Fizikaning hozirgi zamon ta’limidagi o’rni
ULTRAQISQA IMPULSLI LAZER NURLANISHINING DISPERSIYALOVCHI
Yüklə 11,09 Mb. Pdf görüntüsü
|
- Bu səhifədəki naviqasiya:
- “Fizikaning hozirgi zamon ta’limidagi o’rni”. Samarqand 2019-yil 13-14 dekabr.
- ZARYADLI ALOQA QURILMASINING ISHLASH PRINSIPI HAQIDA
- ПОСТРОЕНИЕ ДИАГРАММА ФАЗОВОГО РАВНОВЕСИЕ СИСТЕМЫ ЭРБИЙ- ИНДИЙ МЕТОДОМ ИЗМЕРЕНИЕ МАГНИТНОЙ ВОСПРИИВОСТИ
- Выводы: 1.
- ПОЛУЧЕНИЯ ОМИЧЕСКИХ КОНТАКТОВ В ПОЛУПРОВОДНИКАХ С ПОМОЩЬЮ ЛАЗЕРНОЙ СВАРКИ
|
ULTRAQISQA IMPULSLI LAZER NURLANISHINING DISPERSIYALOVCHI MUHITDA TARQALISHIGA KERR NOCHIZIQLI EFFEKTINING TA’SIRI Soliyeva Fayoza Maxmadaliyevna, Toshkent davlat texnika universiteti, e-mail: soliyevafaeza@gmail.com
Ma’lumki, nochiziqli muhitda fotonlarning o’zaro ta’sirlashuvi hodisasi shu muhit sindirish ko’rsatkichining ham nochiziqli tavsifga ega bo’lishiga olib keladi. Buning sababi atom va molekulalar elektron va tebranma harakatlari angarmonizmi, yorug’lik maydonida anizotrop molekulalar oriyentatsiyasi evaziga qutblanishning o’zgarishi, elektrostriksiya va qizishga asoslangan muhit zichligining o’zgarishidir. Sanab o’tilgan mexanizmlar kattaligi va bu ishda ko’rilayotgan muammo
“Fizikaning hozirgi zamon ta’limidagi o’rni”. Samarqand 2019-yil 13-14 dekabr. 257
nuqtai nazaridan birlamchi qiziqishni ifoda etuvchi nochiziqiylikni o’rnatilishning xarakterli vaqti bilan farqlanadi. Nochiziqiylik chiziqiylikka qaraganda juda kichik va optik nochiziqiylik maydon darajasi bo’yicha qutblanishning qatorga yoyilishi 𝜑 bilan yaxshi ifodalangan sharoitda 𝜑 = 𝜑 𝑙 + 𝜑 𝑛𝑙 , 𝜑 𝑛𝑙 ≪ 𝜑 𝑙 (1) bo’ladi deyish mumkin. Sindirish ko’rsatkichi nochiziqliligiga olib keluvchi faktorlarni fenomenologik tarzda elektr maydon bo’yicha tok bo’lgan nochiziqiylikning namoyon bo’lishi kabi qarash mumkin. Agar nochiziqiylikni kvazistatik deb hisoblash mumkin bo’lsa (yorug’lik impulsining davomiyligi τ o ≪τ hi ), nochiziqiy sindirish ko’rsatkichi nochiziqiy qutblanish qismiga asoslangan deyish mumkin. Φ nl = φ(3) + φ(5)+…..= 𝜒 (3)
EEE 𝜒 (5) EEEEE +…….(2) Bu yerda, 𝜒 (3) , 𝜒 (5) - nochiziqiy qabul qiluvchanlik tenzori. τ 0 ≪ τ na
bo’lganida va ayniqsa τ 0 ≪τ nl ga nochiziqiylikni chastotaga bog’liq bo’lgan nochiziqiy qabul qiluvchanlik o’rniga ko’p vaqtli funksiya namoyon bo’ladigan integral munosabatlar bilan ifodalash mumkin, masalan, 𝜑 (3)
(𝑡, 𝑟) = ∭ ∞ 0 𝜒 (3) (𝑡 1, 𝑡 2, 𝑡 3 ) E (t-𝑡 1, − 𝑡 2, − 𝑡
3 𝑟)d𝑡
1, 𝑑𝑡
2 , 𝑑𝑡
3 (3)
