Fizikaning hozirgi zamon ta’limidagi o’rni
МДЯ СТРУКТУРАЛАРНИ ХАРАКТЕРИСТИКАЛАРИГА ТУРЛИ ТАШҚИ
Yüklə 11,09 Mb. Pdf görüntüsü
|
- Bu səhifədəki naviqasiya:
- “Fizikaning hozirgi zamon ta’limidagi o’rni”. Samarqand 2019-yil 13-14 dekabr.
- ЧИСЛЕННОЕ ИССЛЕДОВАНИЕ ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ ЛАЗЕРНОГО ИЗЛУЧЕНИЯ С АНИЗОТРОПНЫМИ КРИСТАЛЛАМИ
- СОЛИТОННАЯ МОДЕЛЬ ПРОЛОНГИРОВАННОГО ДЕЙСТВИЯ ЛЕКАРСТВ И ВОЗМОЖНОСТЬ ЕГО УПРАВЛЕНИЯ ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫМИ ВОЗДЕЙСТВИЯМИ.
|
МДЯ СТРУКТУРАЛАРНИ ХАРАКТЕРИСТИКАЛАРИГА ТУРЛИ ТАШҚИ ОМИЛЛАРНИНГ ТАЪСИРИ. И.И. Марипов 1 .,Х.Ж.Камолхўжаев 2 ., Э.Эргашев 2 .
1 Гулистон давлат университети талабаси 2
жараёнларни ўрганиш кераклигига олиб келди. Бунда яримўтказгич сирт холатида ва диэлектрик- яримўтказгич чегарасидаги бўлаётган аниқ химоя қоплами яримўтказгич асбоблар параметрларига ахамиятли таъсир кўрсатади. Маълумки, кристалл панжарасидаги нуқсонлар яримўтказгич тақиқланган сохасида энергетик сатх вужудга келишига олиб келади. Яримўтказгич сирти ёки яримўтказгич – диэлектрик чегарасини ўзини макронуқсон деб олиш мумкин, чунки кристалл панжарисининг потенциал даврийлигини узилиши яримўтказгич тақиқланган сохасида энергетик сатхлар хосил бўлишига олиб келади. Шунақа сирт холат вужудга келишини биринчи марта Тамма ва Шоклилар томонидан айтилган. Бу вазиятда яримўтказгич сирт холатини узилган боғликлар ёки тўйитирилмаган сирт деб қараш мумкин [1]. Сиртий холатларини вужудга келиши, сирт қатламда оширилган концетрация нуқсонларни (дислокация, киришмавий атомларни тўпланиши ва нуқтавий нуқсонлар) вужудга келтириши мумкин. Яримўтказгич сиртида оширилган нуқсонлар концентрацияси бу сохада қуйидагилар бўлади, механик таъсир, термодинамик – номувозанатий нуқсонлар ортиқча таъминлочи бўлиб хизмат қилади. Бундан ташқари яримўтказгич – диэлектрик ажралиш чегарасида сиртий энергетик сатхларни турли табиатлилиги, диэлектрикда яқин етарли локалашган зарядларни уйғонишига олиб келиши мумкин. N ss
шунингдек диэлектрик хусусиятларида сирт алохида бир соха деб қаралиши керак, яримўтказгичнинг хажмдаги параметрлари сиртий параметрларидан фарк қилиши лозим. Юқори ишончли ва яриўтказгич асбобларини мустахкам ишлашини таминлаб бериш учун, яримўтказгич – диэлектрик ажралиш чегарасида паст натижа SS N олиш керак, яримўтказгич сохасида ахамиятли электрофизик характеристикаларини ўзгартирмаслигига олиб келиши керак. Хозирги пайтда яхшироқ ўрганилган 2
ажралиш чегараси бўлиб келмоқда, улар учун SS N қиймати 2 1
9 10 10 см эВ га тенг. SS N катталиги Si дастлабки сиртий ишловига ва оксид қатлам олиш технологиясига боғлиқдир. Яримўтказгич – диэлектрик ажралиш чегарасида, паст ҳароратда олинидаган Si
