Microsoft Word 00 KeyNote Speakers Materiallar
Yüklə 22,28 Mb. Pdf görüntüsü
|
- Bu səhifədəki naviqasiya:
- IV INTERNATIONAL SCIENTIFIC CONFERENCE OF YOUNG RESEARCHERS
- ЛИНИИ ВОДОРОДА И ДУБЛЕТА NaIDВ φ CAS (F0 Ia) А.Н.АДЫГЕЗАЛЗАДЕ
- ТРАВЛЕНИЯ Ш.A.ГУМБАТОВ, Ф.А.РУСТАМОВ, Н.Х.ДАРВИШОВ, М.З. МАМЕДОВ, В.Э.БАГИЕВ
- РАСЧЕТЫ ИЗ ПЕРВЫХ ПРИНЦИПОВ ЭЛЕКТРОННОГОСПЕКТРА И ПЛОТНОСТИ СОСТОЯНИЙ КРИСТАЛА TlFeS 2
- Г.С. ОРУДЖЕВ
|
Звезды типа Вольфа-Райе (WR), HD 191765, HD 192163, HD50896 и HD197406 раньше считались звездами WR с предполагаемыми компактными компонентами. Выявление периодической спектральной и фотометрической переменности, присутствие кольцевых туманностей вокруг этих звезд являлись главными аргументами для такого предположения. Однако дальнейшими фотометрическими и спектральными наблюдениями выявлено, что обнаруженная ранее периодичность для большинства этих звезд является не строго периодичной, а квазипериодичной. С другой стороны рентгеновские наблюдения этих объектов показали, что рентгеновская светимость этих звезд WR очень низка ( 10
33 эрг/c), что значительно ниже для случая аккреции звездного ветра звезды WR на релятивистский объект.
IV INTERNATIONAL SCIENTIFIC CONFERENCE OF YOUNG RESEARCHERS 107
Qafqaz University 29-30 April 2016, Baku, Azerbaijan После выявления этих наблюдательных фактов выяснилось, что звездам HD192163, HD 191765, HD50896 и HD197406 нельзя рассматривать как звезды типа WR с компактными компонентами. Физическая природа этих звезд оказалась неопределенной. После этого выяснение эволюционного состояния вышеуказанных звезд являлось весьма актуальным. Первая попытка объяснения физической природы этих звезд сделано академиком РАН А.М.Черепащуком. Согласно акад. А.М.Черепащуку “одиночные” звезды WR, расположенные в центрах кольцевых туманностей, могут быть тесные двойные системы, содержащими в качестве спутников маломассивные "нормальные" А-М звезды. Приводим основные аргументы в пользу этой гипотезы. К настоящему времени было обнаружено достаточное количество рентгеновских источников с маломассивными компонентами. Спектральные классы маломассивных компонент в этих системах встречаются от В9 III (например, рентгеновская нова SAX J1819.3-2525 с черной дырой) до М2 V (например, рентгеновская нова GRO J0422+32с черной дырой). Орбитальные периоды для этих систем в основном заключены в интервале от 2 d .8 до 0 d .2. Однако встречаются исключения. Например, есть долгопериодичная рентгеновская новая GRS 1915+105 для которой период равен 33d.5 и спектральный класс оптической компоненты относится к KIII. Другой компонентой рентгеновских двойных систем является черная дыра или нейтронная звезда. Следовательно эти объекты являются С + (А-М) звездами, т.е. компактный объект в паре с А-М звездой. Разумно предполагать, что в этой двойной системе компактный объект образовался в результате взрыва звезды типа WR, так как звезды WR являются эффективными прародителями компактных объектов. Получается следующая схема
эволюции: WR + (A-M) C + (A-M). Из наблюдений C + (A-M) объекты - рентгеновские двойные с компонентами A-M известны. А какие объекты можно отнести к WR + (A-M) звездам? Мы полагаем, что, звездам HD192163, HD191765, HD50896 и HD197406 можно рассматривать как предшественниками рентгеновских двойных с маломассивными A-M компонентами. Нахождение этих звезд на больших расстояниях от галактической плоскости может быть объяснено выбросом этих звезд из массивных звездных скоплений за счет действия коллективных взаимодействий. Нашими спектральными наблюдениями выявлено значительные изменения профилей эмиссионной полосы (HeII+H )6560 в спектре звезды типа WR, HD191765. Наши фотометри- ческие наблюдения этой звезды выявили кратковременные (с амплитудой до 0m.1 в течение 15- 20 минут) и долговременные (в течение около 10 дней) изменения блеска. Мы также выявили периодическую/квазипериодическую переменность изменения блеска звезды HD191765 с характерным периодом 1 d .887. Другая интересная особенность этой звезды является то, что эта звезда находится в центре кольцевой туманности. Этот факт является свидетельством того что, звезда HD191765 прошла стадию эволюции с общей оболочкой. Статистическим анализом массива значений лучевых скоростей эмиссионной полосы (HeII + H ) 6560 выявлен период/квазипериод P = 5 d .128. Для проверки правильности гипотезы акад.