Bu yerda 𝜒 (3) (𝑡 1, 𝑡 2, 𝑡 3 ) – nochiziqiylikni uch vaqtli funksiyasidir. Analogik (3)–munosabatlar bilan nostatsionar nochiziqiyli qutblangan nokvazistatsionarlikning maydon bo’yicha yuqori tartibli yoyilishi ham ifodalanadi. Unda yuqori tartibli funksiyalar shakllanadi, masalan, 𝜒 (5) (𝑡 1, 𝑡 2, 𝑡 3 , 𝑡 4 , ) va x.k. (1)–(3) va nochiziqiy sindirish ko’rsatkich orasidagi bog’liqlikni o’rnatish uchun maydon bo’yicha kubik bo’lgan kvazimonoxromatik yorug’lik maydonidagi nochiziqiylikni ko’rib chiqamiz E(t,r) = 1 2 ⁄ e A (t) 𝑒 𝑖(𝜔𝑡−𝑟) + kq.(4) Bu yerda e – qutblanish vektori. Sindirish ko’rsatkichi nochiziqiyliligiga ta’sirlashuvchi maydon chastotasi 𝜔 ga ega bo’lgan nochiziqiy qutblanganlikning spektral komponentasiga olib keladi. 𝜑 (3) (𝜔, 𝑡, 𝑟) = 3 3 ⁄ 𝑥
(3) (𝜔) 𝐴
(2) A 𝑒 (𝑖)(𝜔𝑡−𝑘𝑟) +k.c (5) Bunda 𝜒 (3)
(𝜔) = 𝑒𝜒 (3)
(𝜔, 𝜔, 𝜔 − 𝜔) eee (5) munosabatni kvazimonoxromatik maydon uchun qo’llash mumkin, bunda ularni o’zgarishining xarakterli vaqti τ 0 ≪τ
bo’lishi kerak. Qabul qiluvchanlikning spektral komponentasi 𝜒 (3)
javob funksiyasi bilan bog’langan 𝜒 (3) ijkl (𝜔, 𝜔, 𝜔 − 𝜔) =∭ 𝜒 (3) ∞
ijkl (𝑡 1, 𝑡 2, − 𝑡 1, 𝑡 3, − 𝑡 2, − 𝑡 1, )x xexp[𝑖𝜔(𝑡 3, − 𝑡
2, − 𝑡
1, )]
𝑑𝑡 1, 𝑑𝑡 2, 𝑑𝑡 3, (6) to’rtinchi rang 𝜒 (3) ijkl tenzoriga faqat anizotrop muhitning noldan farqli bo’lgan komponentlaridan tashqari, izotrop muhitning ham, jumladan – inversiya markaziga ega muhitning komponentlari ham kiradi. (5) ifodani induksiya uchun berilgan munosabatga qo’yib, D=E+4 𝜋 𝜑 dielektrik sindiruvchanlikka nochiziqli qo’shimcha uchun quyidagi munosabatni topamiz 𝑒 𝑖𝑗
= ∆𝑛 𝑖𝑗 2 =3 𝜋𝜒 (3) 𝑖𝑗𝑘𝑙
(𝜔: 𝜔, 𝜔, −𝜔)𝑒 𝑘 𝑒 𝑙 𝐴 2 (7) Shunga o’xshash tarzda
𝜒 (3)
va x.k. ga asoslangan E va n ga nochiziqiy qo’shimcha yoziladi. Shunday qilib, kuchsiz nochiziqli anizotrop muhit uchun kompleks sindirish ko’rsatkichining haqiqiy va mavhum qismlarini maydonning juft darajalari bo’yicha yoyishni quyidagi ko’rinishda yozish mumkin: Re(n) = 𝑛 0, + ∆𝑛(I)
(8a) 𝛿 =(𝜔/𝑐) *Im(n) = 𝛿 0 +
∆ 𝛿 (I) (8b) (8b) bo’yicha ifodalanuvchi nochiziqli yutilish (absorbsion o’z-o’zidan ta’sirlashuv)ni tekshirishlar nochiziqli spektroskopiyaning eng ko’p ishlab chiqilgan bo’limlaridan biridir. Qisqa yorug’lik impulslari nochiziqli optika uchun sindirish ko’rsatkichining haqiqiy qismi nochiziqiyligiga asoslangan effektlar ’’dispersiyasi’’ o’z-o’zidan ta’sirlashuvga katta qiziqish uyg’otadi. Sindirish ko’rsatkichining haqiqiy qismi uchun quyidagi formula o’rinli bo’ladi.