пассивирловчи сирти, хозирги пайтда паст даражада ўрганилган. Пиролитик ўтирғизилиш йўли билан олинган 2
ларда хам паст температуралар ишлатилади. Бироқ бу қопламларни қўлланилиши яримўтказгич – диэлектрик ажралиш чегарасининг сифатини пасайишига олиб келади.. Паст ҳароратли пассивловчи қатлам олиш усулларидан бири, мумкин бўлган кўп бирикмалий енгил эрувчи шишадир. “Fizikaning hozirgi zamon ta’limidagi o’rni”. Samarqand 2019-yil 13-14 dekabr. 314
Шу вақда киритилаётган миқдори зичлик пассив қорғошин – боросиликат ва рух – боросиликат шишадан сиртий холат фоизига, шиша бирикмани ўзоро боғликлиги кўрсатилганда эса миқдорий енгил эрувчи шиша ионлари, ишкорий металлар ва сиртий зарядларни катталигига ўзаро боғликлиги кўрсатилган.Яримўтказгич тақиқланган сатхида сиртий холат мавжудлиги сиртий ганерацион токни вужудга келтириб, [2] автори томонидан хажмий ва сиртий генерацион токни ўзоро катталиклари тақослиги ўрганилган. Малумки, диэлектрик ва яримўтказгич таглигини, параметрларини ва струтураларини ажралиш чегараси яқинидаги механик кучланишларни ички қатламларни мавжудлиги ифодалайди. Яримўтказгич асбобларини эксплуатация қилиш жараёнида, бу қатлам ташқи мухитга ўта сезувчанлиги ва кўп холларда силжитишда электрофизик характерларини нобарқарорлигига олиб келади. Бирок, қанчалик яхши ўрганилмаган бўлмасин, хар доим хам 2
ажралиш чегарасидаги нуқсонларни табиатини аниқ бир нуқсонлар тури деб ололмаймиз. Ташқи мухитнинг Si енгил эрувчи шиша ажралиш чегарасига таъсирини параметрлари учун кўрсатадиган маълумотлар деярли йўқ. Фақатгина [2] ва [3] ишларида
– қорғошин–боросиликат-шиша ажралиш чегарасида сиртий рекомбинация тезлиги ва сиртий заряд катталигига термо – майдонли қайта ишлаш таъсири тўғрисида маълумот келтирилган. Шундай қилиб, яримўтказгич асбобларини эксплуатация характеристикаларига кремний-диэлектрик ажралиш чегарасидаги бўлаётган электрофизик жараёнлар сезиларли таъсир кўрсатади. Бир қанча килинган ишларга қарамасдан шу ишга доир бир қатор муаммолар, уни структура ўзгартириш табиатини, келиб чиқишига ва кремний нофаол қатлам ажралиш чегараси электрофизик хоссаларига ташқи тасирни ўрганишдаги шу каби муамоларни ечими яримўтказгичлар асбобларини характеристикаларини анчагина ўзгартирар эди. Айниқса хозирги пайтда кремний – қорғошин – боросиликанти шиша ажралиш чегерасидаги холатлар паст даражада ўрганилган. Адабиётлар рўйхати. 1. С. Дэвисон, Д. Левин Поверхностные (Таммовские) состояния. – М.: Мир.1973. – 232 с. 2. Т.П. Адылов, С.И. Власов, Т. Назаров. Генерационно– рекомбинационные свойства границы раздела Si – стекло.// УзФЖ .1997. № 2. С. 46 – 49. 3. П.Б. Парчинский, С.И. Власов, А.А. Насиров, Т.П. Адылов. Влияние термообработки на характеристики многокомпонентных пассивирующих покрытий. // Микроэлектроника. 1997. Т. 26. № 1. С. 62 – 63.