А.М.Черепащука на первом этапе необходимо ответить на вопрос: сохраняется ли периодическая/квазипериодическая переменность указанных звезд. Для ответа на этот вопрос нами исследованы четыре звезд: HD191765, HD192163, HD50896 и HD197406. В результате наших спектральных и фотометрических исследований звезд HD191765 и HD192163 нами подтверждено сохранение периодической переменности этих двух звезд. Из анализа литературных данных нами установлено, что периодическая переменность звезд HD50896 и HD197406 также сохраняется в течение долгих лет. Следовательно, для этих звезд периодическая (квазипериодическая) переменность сохраняется. Учитывая вышеперечисленные наблюдательные факты мы полагаем, что звезды HD191765, HD192163, HD50896 и HD197406 можно рассматривать эволюционными предшественниками рентгеновских двойных систем с маломассивными компонентами. IV INTERNATIONAL SCIENTIFIC CONFERENCE OF YOUNG RESEARCHERS 108
Qafqaz University 29-30 April 2016, Baku, Azerbaijan ЛИНИИ ВОДОРОДА И ДУБЛЕТА NaIDВ φ CAS (F0 Ia) А.Н.АДЫГЕЗАЛЗАДЕ Шамахинская Астрофизическая Обсерватория им. Н. Туси НАН Азербайджана adigozalzade@rambler.ru АЗЕРБАЙДЖАН На основе спектров, полученных в фокусе Кудэ 2-х метрового телескопа Шамахинской Астрофизической Обсерватории (ШАО) им. Н.Туси НАН Азербайджана c дисперсией 8 и 12 Ǻ/mm, были исследованы водородные линии серии Бальмера и дублета NaI 5889.97 Å и NaI 5895.93 Å сверхгиганта φ Cas (F0 Iа). Определены эквивалентные ширины Wλ, центральные глубины R λ и полуширины ∆λ 1/2 этих линий. Выявлена переменность эквивалентных ширин у линий Н β , Н γ и Н
δ , а также значения лучевой скорости, у линий Н α , Н
β и Н
γ , который интерпретировалось пульсацией исследуемой звезды φ Cas. В данной работе приводятся и обсуждаются переменность профилей водородных линий серии Бальмера от H α до H 12 и дублета натрия NaI 5889.97Å и NaI 5895.93Å. в спектре звезды φ Cas, полученные нами на 2-х метрового телескопа в ШАО. Исследования показали, что существенные изменения формы профилей и эквивалентных ширин линий H α в спектрах, полученных 14.09.1987г. и 07.11.1988 года, не обнаруживается (табл.1). В профилях линии Нα асимметрия, являющая индикатором наличие звездного ветра и потери массы не выявлено. Измерения лучевой скорости в линии Н α проводились по спектрам, полученным 14.09.1987г. и 07.11.1988 года. Получено, что для этих двух дат лучевая скорость Нα меняется ΔVr=19 км/с (табл.1), однако, существенное изменение профили линии Нα не наблюдается. Видно, что лучевая скорость, найденная по линиям Н γ , меняется. Амплитуда изменения ΔVr=22 км/с. Из табл.2 видно, что лучевая скорость, определенная по линий Н β тоже меняется. Отметим, что лучевая скорость, определенная по центрам профиля, меньше, чем определенная на основе полуширинам. Это доказывает ослабление скорости звездного ветра в верхних слоях атмосферы, где эффективно формируются эти линии. Это свидетельствует о стратификации лучевой скорости в верхних слоях атмосферы где эффективно формируются эти линии. Уменьшение и увеличение значений лучевой скорости свидетельствует о том, что изменение носит пульсационный характер. В отличие от серии Бальмера, существенное изменение значений лучевой скорости и профилей линий дублета натрия не наблюдается. По результатам малочисленных наблюдений других авторов мы не нашли периодических изменений в значениях эквивалентных ширин и лучевых скоростей серии Бальмера. Поэтому, мы планируем дальнейшие регулярные спектральной и фотометрический наблюдения сверхгиганта φ Cas. Полученные результаты можно использовать для дальнейшего анализа химического состава и определения фундаментальных параметров атмосферы, а также для построения теоретической модели этой звезды В результате сравнительного анализа профилей абсорбции серии Балмера от Н α до Н
