H s nov q.. YÜKs k g rginlikl r V elektrik izolyasiya texnikasi
Qısa qapanmaların iki pill li kontaktı olan açarla açılmasında
Yüklə 4,73 Mb. Pdf görüntüsü
|
- Bu səhifədəki naviqasiya:
- R =3X gir
- _________________Milli Kitabxana__________________
- 14.1.5. Inteqral t nlikl r v Diskret Z çevirm l r metodu
- 14.1.6 Kiçik induktiv v tutum c r yanlarının açılma xüsusiyy tl ri
|
14.1.4. Qısa qapanmaların iki pill li kontaktı olan açarla açılmasında yaranan keçid prosesinin analizl ri k.14.1.3 a)-da göst ril n x ttin mü yy n m saf sind yaranan qısa qapanmanın -QQ iki pill li açarla açılması verilmi dir. Bu zaman, yaranan keçid prosesinin g rginlik yril ri is , k.14.1.2 b)-d verilmi dir. k.14.1.2 b)-d veril nl r, x ttd qısa qapanmanın, R =3X
müqavim ti olan lav kontaktla açılması zamanı yaranan keçid prosesinin yril ridir. Burada, 1 yrisi x ttin q rarla mı g rginliyi, 2 s rb st r qsl nm g rginlikl rinin yril ridir. 1 v 2 yril rinin c mi, 3 yrisi kimi tapılır. Onunla m nb in ehq-si 4-ün f rqi is , açarın ba kontaktlarının b rpa olunan g rginliyin b rab rdir. kild göst ril n A nöqt sind x ttin c r yanı sıfırdan keçdikd , g rginlik maksimum olur v bu anda lav kontaktlar açılır. X ttd sabit qiym tini saxlayan bir g rginlik qalır. kild bütöv x ttl trixl nmi sah , ba kontaktlar arasında b rpa olunan g rginliyi, qırıq x ttl trixl nmi sah is , lav kontaktlar arasındakı g rginliyi göst rir. R müqavim ti artdıqca, ba kontaktlar arasında g rginlik artar, lav kontaktlar arasında is , azalar. R
olduqda, ixtiyari m rh l d b rpa olunan g rginlikl r t xmin n eyni olacaqdır.
arg
cos 2 2 (14.1.26) _________________Milli Kitabxana__________________ 383
Ancaq, lav kontaklar sas kontaktlara nisb t n daha az c r yanları k sirl r [47]. B rpa olunan g rginlikl r gör , lav kontaktlar daha yax ı raitd olurlar. R =(1,5÷2,0)X gir olduqda, lav kontaktlar üçün optimal aralıq sayılır. X ttin uzunlu u 200 km olarsa, R
T crüb l rd R =3000 Om q bul edilir. k.14.1.3.Yüksüz x ttin untlayıcı rezistoru olan lav kontaktlı açarla açılması zamanı yaranan keçid prosesi. G rginlik yril ri R =3 X pir oldu u hal üçün alınmı dır. 1-kontaktlar açılark n g rginliyin m cburedici t kiledicisi, 2- g rginliyin s rb st t kiledicisi, 3-x ttin keçid g rginliyi, 4-ehq m nb inin g rginliyi, A-açarda c r yanın qırılma nöqt si QQ q zasından sonra, x ttin qo ulmasında yaranan ifrat g rginlikl rin m hdudla dırılmasının effektiv yollarndan biri ATQ-nin t tbiqidir k.14.1.3. Kommutasiya (açılma v ya qo ulma) momenti idar olunan halda, x ttin qalıq g rginliyi sıfır qiym tli v müv ff q ATQ m liyatı alınır. Bu m qs dl sinxron açarlar t tbiq edilir. Sinxron açarlara açma-qapama impulsu c r yanın v ya g rginliyin sıfırdan keçm sin 0,001 san qalmı veril bil r. Bu da qısa qapanmanın açılması v ya yüksüz x ttin qo ulması üçün vacib olan sas kommutasiya rtidir. Qısa qapanma yerind g rginlik sıfra yaxın olur. vv lc
k.14.1.2-d A2 açarının açılmasına baxaq. Açılmadan sonra x ttin sonunda g rginlik q rarla mı qiym tin q d r artacaqdır. G rginliyin artımı, keçid prosesinin r qsl nm hadis si il yarandı ından s rb st r qsl rl q rarla mı g rginlikl rin c mi ifrat g rginlikl r s b b olur. QQ-n açılmasında x ttin sonu üçün g rginlikl rin hesablanması (14.1.15) formulasına sas n aparılır. Burada x tt bir t r fli açıldı ından, sxem yüksüz x ttin qo ulması halına g lir. Ona gör q rarla mı rejimin amplitudası v s rb st r qsl rin m xsusi tezlikl ri eyni olacaqdır. S rb st r qsl rin amplitudaları- A