АНИЗОТРОПНЫМИ КРИСТАЛЛАМИ
Мустафакулов Уктам Унгбоевич, Ташкентский государственный технический университет, ассистент Курбанов Шахзод Мустанович,Ташкентский государственный технический университет, ассистент
Известно, что при попадании лазерного излучения в вещество происходит взаимодействие лазера с этим веществом: отражение, преломление, рассеяние, поглощение и т.п. Среди перечисленных явлений поглощение имеет особый характер по причине того, что оно будет характеризоваться либо возбуждением, либо колебанием атома [1]. Следует отметить, что и возбуждение, и колебание атома будет связаны с изменением состояния электрона атома в веществе. Если же веществом является анизотропный кристалл, то такое взаимодействие будет иметь нелинейный характер и колебание атома, расположенного на узле кристаллической решетки, можно представить как нелинейный осциллятор [2]. Для такого осциллятора всегда можно найти такую систему координат, в которой потенциал взаимодействия осциллятора с лазером окажется симметричным по отношению смещения “Fizikaning hozirgi zamon ta’limidagi o’rni”. Samarqand 2019-yil 13-14 dekabr. 315
электрона от центра атомного ядра x. Считая возмущение атома малым по отношению к состоянию равновесия, и ограничиваясь низшими членами разложения, потенциал взаимодействия U(x) можно представить в виде 4 2
( cx ax x U ,
(1) где a, c – постоянные величины. В таком случае уравнение колебаний будет иметь вид [3]
3 2 0 ,
(2)
где γ – параметр затухания колебаний, 0 – собственная частота гармонических колебаний осциллятора, β – параметр нелинейности, e – заряд и m – масса электрона, Е – напряженность электрического поля лазерного излучения. Далее, для простоты световое поле Е представим в виде плоской монохроматической волны ) cos(
0 kr t E E ,
(3)
где E 0 – амплитуда, k – волновое число, r – радиус вектор. Для решения уравнения (2) мы должны задавать начальные условия. Их мы задаем из физических соображений , 0
0 ( x
0 ) 0 ( x
(4) Решения уравнения (2) с начальными условиями (4) получены численно методом Рунге- Кутта. Проведенный анализ решений показывает [4, 5], что имеется возможность генерировать 2-, 3- и вообще n-ой гармоники. Следует здесь отметить, что интенсивность каждой последующей гармоники будет убывать экспоненциально по сравнению с предыдущей гармоникой. На первый взгляд это кажется, что наличие таких гармоник является несущественным, однако имеются такие кристаллы, в которых можно будет осуществить фазовый синхронизм волн таких гармоник. Если собрать экспериментальную установку с необходимыми оптическими элементами и настроить так, чтобы обеспечивалось условие фазового синхронизма, то можно будет реализовать экспериментально [6] получение интенсивности 2-гармоники, которая будет сопоставима с интенсивностью входного излучения.
Список литературы 1. Рабинович М.И., Трубецков Д.И. Ввведение в теорию колебаний и волн. М.: НИЦ Регулярная и хаотическая динамика. 2000, 561 с. 2.
Вульфсон И.И. Краткий курс теории механических колебаний. М.: ВНТП, Вестник, 2017, 242 с.
3. Виноградова М.Б., Руденко О.В., Сухоруков А.П. Теория волн. М.: Наука, 1979, 384 с. 4. Popov I.I., Vashurin N.S., Putilin S.E., Sidorova V.T., Stepanov S.A., Sushentsov N.I. Signals of the femtosecond photon echo in inorganic films and their recording // Physics of Wave Phenomena. 2013. Т. 21. № 1. С. 38-40. 5. Попов И.И., Вашурин Н.С., Путилин С.Э., Степанов С.А., Сидорова В.Т., Сушенцов Н.И. Фотонное эхо в однослойных и трехслойной полупроводниковых пленках различной наноразмерной толщины и исследование их свойств // Известия Российской академии наук. Серия физическая. 2014. Т. 78. № 2. С. 229. 6.
Насиров Т.З., Юсупов Д.Б., Хожиев Ф.А., Маматкосимов М.А. Эффективность генерации второй гармоники под действием солнечных лучей // “Universum”. Технические науки. –2018. –№ 8(53). –С. 60-67.
