida bu polosaning 

integral intensivligi ortadi.  

Ko‘plab tajribalar natijalari shuni tasdiqlaydiki, agar R-XH guruhda X ning elektromanfiyligi, 

shuningdek R radikalning elektromanfiyligi qancha katta bo‘lsa XH shunchalik kuchli proton beruvchi 

hisoblanadi.  Bundan  ko‘rinadiki,  proton  berish  qobiliyati  vodorod  atomidagi  musbat  zaryadning 

miqdori  bilan  aniqlanadi,  hamda  molekulalararo  o’zaro  ta’sir  birinchi  navbatda  molekulalarning 

spektral parametrlarini o’zgarishiga olib keladi. Bu o’zgarishlar tebranish spektrida ayniqsa  yaqqol 

nomoyon  bo’ladi.  Ushbu  ishda  HF  molekulasining  formaldegid  va  asetaldegid  bilan  hosil  qilgan 

vodorod bog’lanishli kompleksida o’zaro ta’sirlashuvchi molekulalarning elektro-optik parametrlari 

(tebranish  chastotalari,  molekulalarda  elektronlar  taqsimoti,  tebranish  polosalarining  intensivliklari) 

noemperik hisoblashlar yo’li bilan o’rganilgan.  

Noempirik usul – atom va molekulalarning energetik sathlari va to‘lqin funksiyasini aniqlashga 

imkon  beruvchi  Shredinger  tenglamasini  biror  yaqinlashishda  yechish  usullari  orqali  amalga 

oshiriladi.  Bu  usullar  yordamida  berilgan  elektronlar  soniga  asoslanib,  sistemaning  kvant-mexanik 

holati  aniqlanadi.  [1].  Noemperik  hisoblashlar  shuni  ko’rsatdiki,  MP2/ 6-311++G(2d,2p) atom 

funksiyalar  to’plami  negizida  yuqori  aniqlikda  hisoblashlar  amalga  oshirildi.  CH

3

CHO∙∙∙HF  va 

CH

2

O∙∙∙HF  komplekslari  ham  vodorod  ftorid  kompleksi  kabi 

kimyoviy xususiyatlarga va C

s

 simmetriyaga ega [1].  

Noempirik  hisoblashlar  Gaussian-09  dasturi  yordamida 

asetaldegid 

va 

formaldegid 

molekulalarining 

HF 

bilan 

komplekslarining  optimizatsiyalangan  tuzilishlari  uchun  MP2 

usulida,  6-311++G(2d,2p)  bazislar  to‘plamida  amalga  oshirildi. 

Quyidagi  1-va  2-  rasmlarda  Asetaldegid  va  formaldegid 

molekulalarining HF bilan komplekslarining geometrik tuzilishlari 

keltirilgan. 

O’zaro 

ta’sirlashuvchi 

molekulalarning 

geometrik 

parametrlari  quyidagicha  atomlar  orasidagi  masofalar  qiymatlari 

CH

3

CHO∙∙∙HF kompleksida 

 r(OC)=1.222 Å, r(CH)=1.083 Å,  

1.089 Å, 1.089 Å, 

1.099 Å, 

r(CC)=1.494 Å, 

r(OC)=1.222 Å,

 r(HF)=0.938 Å, r(O∙∙∙H)= 1.706 Å va CH

2

O∙∙∙HF 

kompleksida r(OC)=1.219 Å,

  r(CH)=1.094 Å, 1.094 Å, 

r(HF)=0.935 Å,  r(O∙∙∙H)=1.734 Å  ekanliklari  hisoblandi. 

Asetaldegid  bilan  vodorod  ftorid  orasidagi  masofa  vodorod 

bog’lanish  hosil  qilganda  r(O∙∙∙H)=1.706Å  ga  teng  bo’lsa, 

formaldegid  bilan  vodorod  ftorid  orasidagi  masofa  vodorod 

bog’lanish  hosil  qilganda  r(O∙∙∙H)=1.734 Å  ga  teng  ekanligini 

guvohi bo’ldik. CH

3

CHO∙∙∙HF kompleksi CH

2

O∙∙∙HF kompleksga 

nisbatan  sezilarli  darajada  kuchli  molekulalararo  o’zaro  ta’sirga 

1-Rasm. CH

2

O∙∙∙HF 

kompleksining geometrik 

tuzilishi

 

2-Rasm. CH

3

CHO∙∙∙HF 

kompleksining geometrik 

tuzilishi

 

“Fizikaning hozirgi zamon ta’limidagi o’rni”.  Samarqand 2019-yil 13-14 dekabr.