12 и
дублета NaI 5889.97Å и NaI 5895.93Å в спектре сверхгиганта φ Cas на основе полученных нами спектров в 1986÷1988гг. мы пришли к следующим выводам: 1. Исследования показали, что эквивалентная ширина линий Н β , Н γ и Н
δ меняется в 1.4 раза. Изменения значений эквивалентных ширин линий Н α и Н 8 , а также дублета NaI 5889.97Å и NaI 5895.93Å не выявлено. 2. Значения лучевых скоростей в линий Н α , Н
β и Н
γ меняются со временем. В отличие от серии Бальмера, изменения значений лучевой скорости и профилей линий дублета NaID не обнаружено. Отметим что, изменение эквивалентной ширины линий Н α , Н β и Н
γ , а также изменение лучевой скорости в линиях Н α , Н β и Н
γ может быть связана с пульсацией исследуемой звезды φCas.Отметим, что эти выводы является предварительными, мы в дальнейшем планируем более детальное спектральные исследования звезды φ Cas. IV INTERNATIONAL SCIENTIFIC CONFERENCE OF YOUNG RESEARCHERS 109
Qafqaz University 29-30 April 2016, Baku, Azerbaijan Табл.1. Некоторые параметры профиля линии Нα и дублета NaID в спектре сверхгиганта φ Cas.
Дата Vr 1/2
, км/с W λ , Å R λ ∆λ 1/2 , Å
Hα NaI
D2 5890
NaI D1
5896
Hα NaI D2
5890 NaI
D1 5896
Hα
NaI D2
5890 NaI
D1 5896
Hα
NaI D2
5890 NaI
D1 5896
14.09.1987 №1
-56 -97
-95
2.505 1.205
0.973
0.66
0.85
0.75
2.66
1.32
1.32
14.09.1987 №2
-56 -96
-98
07.11.1988 -37
-94 -97 2.561 1.339 1.321 0.68 0.95 0.95 2.73 1.44 1.44 Табл.2. Некоторые параметры профиля линий серии Бальмера от Нβ до Н12 в спектре сверхгиганта φ Cas.
Дата W λ (Å) R λ ∆λ 1/2 , Å
H β
H γ
H δ
H 8
H β
H γ
H δ
H 8
H β
H γ
H δ
H 8 20.08.1986 UT=00h09m00s
- 4.49
3.50
3.55 - 0.85 0.81 0.72
- 3.40 2.40 3.64 03.09.1986 (№1) UT=00h09m00s 2.60 3.45 3.74 3.74
0.66 0.80
0.81 0,66
2.68 3.53 3.15 4.33 03.09.1986 (№2) UT=01h39m00s 3.15 3.23 3.65 3,70
0.72 0.83
0.72 0,78
3.62 9 3.23 3.55 3,75 18.10.1987 UT=00h40m00s 4.02 4.57 4.11 3.88 0.71
0.88 0,81
0.75 3.5
3.33 3.33 3.74
ОСОБЕННОСТИ ВЛИЯНИЯ РАЗЛИЧНЫХ КИСЛОТ НА ФОТОЛЮМИНЕСЦЕНЦИЮ ПОРИСТОГО КРЕМНИЯ ПОЛУЧЕННОГО ЧИСТО ХИМИЧЕСКИМ СПОСОБОМ ТРАВЛЕНИЯ Ш.A.ГУМБАТОВ, Ф.А.РУСТАМОВ, Н.Х.ДАРВИШОВ, М.З. МАМЕДОВ, В.Э.БАГИЕВ Бакинский Государственный Университет shirxan-humbatov@mail.ru АЗЕРБАЙДЖАН Пористый кремний (ПК) полученный электрохимическим и химически окрашивающим методами травления обладает фотолюминесценцией в видимой области спектра при комнатной температуре. Полученные химическим способом травления образцы пористого кремния сравнительно тонкие (<500 nm) и при этом они обладают достаточно интенсивной фотолю- минесценцией. При выдержки в атмосферных условиях, интенсивность фотолюминес-ценции уменьшается в первые часы после получения, а положение ее максимума достаточьно стабильна и подвергается незначительным изменениям независимо от типа проводимости, значения проводимости, состава травителя и времени травления. Такая стабильность положения максимума фотолюминесценции является преимуществом пористого кремния полученного чисто химическим травлением, в отличие от образцов полученных электро- химическим методом травления. Хотя влиянию различных окислителей на фотолюминесценные свойства пористого кремния полученного электрохимическим методом травления посвящены достаточно много работ, влияние их на образцы полученного химически окрашивающим метом травления почти не исследованы. Особенно среди этих окислителей представляет интерес HNO 3 , так как он входит в состав самого травительного раствора и является основным окислителем применяемым в промышленном технологическом цикле обработки кремниевых пластин. IV INTERNATIONAL SCIENTIFIC CONFERENCE OF YOUNG RESEARCHERS 110
