Fizikaning hozirgi zamon ta’limidagi o’rni
МАГНИТ МАЙДОНИ ОРҚАЛИ МАГНИТ КИРИШМАЛИ ЯРИМ ЎТКАЗГИЧЛИ
Yüklə 11,09 Mb. Pdf görüntüsü
|
- Bu səhifədəki naviqasiya:
- “Fizikaning hozirgi zamon ta’limidagi o’rni”. Samarqand 2019-yil 13-14 dekabr.
- POLIMERLI ERITMALARNING XARAKTERISTIK YOPISHQOQLIGINI O’RGANISH HAQIDA MULOHAZALAR
- O’ZGARUVCHAN YULDUZLAR TADQIQOTI
- 1-jadval. Nomi RA (α j2000 ) DEC (δ j2000 )
- Minimum HJD 2457900+ Yulduz kattaligi Δm
|
МАГНИТ МАЙДОНИ ОРҚАЛИ МАГНИТ КИРИШМАЛИ ЯРИМ ЎТКАЗГИЧЛИ ФОТОЭЛЕМЕНТЛАР САМАРАДОРЛИГИГА ТАЪСИР КЎРСАТИШ ИМКОНИЯТЛАРИ Ж.Т. Рўзимуродов, М.Э. Турсунов Самарқанд давлат университети
Кейинги йилларда жадал ривожланиб бораётган қуёш энергетикаси учун янги самарадор материаллар излаш билан бирга мавжудларининг самарадорлигини ошириш бўйича ҳам илмий тадқиқот ишлар олиб борилмоқда[1]. Ҳозиргача кучли магнит майдонининг моддалар хусусиятларига, хусусан ярим ўтказгичларни олиш-ўстириш тезлиги жараёнига, ярим ўтказгичларни олиш-ўстириш жараёнида киришмалар ҳолати ва концентрациясига, ярим ўтказгичларнинг электрофизик хоссларига, ярим ўтказгичли асбоблар (p-n) ўтиш хоссларига, ярим ўтказгичли қуёш элементларига ҳам ижобий, ҳам салбий таъсирлари ҳамда магнит киришмали ярим ўтказгичлар магнит хоссаларига таъсири аниқланган[2]. [3] ишда эса 0.2 Т бўлган кучсиз магнит майдонида нуқтавий дефектларга эга бўлган чахральский усулида ўстирилган кремнийда τ заряд ташувчилар яшаш даврининг ошгани кузатилган. Марганец билан диффузия усулида легирланган кучли компенсирланган p-типли кремний намуналарида кузатиладиган катта манфий магнит қаршилик [4], марганец билан ионли имплантация усулида легирланган кучли компенсирланган n-типли кремний намуналарида кузатиладиган катта мусбат магнит қаршилик [5] ва вақт бўйича магнит қаршилик ортиши динамикаси каби экспериментал фактлар шуни кўрсатадики магнит майдони киришмаларга эга бўлган ярим ўтказгичлар электрофизик хоссаларига таъсир кўрсата олади. Афсуски хозирча бу кузатилган экспериментал фактлар етарлича назарий асосланмаган ёки туб сабаблари аниқланмаган. Шунга қарамасдан барча ишлардаги тадқиқот намуналари таркибида
“Fizikaning hozirgi zamon ta’limidagi o’rni”. Samarqand 2019-yil 13-14 dekabr. 236