 

232 

 

ega ekan. Asetaldegidning kompleks hosil qilish energiyasi formaldegidnikidan kattaroq ekan.  

Adabiyotlar: 

1.  K.G.Toxadze,  A.Jumabayev,  G.Murodov,  A.Amonov,  G.Nurmurodova.  Ilmiy  axborotnoma. 

2017-yil, 5-son (105). 57-bet. 

 

СООТНОШЕНИЕ ЛАНДАУ-ПЛАЧЕКА В ВОДНЫХ РАСТВОРАХ НЕЭЛЕКТРОЛИТА 

 

Л.М.Сабиров, Д.И.Семенов., Х.С.Хайдаров., Ф.Р.Исмаилов 

Самаркандский государственный университет 

 

Водные  растворы  неэлектролитов  являются  объектом  интенсивных  и  многочисленных 

исследований. Это связано с тем, что в этих растворах при определенной концентрации  С и 

температуре  Т  на  фазовой  диаграмме  наблюдаются  необычные  физические  свойства.  В 

частности,  в  ограниченной  области  фазовой  диаграмме  Т-С,  в  так  называемой  особой 

критической  точке,  наблюдается  максимум  интегральной  интенсивности  рассеяния  света. 

Однако,  однозначного  ответа  на  физическую  природу  этого  явления  нет.  Были  высказаны 

предположения,  что  в  особой  точке  термодинамическое  состояние  раствора  ближе  всего 

отстоит  от  критической  точки  фазового  перехода  расслаивания.  По  этой  причине  в  особой 

точке проявляется тенденция к расслоению раствора, т.е. имеются флуктуации концентрации, 

которые приводят к светорассеянию. Однако, этот механизм противоречит экспериментальным 

результатам  исследования  удельной  теплоёмкости  в  окрестности  особой  точки  водных 

растворов,  согласно  которым  флуктуации  концентрации  отсутствуют,  либо  практически 

минимальны, и их проявление в рассеяния света незначительно. 

Нами  были  выполнены  подробные  температурные  и  концентрационные  исследования 

соотношения Ландау-Плачека. Это отношение интенсивности I

С

 –центральной спектральный 

линии к интенсивности I

МБ 

- Мандельштама-Бриллюэна тонкой структура линии Рэлея [2].  

𝐼

ц

2𝐼

МБ

=

𝐶

𝑃

− 𝐶

𝑉

𝐶

𝑉

= 𝛾 − 1 

где С

Р

 и С

V 

- удельные теплоёмкости при постоянном давлении и объёме соответственно. 

При  исследовании  интенсивности  спектральных  линий  тонкой  структуры  I

ц

  и  I

мб

 

Мандельштама-Бриллюэна  нами  была  использована  экспериментальная  установка  с 

двухпроходным  интерферометром  Фабри-Перо  контрастность  интерференционной  картины 

4



10

5

 и резкостью 



40. В качестве возбуждающего света использовалось стабилизированное по 

частоте  излучение  одночастотного  He-Ne  лазера.  Указанные  спектральные  параметры 

использованного  интерферометра  были  вполне  достаточны  для  уверенной  регистрации 

интенсивности тонкой структуры [3].  

Надо  отметить,  что  при  этих  координатах  Т-70

0

С  и  С-0,06  м.д  предполагается  раствор 

находится в метастабильном состоянии – «особая точка».  

Соотношение  интенсивности  в  компонентах  тонкой  структуры  Ландау-Плачека  I

ц

/2I

МБ

 

было измерено в водных растворах при различных значениях концентрации 4МП



в широком 

интервале температуры от 10

0

С – 80

0

С. 

