To‘G‘ri o‘tkazgich va aylanma halqaning magnit maydonini o’lchash ishning maqsadi

Aylanma tokning magnit maydoni. Yopiq tokli o‘tkazgichning magnit moment vektorini orqali ifodalash qulaydir, uning kattaligi yassi kontur bo‘lgan holda tok kuchi I ning kontur yuzasi S ga ko‘paytmasiga teng bo‘ladi:
(20)
Uning yo‘nalishi kontur tekisligiga perpendikulyar bo‘lib, Parma qoidasi bilan bog‘lagandir. Agar Parma dastasini tok yo‘nalishi bilan aylantirsak, uning ilgarilanma harakati vektorning yo‘nalishini aniqlaydi (6-rasm).

6-rasm

Endi aylana ko‘rinishdagi tokli kontur hosil qilgan magnit induksiyasini topamiz, soddalik uchun kontur o‘qida yotgan nuqtani qaraymiz. O‘ramning radiusini R bilan, tok kuchini I bilan, o‘ram tekisligidan maydon qaralayotgan nuqtagacha bo‘lgan masofani r bilan belgilaymiz.

Alohida tok elementi Idl tomonidan hosil qilingan induksiya vektori , (17) ga asosan tok elementi va uni kuzatish nuqtasi bilan qo‘shuvchi kesma hosil qilgan tekislikka perpendikulyar bo‘ladi (7a)- rasm) bu tekislik punktir bilan tasvirlagan) vektorning absolyut qiymati , tok elementidan kuzatish nuqtasigacha bo‘lgan masofa ga teng, sin =1, chunki =/2 ga teng. Ko‘rsatish mumkinki, barcha o‘ram elementlari tomonidan hosil qilingan vektorlar konus toki bo‘yicha joylanadi (7b rasm). Bu vektorlarni qo‘shish uchun ulardan har birini ikkita tashkil etuvchi: kontur o‘qiga parallel va o‘qqa perpendikulyar tashkil etuvchilar yig‘indisidan iborat bo‘ladi (7a)- rasm). Qo‘shilganda tashkil etuvchilar o‘zaro bir birini yo‘qotadi, chunki va bir biriga diametral qarama-qarshi bo‘lgan tok elementlari Idl va Idl kattaligi jixatidan teng va yo‘nalishi jihatidan qarama-qarshidir (7 b rasm).
Shunday qilib, izlanayotgan vektor barcha lar yig‘indmisi orqali aniqlanadi, demak, u o‘ram o‘qi bo‘yicha yo‘naladi va kattalikka ega bo‘ladi. kattalikni uchburchaklarning o‘xshashligidan (7 b) -rasm) hisoblash mumkin: , bundan . Bu ifodani o‘ramning barcha elementlari orqali integrallasak, quyidagiga ega bo‘lamiz:
(21)



7 –rasm
- o‘ramning magnit momentini hisobga olib, oxirida qo‘yidagiga ega bo‘lamiz:
(22)
Bu formuladan kelib chiqadiki, maydon kontur markazida (r=0) maksimal bo‘lib, masofa oshishi bilan kamayib boradi.
Juda uzoqda joylashgan nuqtalar uchun R² ni r² ga nisbatan tashlash mumkin, natijada quyidagi taqribiy formulani olamiz:
(23)
Ko‘rsatish mumkinki, bu formula istalgan shakldagi kontur uchun o‘rinlidir. Shuni eslatib o‘tamizki, bu dipolning elektr maydon kuchlanganligi kabi bo‘ladi. Dipol bilan tokli konturning analogiyasi tasdiqlandi va tashqi maydonlar bir xil xarakterga ega bo‘ladi.