киришмалар кластер ҳолатида бўлиши эксперментал исбот қилинган ва шу сабабли катта латерал ютиш юзасига эга, ҳамда заряд ташувчиларнинг яшаш даври ҳам катта. [6] ишда аниқланган магнит майдони таъсирида заряд ташувчилар яшаш даврининг ортиши киришмалар кластери ҳолатининг магнит майдони таъсирида ўзгариши туфайли дейиш мумкин. Демак ярим ўтказгичларда киришма кластерлари орасидаги кластерлараро ва кластер ичидаги киришмалар орсидаги ички алмашинув таъсирлашувлари ўзгариши туфайли яшаш даврининг ҳамда, латерал ютиш юзасининг магнит майдони таъсирида ортиши ҳисобига қуёш фотоэлементларинг фойдали иш коэффициентини ошириш мумкин деб ҳисоблаймиз. Адабиётлар 1. V.A. Makara, L.P. Steblenko, A.M. Kuryliuk, et al., Functional Mater. 16 No3, 237 (2009). 2. Б.А.Арзонзон, А.Н.Драченко, В.В. Рыльков, Ж. Леотин. Влияние сильных магнитных полей на фотоотклтк Si:B-стркутур с блокированной проводимостью по примесной зоне. ФТП, 2006, том 40, вып.7. 3. R.V. Zaitsev. Journal of nano- and electronic physics. Vol. 7 No 2, 02024(4pp) (2015). 4. Бахадырханов М.К., Аюпов К.С., Мавлонов Г.Х., Исамов С.Б. ФТП. 2010. Т. 44. № 9. С. 1181–1184. 5. О.К. Кувандиков, Ж.Т. Рузимуродов. Материалы IV Международной конференции «Актуальные проблемы молекулярной спектроскопии конденсированных сред». –2013. Май 29-31. Самарканд, –C.117-118. 80% 6. Isidoro Martinez, Juan Pedro Cascales, Antonio Lara, Pablo Andres, and Farkhad G. Aliev. AIP Advances 5, 117207 (2015); https://doi.org/10.1063/1.4935441
HAQIDA MULOHAZALAR U.B.Jo’rayev, S.Usmanov, Sh.Begmuratov
Ma’lumki, har qanday eritmaning xossalari sof erituvchinikidan farq qiladi. Anashu farqni o’rganib erituvchida eritilgan modda xossalari haqida fikr yuritish mumkin. Xuddi shuningdek suyultirilgan, kichik konsentratsiyali polimerli eritmalarning xossalari ham sof erituvchining xossalaridan farq qiladi. Bunday eritmalarning yopishqoqligini o’rganib, eritilgan polimer makromolekulasining massasini, o’lchamlarini, aniqlash mumkin va makromolekula formasi, shakli to’g’risida ham informatsiya olish mumkin [1-2]. Polimerli eritmalarning yopishqoqligini o’rganib, eritilgan polimerlar xossasi to’g’risida xulosa chiqarishning qulay tomonlarini sanab o’tish mumkin. Bu birinchidan tajriba o’tkazish nuqtayi nazaridan asbob uskunalarning nisbatan soddaligi ya’ni oddiy viskozimetr deb ataluvchi qurulmalarda o’lchanish bo’lsa, ikkinchi tomondan eritmalar yopishqoqligini aniqlashning nazariy jihatdan yaxshi o’rganganligi bilan asoslanadi. Umuman aytganda suyuqlik va eritmalarda ichki ishqalanish ya’ni yopishqoqligi suyuqlik qatlamlari bir-biriga nisbatan farqli tezlik bilan harakat qilganda ya’ni qatlamlar orasida tezlik gradienti ( 𝑑𝑣 𝑑𝑦