Анализ экспериментальных результатов позволяет выделять существенное в поведении 

(Л-П)  для  наших  растворов.  Основное  на  что  обращает  внимание  это  сильное  возрастание 

значения  соотношения  (Л-П)  в  области  малых  концентраций  0,04-0,1  м.д.  4МП.  В 

экспериментах  было  зафиксировано  два  максимальных  значений  в  концентрационной  и 

температурной  зависимости  первый  при  0,06  м.д.  и  температуре  –  10

0

С  и  соответственно 

второй для концентрации 0,08 м.д. и температуре – 80

0

С. При больших концентрациях 4МП, 

далее  0.3  м.д.  значение  соотношения  (Л-П)  практически  остаётся  постоянным  с  изменением 

температуры и концентрации. 

“Fizikaning hozirgi zamon ta’limidagi o’rni”.  Samarqand 2019-yil 13-14 dekabr.

 

233 

 

Обращает  на  себя  внимание  существенное  различие  в  концентрационной  динамике 

численных  значений  Ландау-Плачека.  В  области  значений  малых  концентраций  градиент 

температурного  поведения  ярко  выражен.  Тогда  как  максимальное  значение  изменения 

Ландау-Плачека с повышением содержания 4МП спадает медленно и не тривиально. 

 

Зависимость соотношение Ландау-Плачека от концентрации 4МП в растворе при 

температуре 10 

0

С и 80 

0

С. (▲-10 

0

С , ●-80 

0

С) 

Таким  образом  предсказанное  Фабелинским  [1]  необходимость  учитывать  флуктуации 

плотности вызванные градиентом температуры в спектре молекулярного рассеяния получило 

своё экспериментальное подтверждение. 

Однако,  обращает  внимание  необычное  поведение  Ландау-Плачека  в  зависимости  от 

концентрации.  Динамика  поведения  значений  Ландау-Плачека,  существенно  различаются 

относительно  «особой  точки»  0,06  м.д.  пиколина  в  воде.  Для  объяснения  совокупности 

результатов эксперимента отображенных на рис. Необходимо привлеь для анализа результаты 

наших исследований [3] фазовой диаграммы состояний которые может иметь водный раствор 

пиколина с изменением концентрации. 

Литературы 

1.   Фабелинский И.Л. Молекулярное рассеяние света. М.: Наука, 1965.  

2.  Фабелинский И.Л. Избранные труды. В 1-2 т. Под ред. В.Л. Гинзбурга. М.: Физматлит, 

2005.  

3.  L.M. Sabirov, D.I. Semenov, Ukrainian Journal of Physics, 2015, v.60(9), pp.869-872 

 

КИНЕТИКА МАГНЕТОСОПРОТИВЛЕНИЯ КРЕМНИЯ С МАГНИТНЫМИ 

НАНОКЛАСТЕРАМИ. 

 

Рузимуродов Ж.Т. Турсунов М. Э. 

Самаркандский государственный университет 

 

Представлены  результаты  экспериментального  исследования  магнетосопротивления 

(МС) 

образцов 

монокристаллического 

сильно 

компенсированного 

Si<В,Mn> 

ионноимплантированного марганцем. 

Эксперименты  были  проведены  в  магнитных  полях  (0-15  kOe)  при  комнатной 

температуре  по  стандартной  методике  [1].  Простейший  и  самый  распространенный  вид  МС 

связан с движением носителей заряда в магнитном поле (МС Лоренца) и сопротивление должно 

возрастать  пропорционально  квадрату  напряженности  магнитного  поля.  Это  МС  является 

положительным. Оно наблюдается во всех полупроводниках [2] и металлах[3]. МС в тонких 

неоднородных полупроводниковых пленках может отклоняться от квадратичного закона [3;4]. 

Отклонение  может  быть  связано  с  тем,  что  структурный  беспорядок  и  сильное  легирование 

-5

5

15

25

35

45

55

65

75

85

95

105

115

125

135

145

155

165

0

0,1

0,2

0,3

0,4

0,5

0,6

0,7

0,8

0,9

1

“Fizikaning hozirgi zamon ta’limidagi o’rni”.  Samarqand 2019-yil 13-14 dekabr.

 

234 

 

приводят  к  спин-зависимому  рассеянию  носителей 

заряда на анизотропных кластерах примеси которые 

вполне могут иметь магнитные моменты.  