Qafqaz University 29-30 April 2016, Baku, Azerbaijan Целью данной работы является исследование влияния различных окислителей, особенно HNO3, на спектр фотолюминесценции пористого кремния полученного чисто химическим методом травления. Образцы пористого кремния были получены методом химического окрашивающего травления на монокристаллических подложках p-типа крем- ния. Для удаления загрязнений и обезжирования поверхности пластинки погружались в ацетон на 50 мин и далее промывались бидистиллированной водой. Далее для удаления окисного слоя поверх- ность пластин обрабатывалась в концентрирован- ной фтороводородной кислоте HF (50%) в течение 5 мин. Формирование слоев ПК проводилась при комнатной температуре и естественном освещении в модифицированном растворе HF:HNO 3 :CH
3 COOH
с объемным отноше-нием 1200:1:1200, т.е. в растворе с недостатком окислителя. После травле- ния образцы промывались в бидистиллированной воде, изопропиловым спирте и высушивались в струе N 2 . Некоторые образцы, сразу после получения слоев ПК, подвергались дальнейшей обработке в H 2 O 2 , HCl, HNO 3 или парах воды. Нарисунке показаны спектры фотолюминес-ценции образцов самого пористого кремния и ПК после обработки в различных окислителях при комнатной температуре в течении 15 мин. Все спектры были сняты после 1 мин после получения образцов. Полученные спектры указывают на различный характер воздействия различных кислот на ПК. Как видно из рисунка по сравнению со спектром самого ПК, обработка ПК в H 2 O 2 2 O приводит к незначительным изменениях в наблюдаемых спектрах. При этом максимум ФЛ незначительно смещается в высокоэнергетическую область, а ее интенсивность после обработки в H 2 O
незначительно возрастает, а после обработки в HCl или в парах воды незначительно уменьшается. Т.е. воздействие этих кислот на ПК сводится к незначительным изменениям количества как водородных, так и оборванных связей. Радикально по другому выглядит спектр ПК после обработки в HNO 3 при комнатной температуре. Как видно из рисунка, интенсивность ФЛ в максимуме при обработке в HNO 3 в десятки раз меньше, хотя сам максимум смещен незначительно. Такое уменьшение в интенсивности ФЛ указывает на резкое увеличение количества центров безизлучательной рекомбинации каковыми в ПК являются ненасышенные оборванные связи. Таким образом влияние HNO 3 при комнатной температуре на ПК приводит к разрыву водородных связей и увеличению количества оборван-ных связей. Как известно, пористый кремний полученный электрохимическим или чисто химическим методами травления проявляет видимую фотолюминесценцию при комнатной температуре. Объясняется это квантоворазмерным эффектом расширения запрещенной зоны кристаллитов кремния с уменьшением их размера. Но наличие в объеме ПК нанокристаллитов с соответствующей шириной запрещенной зоны еще не означает, что ПК будет проявляет наблюдаемую фотолюминесценцию. После травления на поверхности кремния образуется значительное количество оборванных ненасыщенных связей. Эти оборванные связи являясь центрами безизлучательной рекомбинации подавляют фотолюминесценцию. В пористом кремнии часть этих оборванных связей скомпенсирована водородными связями, благодаря чему пористый кремний проявляет наблюдаемую фотолюминесценцию. Но водородные связи компенсирующие оборванные связи являются нестабильными и при выдержки в обычных атмосферных условиях постепенно заменяются на более стабильные кислородные связи. Поэтому, чтобы увеличить квантовый выход и увеличить интенсивность фотолюминесценции желательно скомпенсировать как можно большее количество этих оборванных связей, а чтобы придать стабильность этим свойствам заменить нестабильные водородные связи на более стабильные. Обработка полученных образцов в различных кислотах преследует именно такую цель.