katta bo’lsa 𝑑𝑣 𝑑𝑦 gradient mavjud bo’lishi uchun shuncha katta kuchlanish 𝜏 𝜂 = 𝑑𝐹 𝑑𝑆 qo’yish lozim bo’ladi. 𝜏 𝜂
𝑑𝑣 𝑑𝑦 )
(1) Bu formuladagi proporsiolallik koeffisenti η ga suyuqlik yoki eritmaning yopishqoqlik koeffisenti deyiladi. Suyuqlik oqimi barqaror bo’lishi uchun ma’lum bir energiya 𝐸 = 𝜂(
𝑑𝑣 𝑑𝑦 ) 2 talab
qilinadi. Agar yopishqoqligi 𝜂 0 bo’lgan sof suyuqlikda biror modda eritilib uning zarrasi ham oqimda “Fizikaning hozirgi zamon ta’limidagi o’rni”. Samarqand 2019-yil 13-14 dekabr. 237
oqayotgan bo’lsa u holda shu gradient miqdori yanada ortishi ya’ni ko’proq energiya miqdori lozim bo’ladi. Bu ortiqcha energiya miqdori ∆𝐸 = 𝐸 − 𝐸 0 = 𝜂 (
𝑑𝑣 𝑑𝑦 ) 2 − 𝜂
0 ( 𝑑𝑣 𝑑𝑦 ) 2
(2)
Bu formulada η-eritmaning, 𝜂 0 -sof erituvchining yopishqoqlik koeffisenti. Bu erergiya eritilgan zarra (polimer molekulasi) ning tezlik gradienti 𝑑𝑣 𝑑𝑦
aylanib, ichki energiyaning o’zgarishiga garishini xarakterlaydi. 𝜂−𝜂
0 𝜂 0𝐶 –esa eritmaning keltirilgan yopishqoqligi deyiladi. Ana shu kattalikning C → 0 bo’lgan vaqtdagi qiymatiga eritmaning xarakteristik yopishqoqligi [η] deyiladi. [𝜂] = lim 𝐶→0
( 𝜂−𝜂
0 𝜂 0 𝑐 )
(3)
Polimerli eritmalar xaraktiristik yopishqoqligini o’rganish nazariyalari [3-5] uning molekulyar massasiga, o’lchamiga va formasiga bog’liq ekanligini ko’rsatdi. Xususan Kun-Mark Xaunk [𝜂] = 𝐾𝑀 𝑎
(4) (bunda K va 𝑎 berilgan polimer-erituvchi uchun berilgan temperaturada doimiy bo’lgan kattaliklar) bog’lanishni olgan edi. Keyinchalik Flori [η] ni makromolekula o’lchami (ℎ 2 ⃗⃗⃗⃗ ) 1/2
bilan [𝜂] = Ф
0 (ℎ 2 ⃗⃗⃗⃗⃗ ) 3/2
𝑀
(5)
bog’lanishda ekanligini ko’rsatdi. Shtokmayer-Fiksmanlar esa [𝜂] 𝑀
2 = 𝐾
𝜃 + 0.051𝐵𝑀 1/2 (6) bog’lanishni oldilar. Bunda 𝐾 𝜃 = Ф 0 (ℎ 2 ⃗⃗⃗⃗⃗ )
3/2 𝑀 3/2 Ф 0 − Flori doimiysi. Polimer makromolekulasi eritmada shishsa [𝛼 = (
ℎ 2 ⃗⃗⃗⃗⃗ ℎ 0 2 ⃗⃗⃗⃗⃗ ) 1 2 ⁄ − shishish koeffsienti] [𝜂] = Ф 0
0 2 ⃗⃗⃗⃗ ) 3/2 𝑀 𝛼 3 (6)
bog’lanish o’rinli ekanligi kuzatildi. O’tkazilgan tajriba natijalari xarakteristik yopishqoqlikning miqdori tezlik gradienti qiymatiga, o’lchash temperaturasiga, erituvchi tabiatiga va yana boshqa faktorlarga bog’liq ekanligini ko’rsatdi. Ushbu tahlildan ko’rinadiki, polimerli eritmalarning xaraktrestik yopishqoqligini o’lchab makromolekulaning xossalarini aniqlovchi ko’pgina parametrlarini topish va ular to’g’risida tegishli xulosalar chiqarish mumkin.