Результаты  экспериментов  по  изучению 

магнетосопротивления 

образцов 

кремния, 

имплантированных  ионами  марганца  приведены  на 

рис. 1. Как видно из рисунка магнетосопротивление 

положительное,  а  также  наблюдается  кинетика 

магнетосопротивления  (рис.2.)  при  комнатной 

температуре.  Магнетосопротивление  увеличивается 

более  чем  в  полтора  раза  и  достигает  до  25%  в 

течение  45  минут  при  слабых  магнитных  полях 

H



0,7  kOe.  Такое  поведение  магнетосопротивления 

наблюдается 

в 

Fe/SiO

2

 

металл-диэлектрик 

нанокомпозитных материалах [2].  

В наших экспериментах наблюдался заметный 

гистерезис  магнетосопротивления  при  комнатных 

температурах 

(рис.3). 

Ширина 

гестеризиса 

увеличивался при удерживании образцов в сильных 

магнитных  полях  H>10  kOe  течении  более  чем  10 

минут 

при 

комнатной 

температуре 

перед 

измерением МС. 

Можно 

утверждать, 

что 

полученные 

результаты 

показывает 

наличия, 

магнитных 

кластеров с магнитными моментами приводящих к 

спин-зависимому рассеянию носителей заряда. При 

удерживании образцов в сильных магнитных полях 

H>10  kOe  в  течении  более  чем  10  минут  при 

комнатной температуре перед измерением, МС как 

будто  происходит  самоорганизация,  то  есть 

взаимное 

ориентация 

между 

магнитными 

моментами 

кластеров 

примесей 

и 

превращения  на  более  крупные  домены, 

которые  приводят  к  увеличению  спин-

зависимого  рассеяния  носителей  заряда.  Но 

это  магнитное  поле  не  достаточно  сильное 

для  влияния  внутрикластерного  магнитного 

взаимодействия, которая стало бы причиной 

возникновения кинетики и гистерезиса МС.  

Из  полученных  результатов  можно 

сделать следующие выводы: 

-  в  образцах  Si  полученных 

методом  ионно  имплантацией  наблюдается 

ПМС  на  более  чем  25  %  при  комнатной 

температуре; 

-  в  образцах  Si  при  комнатной 

температуре и при слабых магнитных полях 

наблюдается кинетика ПМС; 

Рис.1. Полевая зависимость 

магнетосопротивления образцов 

Si<В,Mn>

 

Рис.2. Кинетика 

магнетосопротивления образцов 

Si<В,Mn> при комнатной температуре 

Рис.3. Гистерезис магнетосопротивления  

при комнотной температуре

 

“Fizikaning hozirgi zamon ta’limidagi o’rni”.  Samarqand 2019-yil 13-14 dekabr.

 

235 

 

- доминирующей причиной ПМС является спин-зависимая рассеяние носителей заряда от 

высокоспиновых магнитных нанокластеров марганца; 

-  наблюдение  временной  кинетики  ПМС  показывают  конкуренцию  между  тепловой 

разупорядочением  и  упорядочением  внешним  магнитном  полем  ориентацию  магнитных 

моментов высокоспиновых магнитных нанокластеров марганца; 

-  наблюдение  гистерезиса  в  МС  образцов  показывают,  наличие  коэрцитивной  силы  в 

переориентации магнитных моментов нанокластеров марганца и тем самым дает предпосылки 

существования ферромагнитной фазы. 

В  настоящее  время  не  имеется  какая  либо  теоретическая  модель  объясняющая 

происхождения ферромагнитного состояния сильно компенсированных образцов р–Si. 

Литературы 

1. 

Павлов Л.П. Методы измерения параметров полупроводниковых материалов. М.: Высш. 

школа, 1987. C.350. 

2. 

A.К.  Звёздын,  В.В.  Костюченко,  и  др.  Магнитные  молекулярные  нанокластеры  в 

сильных магнитных полях. // УФН. 2002, Т 172, №11, ст. 1303-1306. 

3. 

А.И.Вейнгер, А.Г.Забродский, Т.В.Тиснек, Магнетосопротивление компенсированного 

Ge:As на сверхвысоких частотах в области фазового перехода металл-изолятор. // ФТП, 2000, 

том 34, вып. 7, c.774-783. 

4. 

А.  Е.  Варфоломеева,  М.  В.  Седова.  Эффект  большого  положительного 

магнитосопротивления  в  слабых  магнитных  полях  в  металл-диэлектрических 

нанокомпозитах. // ФТТ. 2003, том 45, в. 3, ст. 500-504.