1 2 ⁄ n 2 |𝐴| 2 =n 0 +n 2 I (9) Yorug’lik intensivligi yetarli darajada yuqoribo’lganda muhitning sindirish ko’rsatkichi yorug’lik intensivligiga bog’liq bo’ladi. Olib borilgan izlanishlardan shu narsa ma’lum bo’ldiki, lazer nurining ko’ndalang kesimidagi intensivlik taqsimoti ko’p hollarda Gauss taqsimotiga yaqin yoki shunga o’xshash funksiya bilan ifodalanadi, ya’ni nurning markaziy qismida intensivlik katta va chekka qismlarida radius bo’yicha kamayib boradi. Yorug’likning ko’ndalang kesimida yoritilganlik bir tekis bo’lmasa, bunda sindirish ko’rsatkichi muhit bir jinsli emasligiga ekvivalent holda doimiy kattalik bo’lmaydi. Bir jinsli bo’lmagan muhitda yorug’lik to’g’ri chiziq bo’ylab tarqalmasdan, muhit sindirish ko’rsatkichi katta bo’lgan tomonga og’adi.
“Fizikaning hozirgi zamon ta’limidagi o’rni”. Samarqand 2019-yil 13-14 dekabr. 258
Foydalanilgan adabiyotlar ro`yxati: 1. Кандидов В.П., Косарева О.Г., Шлёнов С.А. Влияние нестационарной самодефокусировки на распространение мощных фемтосекундных лазерных импульсов в газах в условиях ионизации // Квантовая электроника. (1994). 21, С. 971. 2. Шленов С.А., Кандидов В.П. Формирование пучка филаментов при распространении фемтосекундного лазерного импульса в атмосфере // Оптика атмосферы и океана, 2004. т.17, № 8, С. 630-636.
A.A.Yakubov, H.I.Jalmatov, I.Qo‘chqorov SamDU, fizika fakulteti
Xolesterin alkanoatlari (XA) xolesterik suyuq kristallarning eng muhim vakillaridan biri bo‘lib, ular amalda keng qo‘llaniladi va muhim biologik obyektlardan biri sanaladi. Lekin hozirgacha ularning molekulalari strukturasi va molekulalararo o‘zaro ta’sirlari bilan mezomorf xossalari orasidagi bog‘lanish o‘rnatilmagan. Ushbu ishda bu masala XA gomologik qatorining o‘n beshinchi a’zosi – xolesteril pentadesilat (15XA) misolida qaralgan. 15XA enantiotrop smektik va xolesterik suyuq kristall fazalarga ega. 15XAning 400-1800 sm -1 spektral sohada 295-400 K temperatura intervalida qattiq kristall, smektik, xolesterik va izotrop suyuqlik fazalarda olingan spektrlari o‘rganildi. IQ yutilish spektrlari UR-20 spektrofotometrida olindi. Turli temperaturalardagi IQ spektrlar “Xitachi” (Yaponiya) firmasining isitish kamerasi va temperatura stabilizatori (aniqligi 0,5 K) yordamida olindi. 15XA ning IQ spektridagi polosalar adabiyotlardagi xarakteristik chastotalar asosida interpretatsiya qilindi. Spektrlarni tahlil qilish fazaviy o‘tishlarda asosiy o‘zgarishlar 15XA ning alkil zanjirining mayatnik va yelpig‘ich tebranishlari sohalarida bo‘lishini ko‘rsatdi. Bu o‘zgarishlarni o‘rganish qattiq kristall fazada elementar kristall yacheykada kamida ikkita translyatsion noekvivalent molekula joylashganligini hamda alkil zanjirlar qattiq kristall fazada to‘liq cho‘zilgan (trans-izomer) holatda, smektik, xolesterik va izotrop suyuqlik fazalarda esa C-C bog‘lanishlar atrofida aylanishdan hosil bo‘lgan har xil buralma izomerlar holatida bo‘lishini ko‘rsatadi.