“Fizikaning hozirgi zamon ta’limidagi o’rni”. Samarqand 2019-yil 13-14 dekabr. 316
Prof. Quvondiqov O., (PhD) Sulaymanov O.A., (Mag)Qirg’izov S. SamDU. Samarqand davlat universiteti, 140104, O‘zbekiston, Samarqand sh., Universitet xiyoboni, 15
Ferromagnetizmni kelib chiqishiga qo’shni atomlarning kompensatsiya bo’lmagan spinlarning elektrostatik o’zaro ta’siri olib keladi. To’la bo’lmagan elektron qobiq bir atomning elektronlari ikkinchi atomga yaqin kelib qoladi. Atomlar uchun bu elektronlar umumiy bo’lib qoladi, almashinuv kuchlar, almashinuv energiya va almashinuv integral xosil bo’ladi. Almashinuv integral musbat bo’lsa almashinuv o’zaro ta’sir kompensatsiya bo’lmagan spinlarni parallel orientatsiyasiga olib keladi. Parallel spin orientatsiyalarga ega bo’lgan sohalar–spontan magnitlanganlikka ega bo’ladi. Bu sohalar Veyss sohalari, yoki domenlar deb ataladi [1-2]. Qo’shni joylashgan spinlarga magnit kuchlar ta’sir etadi. Ular atomlarning magnit momentlarini anti parallel holatga o’tgkazish uchun xarakat qiladi. Almashinuv kuchlar magnit kuchlarga nisbatan tez kamayadi, natijada ma’lum masofadan boshlab, magnit kuchlar almashuv kuchlarga nisbatan katta bo’la boshlaydi. Energetik nuqtai nazaridan ferromagnit modda antiparallel joylashgan magnitlanganlikka ega bo’lgan kichik sohalarga (domenlarga) bo’lingan holat foydali bo’lib qoladi. Bunda umumiy energiya minimal, undan tashqari domenlar yopiq magnit zanjir tashkil qilishga xarakat qiladi chunki unda sochilish maydon minimal bo’ladi. Domenlar hajmi 10 -6 dan 10
-1 sm
3 gacha bo’lishi mumkin. Domenlar turlari moddaning tuzilishiga, kristalldagi yengil magnit o’qlar yo’nalishiga, magnit anizotropiya, kristasllografik anizotropiya, namuna geometriyasiga va boshqa juda ko’p faktorlarga bog’liq. Domen turlari juda ko’p. Ulardan eng oddiysi, polosali (tasmali) tuzilishi ferromagnit monokristallarda kuzatilishi mumkin (1-rasm). Qo’shni har xil yo’nalishdagi magnitlangan-likka ega bo’lgan sohalar orasida o’tish qavatlar mavjud. Bu qatlamlar devorlar yoki domen chegaralari deb ataladi. Domenlardagi magnitlanganlik bir yo’nalishdan ikkinchisiga o’tish 180 0 Blox devori orqali o’tadi (2-rasm)
2-rasm Rasmning chap tomonida tasmali domen tuzilishga ega bo’lgan namunada ikki qo’shni domenlar orasidagi Blox devori ko’rsatilgan. O’ng tomonda bir domendan ikkinchisiga o’tish natijasida magnitlanganlik yonalishining o’zgarishi ko’rsatilgan 180° Blox devorlaridan tashqari magnit moddalarda Neel chegaralari xam kuzatilishi mumkin. Neel chegarasida magnitlanganlik burilishi namuna yuzasiga parallel xolda o’tadi (3-rasm). Neel devorlari juda ingichka namunalarda kuzatilishi mumkin. DE VO R . . . .. .. . DE VO R DO M EN DO M EN . .. .. . 3-rasm. Rasmning chap tomonida tasmali domen tuzilisga ega bo’lgan namunada ikki qo’shni domenlar orasidagi Blox devori ko’rsatilgan. 1-rasm. Polosali (tasmali) domen strukturasi. Qo’shni sohalardagi magnitlanganliklar biri biriga antiparallel joylashgan.
“Fizikaning hozirgi zamon ta’limidagi o’rni”. Samarqand 2019-yil 13-14 dekabr. 317
Agar bizda ingichka plastinkaning yengil magnitlanish uchun uning yuzasiga perpendikular bo’lsa unda bu modda qiyyin o’qlar yo’nalishlari juda ko’p bo’lib ular hammasi namuna tekisligida yotadi.
Labirintli struktura. Agar anizotropiya maydon kuchlanganligi maksimal magnitsizlanish kuchlanganligidan katta bo’lsa domenlarning magnitlanganlik vektorlari plastinaning yuzasiga normal (perpendikular) bo’lib ikki xil yo’nalishga ega bo’ladi. Yetarli darajada ingichka plastinalarda kuzatiladigan labirint shakliga ega bo’lgan domenlar qalinligi namuna qalinligiga yaqin bo’ladi (4-rasm). Domen chegarasi esa Blox devorlariga ega bo’ladi. Tashqi magnit
maydon ta’sirida (namunaga perpendikulyar joylashgan H Z ) domen strukturasi (tuzilishi) o’zgaradi. Labirintli domenlar plastinka chetlaridan ajralishi mumkin. Natijada domen uzunligi kamayadi, qalinligi unchalik ko’p o’zgarmaydi. Ma’lum tashqi maydon H Z ta’sirida mustaqil TSMD hosil bo’lishi mumkin. H Z ya’na ko’proq bo’lsa, TSMD kollapsini ko’rishimiz mumkin, namuna to’yingan xolatga o’tadi. Endi agar biz magnit maydon kuchlanganligi H Z ma’lum darajada kamaytirsak labirintli domenli struktutra qaytadan paydo bo’ladi. Bu hodisalarni bajariladigan laboratoriya ishida bevosita kuzatish mumkin. TSMD ingichka (100 -1
qalinlikka ega bo’lgan) magnit bir o’qli ferromagnit monokristall qatlamlarida paydo bo’ladi. Birinchi bo’lib ular RFeO 3 (R-noyob element yoki Y-ittriy) noyob yerli ortoferritlarda keyinchalik ko’p komponentali R
ferrit granatlarda kuzatiladi. Bu kristallarning yengil magnitlanganlik o’qi tekislikka perpendikulyar bo’lgan qatlamlarda labirint strukturani kuzatishimiz mumkin.