Adabiyotlar 1. B.H.Цветков, В.Е.Эскин. С.Я.Френкель. Структура макромолекул в растворах. Изд. ,,Наука” 1964 2. С.Р.Рафиков. В.П. Будтов. Ю.Б.Монаков. Введение в физико-химию растворов полимеров. Изд ,,Наука” 1978. 3. W. Kuhn att ol. Ergebn exakt. Naturwiss B 25 1(1951) 4. P.J.Flory Prinsiple of the Polymer Chemistry New- York. Cornell Univ.Press 1953 5. M. Fixman. W. Stoekmayer. J. Polymer Sci C N1. 137(1963)
“Fizikaning hozirgi zamon ta’limidagi o’rni”. Samarqand 2019-yil 13-14 dekabr. 238
СПЕКТРАЛЬНО-ЛЮМИНЕСЦЕНТНЫЕ ХАРАКТЕРИСТИКИ НЕКТОРЫХ СКВАРАИНОВЫХ КРАСИТЕЛЕЙ В РАСТВОРИТЕЛЯХ РАЗЛИЧНОЙ ПОЛЯРНОСТИ Э.Н.Курталиев, Н.Низомов, Х. Холикулов, А. Ярмухамедов Самаркандский государственный университет
Органические красители широко применяются в перестраиваемых лазерах в качестве рабочего вещества, в качестве флуоресцентных зондов и метчиков в медицине и биологии, а также в других областях науки и техники. Особый интерес для медико-биологических применений представляют красители, поглощающие и излучающие в красной и ближней инфракрасной (БИК) спектральной области. Это связано с тем, что в данной области спектра собственное поглощение и люминесценция биообъектов минимальны. Как для создания, так и для эффективного применения красителей необходимо располагать данными по их молекулярному строению, влиянию концентрации, природы растворителя на их спектрально- люминесцентные характеристики. С этой точки зрения сквараиновые красители, представляющие собой подкласс полиметиновых красителей, изучены явно недостаточно. Исходя из выше изложенного целью данной работы является исследование влияния природы растворителя на спектрально-люминесцентные характеристики скавраиновых красителей K8- 1749 и К8-1750. O - N N NH HN O O S Me Me Me Me Me Me
K8-1749 – R=S; K8-1750 – R=О Электронные спектры поглощения измерялись на
спектрофотометре Specord 50 SA (Analytikjena, Германия), позволяющем проводить измерения с точностью (+/- 0,003 D) и разрешением (0,3 нм) в диапазоне 190-1100 нм. Спектры флуоресценции измерялись на люминесцентной установке, собранной на базе двух монохроматоров МДР-76 (ЛОМО, Россия) с автоматической коррекцией спектров и выводом скорректированного спектра на IBM. В качестве фотоприемника использовался ФЭУ-38 (Россия). В качестве источника света использовалась ксеноновая лампа. Прежде всего, было изучено влияние концентрации на спектрально-люминесцентные характеристики красителей К8-1749 и К8-1750 в диметилформамиде. Результаты проведенных опытов показывают, что для красителей К8-1749 и К8-1750 в интервале концентраций 10 -6 -10
-4 М, спектры поглощения и флуоресценции остаются постоянными. Эти экспериментальные результаты указывают на то, что в исследуемом интервале концентраций молекулы исследуемых красителей находятся в мономерной форме. Для них были рассчитаны основные спектрально-люминесцентные характеристики: положение максимума поглощения ( . . погл макс ) и флуоресценции ( .
макс ), коэффициент экстинкции ( ), сила осциллятора (f e ), квантовый выход (B) время жизни возбужденного состояния ( ), частота 0-0 перехода (ν 0-0 ) и величина Стоксова сдвига (SS) которые приведены в таблице 1. Таблица 1. Основные спектрально-люминесцентные характеристики изученных красителей в воде (с=10 -6 М). Краситель λ погл. (нм)
λ фл.