B.Jo’rayev, R.Turniyazov (SamDU) A.Ajabov, A.Xudoyberdiyev, N.Odilova, M.Saidov(QarDU)
Zaryadli aloqa qurilmasi (ZAQ) kamerasining originalligi, fotoaylantirish jarayonining kremniy kristali ichida bajarilishidir. Bu qurilmalarda fotoaylantirish jarayoni tashqi ta’sirlardan muhofazalangan. Natijada signalning shovqinga nisbati vakuum fotoaylantirgichlarga nisbatan yo’qori. ZAQ ning ishlash asosi quyidagicha: optik tasvirdan tushayotgan fotonlar kristalda erkin zaryad tashuvchilarni uyg’otadi. Ular maxsus potensial o’ralarda yig’iladi. Har bir o’rada to’plangan zaryadlar bir-biriga qo’shilmasdan, sinxron ravishda, elektr maydoni yordamida boshqarilib, qabul qilingan yo’nalish bo’yicha qadamba-qadam siljitilishi natijasida navbatma-navbat chiqish zanjiriga tushiriladi va chiqish qurilmasi yordamida tashqi zanjir bilan bog’lanadi. Uni quyidagi rasmda kuzatish mumkin:
“Fizikaning hozirgi zamon ta’limidagi o’rni”. Samarqand 2019-yil 13-14 dekabr. 259
1-rasm. Zaryadli aloqa qurilmasining ishlash prinsipi. a) ZAQ ning ishlash prinsipini tushuntirish chizmasi; b) Zaryadni injeksiyalashni tushuntiruvchi chizma. ZAQ ning fizik tuzilishiga e’tibor qaratadigan bo’lsak, metall, dielektrik va yarim o’tkazgich plastinkalar ko’rsatilgandek (rasm) joylashtirilsa, bizga ma’lum MDP kondensatori hosil bo’ladi.