5-rasm
Magnit maydon o’zgartish natijasida domenli strukturaga magnit maydon o’sishi va kamayishining ta’sirini kuzatamiz. Domenlar o’zgarishi 5-rasmdagi tasvirlarga o’xshash bo’ladi. H oshishi bilan magnitlanganliklari H parallel domenlar kengligi o’sadi, antiparallel domenlarniki kamayadi. Ma’lum
qiymatta namuna to’yinish holatga, yoki bir domenli holatga o’tadi va uning magnitlanganligi M S ga teng bo’ladi.
6-Rasm. MO uskunaning blok-sxemasi LED–svetodiod (yorug’likmanbi; POL va AN–plyonkali qutblantiruvchi filtrlar; ELM–kalta solenoid shaklidagi elektromagnit; NAM–epitaksial tarkibli monokristall; E1, E2–svetodiod va elektromagnit uchun DC tok manbalari; K1, K2–kalitlar; K2–kalit-kommu-tatorning 1 va 2 4-rasm. Labirintli domen strukturasi. strukturasi
s
r u k t u r a s i H=0 H 0 > H Hs ≤ “Fizikaning hozirgi zamon ta’limidagi o’rni”. Samarqand 2019-yil 13-14 dekabr. 318
holatylarida ELM magnit maydon yo’nalishlari biri-biriga qarama-qarshi; mA–milliampermetr, R– o’zgaruvchan qarshilik. Magnit g’ltakning o’rtacha diametrini 23 mm, va o’ramlar soni N=400 ga teng deb olib milliampermetr ko’rsatadigan tok kuchi va magnit maydon H (erstedda yoki A/m da) Mikroskopning okulyariga kiritilgan shkala yordamida domenlar qalinligini magnit maydonga bog’lanishi topiladi. Ob’yetivning kattalashtirishi×20, okulyarniki×5, shkaladagi asosiy bo’linmalar orasidagi masofa 1mm.
Magnitooptik qurilma orqali quyidagicha tasvirlar olindi H=0T H=0.2mT H=0.85mT
Foydalanilgan adabiyotlar: 1. В.Г. Барьяхтар, Б.А. Иванов. В мире магнитных доменов. Киев, Наукова Думка, 1986 2. С.Тикадзуми. Физика ферромагнетизма. Магнитные характеристики и практические применения. М., Мир, 1987 3. Sh.V. Egamov. Mgnitooptika. Maxsus kurs bo’yicha ma’ruzalar, Samarqand, 2015 4. Е.А. Протасов. Основы магнитооптики. М, МИФИ, 2009 5. А.К. Звездин, В.А. Котов. Магнитооптика тонких пленок. М., Наука, 1988 6. Г.С. Ландсберг. Оптика. М., Наука, 1976
ВОЗМОЖНОСТЬ ЕГО УПРАВЛЕНИЯ ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫМИ ВОЗДЕЙСТВИЯМИ. Б.Л.Оксенгендлер 1) , К.М.Мукимов 1) , З.Бекмуродов 1) , Б.Аскаров 2) , Ф.Искандарова 3) ,
4) . 1) Национальный Университет Узбекистана имени Мирзо-Улугбека (Ташкент) 2)
3)
Центр Профилактики Карантинных и Особо Опасных Инфекции Ферганский филиал (Фергана) 4)
Webster University, USA
В настоящее время проблема пролонгированного управляемого ввода лекарств в организм стоит достаточно остро. Использование при этом специальных полимерных носителей представляется весьма перспективной [ 1]. Рассмотрим следующую систему: длинная квазиодномерная полимерная цепь с прикрепленными на ней функциональными группами, несущими с собой лечебный эффект. С большой общностью такая система может быть описана солитонной моделью (рис. 1) [ 3]. Возбуждение в такой модели, описываемой уравнением sin- Гордона
mÜ = ms 0 ∂ 2 U/ ∂z
2 − (2π/a)𝑈 0 sin(2π𝑈/a) имеет следующее решение: 𝑈(Ƶ)=(2/𝛑) a ˑ arctgexp(-Ƶ/𝑙), “Fizikaning hozirgi zamon ta’limidagi o’rni”. Samarqand 2019-yil 13-14 dekabr. 319
Здесь