1.6 1.8
2.0 2.2
2.4 0.0
0.5 1.0
PS PS+H 2 O 2 PS+HCl PS+H
2 O vapor
PS+HNO 3 P L int
ensit y, arb. unit s h , eV IV INTERNATIONAL SCIENTIFIC CONFERENCE OF YOUNG RESEARCHERS 111
Qafqaz University 29-30 April 2016, Baku, Azerbaijan РАСЧЕТЫ ИЗ ПЕРВЫХ ПРИНЦИПОВ ЭЛЕКТРОННОГОСПЕКТРА И ПЛОТНОСТИ СОСТОЯНИЙ КРИСТАЛА TlFeS 2 Н.А. ИСМАЙЫЛОВА, С.Г. ДЖАБАРОВ Институт физики НАНА ismayilova_narmin_84@mail.ru АЗЕРБАЙДЖАН Г.С. ОРУДЖЕВ
Азербайджанский технический университет АЗЕРБАЙДЖАН В статье представлены результаты расчетов из первых принципов в рамках теории функционала плотности электронного спектра кристалла TlFeS 2 в антиферромагнитной фазе. Элеkтронная структурa кристалла изучена с использованием пакет програм Quantum Wise –
2 рассчитанная приближением SGGA с псевдопотенциалом HGH Atomistix Tool Kit в приближении SGGA (Spin Generalized Density Approximation спин обобщенная градиентная аппроксимация). Анализируя результаты экспериментов по магнитной восприимчивости и зависимости электрического сопротивления от температуры монокристалла TlFeS2, авторы работы пришли к выводу, что этот кристалл является антиферромагнитным полупроводником. Проведенные расчеты методом теории функционала плотности в приближении SGGA действительно подтверждают, что эти кристаллы являются антиферромагнитным полупроводником. Так как полная энергия на кристаллическую ячейку в антиферромагнитной фазе (-4115.50249 eV), ниже чем полной энергия на ячейку в ферромагнитной фазе (-4115.09247 eV). В этой фазе кристалл является полупровадниковым соединением. На рис.1 показана рассчитанная зонная структура TlFeS 2 в антиферромагнитной фазе. Из рисунка видно, что дно зону проводимости и потолок валентной зоны расположены между симметричными точками Г и Y. Этот факт показывает, что край области фундаментального поглощения кристалла, образовывается непрямыми переходами. Ширина запрещенной зоны 0.12 эВ. Установлено, что дно зоны проводимости в области (0.05÷2)эВ образована из 3d и 3p электронных состояний атомов соответственно Fe и S. Также из этих состояний образуются валентные зоны в интервале (-5÷-0.05)эВ. В основном валентная зона в интервале (-13 ÷ -14)эВ берет свое происхождение из -3s состояний атомов S. Частично в образование этих зон участвуют Fe -4p, -4s состояния атомов. 5d электронные состояния атомов- Tl дает вклад в оброзования зон провадимости в интервале (7 ÷ 9)эВ, валентная зона в (– 6 ÷ – 7) эВ в основном берет свое происхождение из 6s состояний атомов Tl, и частично из 4s состояния атомов Fe. 6p состояния атомов Tl дает вклад в образование зон проводимости в интервале (3 ÷ 5)эВ . Зона проводимости в интервале (8÷10) эВ в основном образуются из -5d состояния атомов Tl, и частично из -4s, -4p состояний атомов Fe.
|