(нм)
ε (M -1×см-1) B f e
τ (нс) ν 0-0 (см-1)
SS (см-1)
К8-1749 645
681 132000
0,06 0,86
3,5 15100
819 K8-1750
651 687
181000 0,09
0,94 5,1
14960 804
“Fizikaning hozirgi zamon ta’limidagi o’rni”. Samarqand 2019-yil 13-14 dekabr. 239
Были изучены спектрально-люминесцентные характеристики при постоянной концентрации красителя в бинарной смеси ДМФА-этанол, ДМФА-диоксан и ДМФА+вода. Выбор этих растворителей обусловлен тем, что они хорошо смешиваются между собой в различных соотношениях. Установлено, что, при переходе от диметилформамидных растворов к бинарным смесям: ДМФА-этанол, ДМФА-диоксан и ДМФА+вода происходит гипсохромное смещение спектров поглощения и флуоресценции, при этом величины гипсохромных смещений в бинарной смеси ДМФА+вода больше, чем в спиртовых и диоксановых (рис.1).
(С=4×10 −6 М) в ДМФА (1), и бинарной смеси: 1% ДМФА+99% этанол (2), 1% ДМФА+99%диоксан (3), 1% ДМФА+99% вода (4). Наблюдаемые изменения спектров поглощения и флуоресценцией, объясняется сольватохромией - изменением сольватных оболочек окружающих молекулы красителей, которая обусловлена универсальными и специфическими взаимодействиями молекул красителей с молекулами растворителя.
1 A.Ajabov, 2 B.Jo’rayev, 2 R.Turniyazov. 1 QarDU.
2 SamDU.
V 839 Oph yulduzi Samarqand o’quv –ilmiy observatoriyasida 2017 yilning 30 iyun hamda 1,3,4,5,7 iyul kunlari butun tun davomida, ko’zgusinng diametri 480 mm, fokus masofasi 9540 mm, reflektor teleskopida kuzatildi. Kuzatuvda: Quantum Scientific Imaging (QSI) 683 ws markali Zaryad Bog’lanishli Qurilma (ZBQ) dan foydalanildi. ZBQ ning piksel o’lchami 5,4x5,4 µm 2 , ko’rish maydoni 5,5x5,5 yoy minut, yorug’lik filtr tizimi Johnson – Cousin UBVRI (U – ultrabinafsha, B – ko’k, V – yashil, R – qizil, I – infraqizil). Kuzatuvlarning barchasi R filtrda 60 s expozitsiya vaqti bilan olindi. Tayanch yulduz sifatida tanlab olingan yulduz parametrlari quyidagi jadvalda keltirilgan.
V 839 Oph 18 h
m :21
s ,26
+09 0 :09 ʹ :03ʺ,62
8.8÷9.39 W-Uma
Tayanch yulduz haqida ma’lumot 18 h
m :22
s ,173
+09 0 :09 ʹ :23ʺ,63
4.28 *
Atmosfera ekstinksiyasini hisoblashda tayanch yulduzning gorizontdan 30 0 yuqoridagi atmosfera massasi qiymatidan foydalanildi. Kuzatuv nuqtalari soni 1377 ta bo’lib, kuzatuv vaqti 22,95 soatni tashkil etdi. Bu kuzatuv vaqti yulduzning o’zgaruvchanlik davridan 2,34 marta ko’p bo’lib, kuzatuv obyektining o’zgaruvchanlik davrini aniqlash uchun yetarli hisoblanadi. Astrotasvirlar Image
“Fizikaning hozirgi zamon ta’limidagi o’rni”. Samarqand 2019-yil 13-14 dekabr. 240
Reduction Analsys Facility (IRAF) dasturida bias, dark va flat tasvirlar bilan birlamchi qayta ishlandi va Aperture Photometry Package (APPHOT) va Digital photometric reuction package (DIGIPHOT) bolimlaridan foydalaninb apertura fotomeriyasi bajarildi: 𝑆 𝑖𝑚𝑎𝑔𝑒