m – масса атомной группы, s 0 – скорость передачи информации вдоль цепи, 𝑙 – размер перегиба -кинка, a – межатомное расстояние в цепи. Будем считать, что начальный толчок (отщепление самой дальней левой функциональной группы при Ƶ−> −∞) обусловлено тем, что оно облегчено отсутствием еще более левой группы и происходит сразу после поступления цепи в биосистему (например, в кровь). При этом мы полагаем, что между функциональными группами осуществляется силовая связь типа «домино» - стандартное приближение в солитонной науке (эффект близости) [ 2]. Важно отметить, что каждая отщепившаяся i-я группа немедленно превращает последующую (i+1) группу в концевую, что, в свою очередь, обеспечивает облегченное отщепление уже именно этой (i+1) группе. В этой системе отщепление бежит слева направо со скоростью Ѵ с длинной перегиба 𝑙, задетерминированное всеми параметрами цепи [3]. При этом 𝑙 = (
𝑎 2𝜋 ) √𝑚𝑠 0 2 /𝑈 0 √ 1 − 𝑉 2 /𝑠 0 2 , т.е. именно на длине 𝑙 и происходит отщепление лекарственной группы, так что время его поступления определяется как 𝜏 = 𝑙/V. Энергия связи этой функциональной группы оценивается как; Е св
4 𝜋 ) √𝑚𝑠 0 2 𝑈 0 /√1 − 𝑉
2 /𝑠 0 2 . Таким образом, обращая последнее выражение и рассчитывая Е св методами квантовой химии, можно получить величину скорости движения кинка V, а затем и все параметры изучаемой задачи. Интересно отметить, что широкий спектр возможностей солитонных возбуждений (например, Кортега-де-Вриза и др.) позволяет осуществить настоящую инженерию (выбор режима) поступления лекарств в организм. Более того, набор этих же моделей дает богатую возможность учесть и свойства биожидкости, в том числе влияние на Е св скорости связывания отщепившегося лекарства с компонентами биосистемы и др. В частности ,это химические реакции взаимодействия отщепляющегося лекарства с компонентами биосистемы могут быть такими ,что реализуют состояние – концентрацию лекарств ,не выходящую за предельно допустимую величину. Очень важный и интересный момент – возможность управления всей совокупностью изучаемых процессов внешним электромагнитным полем (это, видимо, возможно с учетом результатов робот [ 4]). Особенностью в процессах «отщепления» лекарственных групп, несомненно, участие энзимов ферментативного катализа, который очень чувствителен к жидкой среде биообъектов. Это связано с возможностью переполяризации дипольной структуры растворителя [ 5], существенно снижающей барьеры химических реакции отщепления. Есть и иные каналы управления скоростями реакции, идущими через безызлучательные переходы, электро-магнитными полями.
Рис. 1. Солитонное перемещение -кинк: величина 𝑈(Ƶ) характеризует степень отщепления функциональной группы (в точке Ƶ) от несущего полимера. Литература: 1. А.А.Сарымсаков. Uzbek Chemical Journal, Special issue, 2018. 2. А.С.Давыдов. Биология и квантовая механика. Киев. «Наука Думка», 1986. “Fizikaning hozirgi zamon ta’limidagi o’rni”. Samarqand 2019-yil 13-14 dekabr. 320
3. Я.И.Френкель, Т.А.Конторова ЖЭТФ, т.8, с.89 (1938) 4. Р.Р.Догонадзе, А.М.Кузнецов, Физическая химия, кинетика, Т.2 (итоги науки и техники). Москва, 1973, 210с 5. В.А.Коварский, УФН, Т.169, №8, с.889 (1999).
Yüklə 11,09 Mb. Dostları ilə paylaş:
|