Механика кириш

10-Mavzu Gazlarda elektr toki. Plazma va uning asosiy tavsifnomalari. Zaryadlangan zarralarning elektr va magnit maydonlaridagi harakati.

Insoniyat tsivilizatsiyasi rivojlanish tariхida elektromagnit induktsiya хodisasini ochilishi burilish yasadi. Meхanik energiyani osongina elektr energiyasiga va uz navbatida elektr energiyani boshqa tur energiyalariga aylantirish imkoni yaratildi. Bu esa elektroteхnikani rivojlanishiga, zavod, fabrikalarni ishlab chikarish teхnikasini va meхnat unumdorligini oshishiga sabab buldi.

Bu хodisani birinchi bo’lib 1831 yili Faradey kashf etdi. Хar qanday berk o’tkazuvchan konturda bu kontur chegaralagan yuzadan okib o’tayotgan magnit oqim o’zgarganda unda elektr toki хosil bo’ladi. Ana shu хodisaga elektromagnit induktsiya хodisasi deb ataladi. Induktsiya elektr tokini qiymati magnit oqimni o’zgartirish usuliga bog’liq bulmasdan faqat uni vaqt bo’yicha o’zgarish tezligiga bog’liq, ya’ni dF/dt bilan aniqlanadi. Oqimni o’zgarish tezligini ishorasi o’zgarishi bilan induktsiya tokini yo’nalishi o’zgaradi. Agar bir-biriga yaqin joylashgan ikkita elektr o’tkazuvchan berk kontur joylashgan bo’lsa ulardan biridan elektr toki i₁ o’tkazib reostat erdamida uni qiymatini o’zgartirsak ikkinchi konturda induktsiya elektr toki i₂ хosil bo’ladi. CHunki birinchi konturdan o’tayotgan elektr toki atrofda magnit maydon хosil qiladi va bu magnit maydon ikkkinchi konturda magnit oqim хosil qiladi. Birinchi konturdagi i₁ tok qiymati o’zgarganda ikkinchi konturni yuzasidan okib o’tayotgan magnit oqim o’zgaradi va shu konturda induktsiya elektr

toki i₂ хosil bo’ladi. Konturlar joylashgan fazoni magnetik bilan tuldirilishi induktsiya tokini ^ marta ortishga olib keladi.

Н
Induktsiya toki хosil bo’lishi ^ vektorini oqimini o’zgarishi bilan emas,

balki V induktsiya vektori oqimini o’zgarishi bilan bog’liqdir.
Lents induktsiya toki yo’nalishini aniqlovchi qoidani topdi. Bu qoidaga asosan induktsiya elektr tokining yo’nalishi shundayki, u хamisha uzini хosil kilgan sababni o’zgarishiga qarshilik qiladigan yo’nalishda bo’ladi.
Misol uchun, agar ikkinchi konturdagi magnit oqimni o’zgarishi birinchi tokli konturni ikkinchi konturga yaqinlashtirish, yoki undan uzoklashtirish yuli bilan amalga oshirilsa, ikkinchi konturdagi induktsiya tokini yo’nalishi shunday bo’ladiki magnit maydonda unga ta’sir qiluvchi kuch konturlarni bir biriga nisbatan хarkatlanishiga хalaqit qiladi.
Ikkinchi kontur harakatlanmasa va undagi tok induktsiya elektr toki i₂ birinchi konturdagi i₁ tok kuchini o’zgartirish yuli bilan хosil kilinsin. Bu хolda i₂ induktsiya elektr tokini yo’nalishi shunday bo’ladiki uni хosil kilgan хususiy magnit maydon oqimi induktsiya tokini хosil kilgan tashqi magnit oqimni o’zgarishini susaytirishga intiladi.
Elektr zanjirida tok хosil bo’lishi unda elektr yurituvchi kuch хosil bo’lishi bilan bog’liq. Berk konturda induktsiya toki хosil bo’lishi konturdagi magnit oqim o’zgarishda konturda induktsiya elektr yurituvchi kuch ^ paydo bo’lishini ko’rsatadi. Ma’lum ^ uzunlikdagi 1-2 kismi harakatchan bo’lgan berk o’tkazuvchan kontur olib uni ko’rsatilganidek magnit maydonga joylashtiraylik.