2-rasm. ZAQ ning fizik tuzilishi. Agar unga rasmda ko’rsatilganidek qilib kuchlanish manbai ulansa, u holda kondensatorda hosil bo’lgan elektr maydon ta’sirida, zaryadning asosiy tashuvchilari metal elektrod tomon intilishi kuzatiladi. Agar tashqi manba qutblari o’zgartirilsa, zaryadlarni tashuvchi, aksincha, yarim o’tkazgich qavatida o’zlarining harakatchanliklarini yo’qotib, tashqi ta’sirga befarq qoladi. Yarim o’tkazgich noo’tkazgichga aylanadi. Elektrod tagidagi muhit chegaralangan bir hajmni tashkil qiladi, uni biz potensial o’ra deb ataymiz. Bu o’ra, rasmda tushuntirishga qulay bo’lishi uchun, kristalning ko’ndalang kesimiga nisbatan shartli ko’rsatilgan. Agar tashqaridan biror yo’l bilan boshqa turdagi zaryadlarni tashuvchi potensial o’raga tushirilsa, ular bu muhitda avvalgi zaryad tashuvchilarga o’xshab o’ta harakatchan bo’ladilar. Sistemada aylanish hosil bo’ladi, ya’ni kristalda o’tkazuvchining turi o’zgarmagan holda zaryadni olib yuruvchi bir turdan ikkinchi turga aylanadi. Masalan, n- turdan r-turga. Agar shu kristalga yana bir elektrod o’rnatilsa va ikki elektrod orasidagi masofa 1 mkm dan kam olinsa, ular orasida boshqariladigan o’zaro aloqa paydo bo’ladi. Ya’ni birinchi potensial o’raga tashqaridan kiritilgan zaryadlar ikkinchi o’raga oqib o’tishi mumkin. Agar o’ralar soni ko’paytirilsa u holda zaryad to’plami birin-ketin o’radan-o’raga o’tishini elektr maydoni orqali boshqarish mumkin. Bu jarayonni quyidagicha tushuntiramiz. Agar elektrodlarga ulangan potensiallar qiymati aytib o’tganimizdek ulansa, u holda birinchi va ikkinchi o’ralar orasidagi aloqa hosil bo’ladi. Birinchi o’radagi zaryad tashuvchi birinchi va ikkinchi potensial o’ra oralig’ida daydi harakatda bo’ladi. Uchinchi elektrodda potensial bo’lmaganligi sababli unda o’ra hosil bo’lmaydi va oldingi elektrodlar bilan keyingi elektrod o’rtasida sun’iy devor vujudga keladi. Agar qo’shni elektrodlarda kuchlanish qiymati bir xil bo’lsa, maydonlarning bir-biri bilan kesishish nuqtasi darajasida to’siq olinadi va ikkala potensial o’ra qo’shiladi. “Fizikaning hozirgi zamon ta’limidagi o’rni”. Samarqand 2019-yil 13-14 dekabr. 260
Agar elektrodlar guruhlarga ajratib, fazalar tashkil qilinsa, ya’ni elektrodlar rasmda ko’rsatilgandek, bir biriga ulansa, uch fazali ZAQ hosil bo’ladi. Ish jarayonida o’ralardagi zaryadni tashuvchilar to’plami bir-biriga qo’shilib ketmasligi uchun ular orasida potensial to’siq yaratish zarur. SBIG kompaniyasining ZAQ kameralari butun dunyoda keng tarqalgan kameralardandir. Ular hayotning barcha jabhalarida keng qo’llaniladi. Shu qatori astronomiya sohasida ham bu kameralar keng ko’lamda foydalaniladi. SBIG kompaniyasi ushbu ZAQ kameralarini astronomiya sohasiga ixtisoslashtirilgan holda ishlab chiqaradi. Uning sezgirligi juda ham yo’qori bo’lgani uchun, ularga bo’lgan talab ahchayin katta.
ПОСТРОЕНИЕ ДИАГРАММА ФАЗОВОГО РАВНОВЕСИЕ СИСТЕМЫ ЭРБИЙ- ИНДИЙ МЕТОДОМ ИЗМЕРЕНИЕ МАГНИТНОЙ ВОСПРИИВОСТИ
Х.О. Шакаров, С.С. Тошпўлатова (3-босқич талабаси) (Самаркандский государственный университет, Узбекистан)
Диаграмма фазового равновесия (состояния) металлических систем являются надёжной информационной базой при выборе условий синтеза интерметаллических соединений в этих системах и для исследования температурных зависимостей физических свойств в широком интервале температур, охватывающие твердое состояние, процесс плавления и жидкое состояние, а также для управления металлургическими процесса. Детальный обзор о методы построение диаграмм состояний металлических систем описан в монографии [1]. В данной работе используется метод исследования экспериментальных зависимостей структурно-чувствительных физических свойств, точнее магнитная восприимчивость от температуры и от концентрации компонентов системы (или мнтод ДТА- термомагнитный анализ). Сущность эого метода, заключается в следующем: измеряются температурные зависимости магнитной восприимчивости от