= (𝑅 𝑖𝑚𝑎𝑔𝑒 −𝐷 𝑖𝑚𝑎𝑔𝑒
)−𝐵 𝑖𝑚𝑎𝑔𝑒
𝐹 𝑖𝑚𝑎𝑔𝑒
−𝐵 𝑖𝑚𝑎𝑔𝑒
(1)
Fotometrik tahlildan olingan yulduz kattaligi qiymatlari asosida V 839 Oph yulduzining ravshanlik o’zgarishining vaqtga bog’liqlik grafigi chizildi (1-rasm) va o‘zgaruvchanlik davri P=0
1-rasm. V 839 Oph yulduzi ravshanlik o’zgarishining vaqtga bog’liqlik grafigi. Frequency Analysis and Mode Identification for Astroseismology (FAMIAS) dasturi asosida eng kichik kvadratlar va Fure funksiyasi yordamida ravshanlik egri chizig’ining o’zgaruvchanlik davri hamda takrorlanish chastotasi aniqlandi. “Minima 25c” dasturi yordamida Kwee & Van Woerdenlarning algoritimi orqali ravshanlik egri chizig’ining bosh va ikkilamchi minimum qiymatlari aniqlandi. Aniqlangan minimum qiymatlari: M 0 – birinchi minimum qiymati, P – davri, E – takrorlanish soni hisoblanadi va kuztuvlardan topilgan minimum qiymatlari bilan taqqoslandi (2- jadval). M E =M 0 +P·E HDJ M E =2457952,20467593+0,40807963*E (2-jadval) Minimum HJD 2457900+ Yulduz kattaligi Δm Min I
52.20467593 4.52
Max I 52.40931713 5.11 Min II
53.22737269 4.52
Max II 53.43181713 5.11
vaqti 11,97 soatni tashkil etdi. Bu kuzatuv vaqti yulduzning o’zgaruvchanlik davridan 1.31 marta ko’p bo’lib, kuzatuv obyektining o’zgaruvchanlik davrini aniqlash uchun yetarli bo’ldi. AS CrB Oph yulduzining o‘zgaruvchanlik davri P=0 d ,38073 ga teng ekanligi aniqlandi. Ushbu ma’lumotlar: Maydanak va Samarqand observatoriyalarida hamkorlikda olib borilayotgan ilmiy-tadqiqot ishlari natijalariga asoslangan.
“Fizikaning hozirgi zamon ta’limidagi o’rni”. Samarqand 2019-yil 13-14 dekabr. 241
QUYOSH SEYSMOLOGIYASI L.Meyliyev, D.Normurodov, N.Odilova, O’.Turdiyev, Sh.Jumanov (Qarshi Davlat Universiteti)
Bizning sayyoramiz har kuni Quyosh energiyasining g’oyat katta miqdorini qabul qiladi. Bir daqiqa vaqt mobaynida Quyosh shu qadar ko’p miqdordagi energiyani beradiki, bu dunyoning bir yil vaqt mobaynida ehtiyojiga etarli bo’lgan elektr energiyasini ta’minlashi mumkin bo’lar edi. Quyosh ham samodagi milliardlab yulduzlardan biri, faqat, u bizga (Yerga) eng yaqin yulduz hisoblanadi. Yerdan Quyoshgacha bo‘lgan masofa 149.6 million km bo‘lib, nur bu masofani 8,5 minutda bosib o‘tadi. (Quyoshdan keyin bizga eng yaqin bo‘lgan yulduz – Peraksima bo‘lib, ungacha bo‘lgan masofa 4,2 yorug‘lik yiliga teng). Quyoshning diametri 1.392.000 km bo‘lib, Yer diametridan ~110 marta katta. Og‘irligi Yernikidan 330 ming marta katta. Quyoshning bag‘rida harorat 15.500.000 o C, sirtida esa 5.500 o C ga teng bo‘lib, kattaligi va haroratiga ko‘ra o‘rtacha yulduz hisoblanadi. Quyosh ulkan gaz shari bo‘lib, 92,1% vodorod va 7,8% geliydan tashkil topgan. Quyoshda termoyadro reaksiyasi tufayli vodorod geliyga aylanadi va oqibatda energiya ajralib chiqadi. Quyoshdagi mavjud vodorod zahirasi to‘liq geliyga aylanishi uchun yana 7 milliard yil kerak bo‘ladi va faqat shundan keyingina Quyosh so‘nishi mumkin. Quyoshning 1 sekund davomida chiqarayotgan energiyasi 4 x 10 26