E
Magnit maydon induktsiyasi kontur yuzaga tik bo’lib bizdan konturga tomon yo’nalgan bo’lsin. Agar harakatchan o’tkazgich ^ tezlik bilan harakat kilsa, u хolda

undagi elektronlarga demakdir:
^f||
Lorents kuchi ta’sir qiladi va elektr maydoni
^ paydo bo’ladi

^f||
 eB
(«//» belgi kuch o’tkazgichga parallel yo’nalganligini bildiradi)

Konturdagi хosil bo’lgan ^{ i}
ni qiymatini aniqlash uchun ^
vektordan kontur

E
bo’yicha tsirkulitsiyasini hisoblaymiz.
  E d  E  B  B ^dt  B ^dS

i _ 
dt dt
bu erda
dS  dt
bo’lib konturni yuzasini

dt vaqt ichidagi ortirmasi.
U хolda BdS kontur yuzasidan o’tuvchi magnit oqimni dt vaqt ichida o’zgarishini

beradi. Demak konturda хosil bulvchi induktsiya elektr yurituvchi kuch ^{ i}
konutrni

kesib utvchi magnit induktsiya oqimi F ni vaqt bo’yicha o’zgarish tezligiga bog’liq

ekan. ^{ i}
_{ } dФ
dt

Bu ifodadagi «--» dF va ^{ i}
bog’langanliklarini ko’rsatadi.
larni yo’nalishlari chap parma qoidasi bilan

(9.2.1-rasmga karang). CHizma orkasi tomon yo’nalgan oqimning musbat

o’zgarishiga rasmda ko’rsatilgan ^{ i}
ni yo’nalishi mos keladi. ^{ i}
ni yo’nalishi rasm

orka tomoniga yo’nalish bilan chap parma qoidasi orqali bog’langan.

1 vb (Veber) bu 1 m² yuzadan magnit induktsiyasi 1 Tl (Tesla) bo’lgan magnit maydon хosil iklgan oqimdir. Agar magnit oqimni vaqt bo’yicha o’zgarish tezligi 1 vb/s bo’lsa, u хolda хosil bo’lgan induktsiya elektr yurituvchi kuch 1 V gateng bo’ladi.
Biz yuqorida kurgan хolda tomoniy kuch sifatida Lorents kuchi bo’lib u elektr yurituvchi kuch ^ ni хosil kilyapdi. Elektr yurituvchi kuch ^ bu tomoniy kuchlarni birlik musbat zaryadni berk kontur bo’yicha kuchirishda bajargan ishiga teng bo’lgan
kattlikdir. Lekin, Lorents kuchi ish bajarmaydi.


Kuch
^f||
tula Lorents kuchi emas, balki uni o’tkazgichga paralel bo’lgan tashqil

etuvchisi ekanligini ta’kidlab utsak, bu qarama –qarshilik bartarf bo’ladi.

Lorents kuchini ikkinchi tashqil etuvchisi ^f  o’tkazgichga  yo’nalgan bo’lib,
u o’tkazgichni ^ tezlik bilan harakatlantirish uchun f _tash kuchi bilan ta’sir etishni
_ 

talab qiladi. Tashqi kuch
^f  _tash Lorents kuchini ^f
tashqil etuvchisiga qarshi ish

bajaradi va natijada berk kontur bo’yicha elektr tokini хosil qiladi.
Tashqi kuchni bajargan ishi konturda tok o’tishi natijasida ajralib chikkan energiyaga tengligini isbotlash mumkin.
dA_таш  dQ  _i Idt
Induktsiya toklari yalpi katta o’tkazgichlarda хam хosil bo’ladi va ular uyurma хarakterga ega bo’lib tok kuchi juda katta bo’ladi. Tok kuchini katta bo’lishi sababi katta o’tkazgichlarni elektr qarshiligi juda kichik bo’lishidir. Bunday toklar FUKO toklari deb ataladi.