температуры [χ(T)] сплава исследуемой системы. Строится зависимости χ -1 (T) и зависимости χ от концентрации компонентов системы. Фазовые переходы (превращения), происходящие в исследуемом сплаве изменяют ход его зависимости χ -1 (T) изломом или скачком. Определяется температуры, вызывающие этих изломов (или фазовых переходов). По анализу зависимости χ от концентрации компонентов системы обнаруживаются промежуточные фазы (например, интерметаллические соединения), образующихся при взаимодействии компонентов изучаемой системы. Если стехиометрический состав сплава соответствует составу интерметаллической соединению, тогда ход этой зависимости изменяется изломом, т.е. на этой зависимости появляются особые точки, называемые сингулярными точки. Цель данной работы является построение диаграмма состояния бинарной системы Er- In методом ТМА. В работе [2] методами дифференциально термического анализа (ДТА), рентгенофазового анализа (РФА) и по данным растворимости индия в жидком РЗМ была построена диаграмма состоянии бинарных систем РЗМ-In. В работе [3] была измерена зависимости χ(T) системы Er- In методом Фарадея с помощью высоко температурных маятниковых магнитных весов [1] в широком интервале высоких температур 20-1700 о С, охватывающие твердое состояние, процесс плавления и жидкое состояние. В работе [2] было установлено, что в системе Er-In образуются пять интерметаллических соединений. Из ных Er 2 In и ErIn образуются по перитектической реакции при 1230 о С и 1220
о С,
соответственно, а соединения Er 5 In 3 , Er
3 In 5 и ErIn 3 плавятся конгруэнтно, соответственно при температурах 1270 о С, 1070 о С и 1090 о С. В работе [3] было экспериментально установлено следующие: Для всех соединений наблюдается линейная зависимость χ -1 (T) как для твердых, “Fizikaning hozirgi zamon ta’limidagi o’rni”. Samarqand 2019-yil 13-14 dekabr. 261
так и для жидких состояний; При плавлении (фазовом переходе твердое состояние - жидкое состояние) соединений со стехиометрическими формулами Er 5 In 3 , ErIn, Er 3 In
и ErIn 3 на их зависимости χ -1 (T) наблюдается небольшой скачок; Зависимость χ -1 (T) чистого диспрозия, эрбия и остальных соединений не претерпевает резких изменений при переходе из твердой фазы в жидкую, лишь наблюдается излом этой зависимости; На зависимости χ -1 (T) соединения эквиатомного состава ErIn, , в интервале температур 620-750 о
изотермические выдержки при измерениях χ. Это явление объясняется с полиморфным фазовым превращением. На рис.1 иллюстрирована концентрационные зависимости χ и высокотемпературная область диаграммы состояния изучаемой системы, построенное методом ДТА в работе [2] и методом ТМА в данной работе, где сплошная кривая показывает данные ДТА, а значки x- данные ТМА. Видно, что данные ДТА и ТМА очень хорошо согласуются между собой. Анализ зависимости χ от стехиометрического соотношения индия в соединениях (кр1,2,3) показывает, что с ростом концентрации индия наблюдается нелинейное убывание этих зависимостей. Следует особенно отметить, что на всех этих зависимостях наблюдаются изломы (сингулярные точки), когда состав сплава соответствует составу интерметаллических соединений. Магнитная восприимчивость механических сплавов, находящиеся между соединениями, уменьшается линейно с ростом концентрации индия.
Рис.1 Высокотемпературная область диаграмма состояния (сплошная кривая-данные ДТА, значки х-данные ТМА) и концентрационные зависимости магнитной восприимчивости(кр.1,2,3) соединение в системы Er-In. Выводы: 1. Впервые сделана попытка построения диаграммы состояния бинарной системы Er-In методом измерение магнитной восприимчивости (или ТМА). 2. Установлено, что результаты ТМА коррелируют с результатами ДТА для изучаемой системы. На основании этого экспериментального факта можно рекомендовать метода ТМА как независимый метод для построения диаграммы фазового равновесия бинарных систем РЗМ-НМ в области концентрации (50-100) ат.%НМ.