J bo‘lib, uni, 12 ming trillion tonna ko‘mirni yoqqanda ajralib chiqadigan energiya miqdoriga taqqoslash mumkin. Quyoshda yuz beruvchi (T=5m) tebranishlar (Quyosh rezonansi akustik tebranishlari) juda ko’p miqdordagi turli moddalarning qo’shilishi tufayli sodir bo’ladi. Quyosh sirti ko’ndalang kesimining ko’plab qismlari 5 daqiqali davr bilan vertikal yo’nalishda 0.1-1.6 km/s tezlik bilan sinusoidal ko’rinishda tebranib turadi. Quyosh tebranishlarini yuzaga keltiruvchi turli moddalarning chastotalari qayd qilingan bo’lib, o’lchashlar 10 -5 gacha nisbiy aniqlikda bajarilgan. Gelioseysmologiya bo’yicha tadqiqot ishlarining rivojlanishi Quyosh ichki tuzilishining standart modelini ishlab chiqish imkonini berdi. Natijada Quyosh konvektiv zonasining qalinligi o’lchanganida, u Quyosh radiusining 29 % ni tashkil etishi ma’lum bo’ldi. Konvektiv zonada hosil bo’ladigan akustik shovqin - Quyosh tebranishlarining manbai bo’lib hisoblanadi. Bu shovqin barcha yo’nalishlarda akustik to’lqin ko’rinishida tarqaladi. Quyosh ichkarisiga qarab harakatlanayotgan to’lqin zichligining ortib borishi tufayli refraksiyaga uchrab o’z traektoriyasini o’zgartiradi va yuzaga qaytadi. Quyosh sirtida esa bosim gradiyentining ortishi (balandlik shkalasining kamayishi) natijasida akustik devor hosil bo’ladi va tovush to’lqini shu dev orga urilib, orqaga qaytadi. Shu tarzda to’lqin ko’p marta urilib qaytgandan keyin, ma’lum fazaviy munosabatlar bajarilganda harakatlanuvchi akustik to’lqin turg’un to’lqinga aylanadi va xuddi shu to’lqin Quyosh global tebranishlarining xususiy moddasi hisoblanadi. Gelioseysmologik tadqiqotlar asosini: tebranishlarni qayd qilish, ularning chastotalarini aniqlash, chastotalar va amplitudalar variatsiyasining Quyosh aktivligi sikli bilan bog’lanishini tahlil qilish kabi masalalar tashkil qiladi. Shuningdek, gelioseysmologiya yordamida Quyosh yadrosining tuzilishiga oid yangi ma’limotlar olingan. Ushbu ma’lumotlarga ko’ra, yadroda moddalarning aralashuvi kuzatiladi. Tadqiqotlar natijasida Quyoshning 11 yillik siklining sababi, tebranishlar chastotasining shunda y davr bilan o’zgarishidan ekanligi aniqlangan. Shunday qilib gelioseysmologiya, Quyoshning ichki tuzilishi evolyutsiyasi va aktivligining davriyligiga tegishli muammolarni yechishda hal qiluvchi rol o’ynashi mumkinligi bilan ahamiyatlidir.
“Fizikaning hozirgi zamon ta’limidagi o’rni”. Samarqand 2019-yil 13-14 dekabr. 242
Yüklə 11,09 Mb. Dostları ilə paylaş:
|