“Fizikaning hozirgi zamon ta’limidagi o’rni”. Samarqand 2019-yil 13-14 dekabr. 262
Литература: 1. Кувандиков О.К., Шакаров Х.О. Структурные и магнитные свойствва соединений редкоземельных металлов с нормальными и преходными металлами при высоких темпертурах. –Т..‹‹Fan va tenologiya››, 2017.-308с. 2. Yatsenko S.P., Semyannikov A.A., Shakarov H.O., Fedorova E.G. Phase diagrams of binary rare earth metal-indium systems//J.Less-Comon. Metals.-1983.-v.90.-№1.-pp.95- 3. Шакаров Х.О. Магнитная восприимчивость интерметаллидов в системе Er-In при высоких температурах//. Известия вузов. Физика.- 2004.- №12.- с.7-10.
ПОЛУЧЕНИЯ ОМИЧЕСКИХ КОНТАКТОВ В ПОЛУПРОВОДНИКАХ С ПОМОЩЬЮ ЛАЗЕРНОЙ СВАРКИ Салоҳитдинов.Ф.А., Арзиқулов Э.У.,Ғуломов Ғ., Эшмаматов С.Қ. Самаркандский государственный университет
Лазерные импульсы с высокой плотности мощности применяются в различных областях физики и технологии. В данной работе приводятся особенности получения омических контактов с проволочными выводами в пленках толщиной d>50 мкм и массивных кристаллических полупроводниковых образцов с помощью импульсного лазерного излучения. Разрабатываемый и исследуемый в настоящей работе метод получения омических контактов с помощью импульсного лазерного излучения взамен пружинных прижимных контактов обладает рядом преимуществ: отсутствия нестабильного контакта, омичность, повышенной механической прочностью и герметичностью соединения. Технологический процесс основано на тепловом действии импульсного лазерного излучения на образец, а именно нагрев поверхности кристалла до температуры плавления а также движение испаряемости вглубь кристалла. Проходящие процессы а также взаимодействия лазерного излучения связанно с его мощностью и длительности воздействия. Для передачи энергии излучение импульсного лазера к месту соединения контакта с кристаллом служат оптическая система, состоящие из фокусирующих, отражающих и преломляющих оптических элементов. Применение оптических элементов позволяет, уменьшит размеры сфокусированного пучка, и реализовать достаточно удобный способ сварки контактных выводов изменяя размеры пятна лазерного излучения. Основными элементами твердотельного лазера на кристалле иттрий алюминиевого граната, активированного ионами Nd +3 (YAG:Nd +3 ) является, резонатор помещенной в него активной средой, источник накачки с оптической системой накачки, источник питания и система запуска. В основе работы лазера лежит принцип индуцированного лазерного излучения, получаемого путем оптической накачки газоразрядной лампой активной среды [1]. В лазере Квант 15 в качестве активной среды используется монокристаллы YAG: Nd +3 .
наполнением. Излучение лампы фокусируется кварцевым цилиндрическим отражателем на монокристалл YAG :Nd +3 . Часть излучение лампы накачки, попадающая в полосы поглощения трехвалентного неодима, поглощается в монокристалле и переводит ионы неодима в возбужденное состояние. Электромагнитная волна, совпадающая по частоте с инвертированным переходом, усиливается при распространении активной среды. Таким образом, активный элемент YAG:Nd +3 возбуждаемой газоразрядной лампой накачки, представляет оптический усилитель. Режим генерации простейшего лазера неуправляем, благодаря чему он получил название свободной генерации. На рис.1, приведена осциллограмма лазерного излучения получаемого установкой Квант 15.
“Fizikaning hozirgi zamon ta’limidagi o’rni”. Samarqand 2019-yil 13-14 dekabr. 263
Yüklə 11,09 Mb. Dostları ilə paylaş:
|