is , f rqlidirl r. Amplitudalar f rqinin s b bi, x ttin _________________Milli Kitabxana__________________ 384
açılmasından vv l tutum yükl rinin dolu, qo ulmasından vv l is , onun yüksüz (bo ) olmasıdır. Ona gör , QQ-ların açılmasında s rb st r qsl rin amplitudası, x ttin qo ulması zamanı olan A
amplitudlarından kiçik olur. Bundan ba qa, qo ulma rejimi üçün (14.1.18) –d n f rqli olaraq, QQ –ın açılmasında A k -lar eyni i ar li olurlar. t=0 anında ba lan ıc g rginlik: - u(l,0)=A q r -A 1 -A 2 -A 3 -…=0 v A 1 q r olur. Dem li, QQ-n bir t r fl ri açılmasında x ttin sonu üçün hesablanan birinci s rb st r qsl rin amplitudası, m cburi toplananın amplitudasından kiçik olur. Bu is , QQ-n açılmasında z rb msalının 2-d n böyük olmadı ını göst rir. Hesabatlar (14.1.15) v (14.1.24) aparıla bil r. Hesabatlarda açılan sxemin giri in t sir ed n m nb saxlanılır. Bu m nb is , qısa qapanmadan vv l dövr d n axan c r yanın x ttin giri ind yaratdı ı U(0) g rginliyin b rab r v ona ks qo ulmu bir t sir kimi götürülür. H min hesabat variantına aid yril r eyni il k.14.1.2
malikdirl r, sıfırdan keçidl r v maksimal qiym tl rin yaranma momentl ri d yi mir. F rq yalnız, amplitudanın t sir ed n g rginliyin 2 mislind n böyük olmamasındadır. 14.1.5. Inteqral t nlikl r v Diskret Z çevirm l r metodu Deyildiyi kimi, göst rilmi b k sxeml rind real t crüb l rin aparılması çox bahalı v b z n mümkünsüz olur. Ona gör analizl rd , riyazi modell dirilm v alqoritml rinin i l nm si daha s rf lidir [26]. Bunun üçün bir sıra riyazi alqoritml r v hesabat aparatları i l nmi dir. Kommutasiya v q zaların b zi hallarında sxemd üç fazlı b k nin qeyri simmetrik rejiml ri, böyük aktiv müqavim tl r v g rginlik - c r yan k s n qeyri x tti xarakteristikalı mühafiz aparatları olduqda, dur un dal alar üsulunda m xsusi kökl rin tapılması mümkün olmur v ya aparılan hesabatlarda x talar çoxalır. b k nin düyün nöqt l rind qeyri x tti v ya böyük müqavim tl r olduqda, xarakteristik adlanan qaçan dal alar metodunun t tbiqi ç tinl ir. Bel hallarda mü llif t r find n i l nmi inteqral t nlikl r v diskret Z çevirm l r metodu daha effektlidir [27]. Bu metodun sasını verilmi funksiyaların Laplas t svirind n zaman oblastına keçdikd istifad edil n riyazi modell m alqoritml ri t kil edir. Bu zaman ümumil mi impulsiv funksiyalar v inteqral bükülm teoremi istifad edilir. Riyazi modell m üçün (14.1.1) –(14.1.6) t nlikl ri sasında nisb t n a ır rejim olan avtomatik t krar qo ulma - ATQ üçün h min metodun t tbiqin baxaq. Uzun x ttl rd müv ff q ATQ rejiml ri x tt v apartları t hlük li ifrat g rginlikl rd n qoruyur v q zadan sonra b k ni avtomatik olaraq yenid n g rginlik m nb in qo ur k.14.1.5. kid n göründüyü kimi t
anında A 2 açarı yaxınlı ında olan qısa qapanma I onun açılmasına s b b olur. Sonra A
açarı açılır v x tt h r iki _________________Milli Kitabxana__________________ 385
t r fd n m nb d n ayrılır. Bu zaman qısa qapanma nöqt sind c r yan sıfırdan keçdikd qövs sönür v x ttin h min nöqt sind mü yy n bir g rginlik U(t 1 ,l) qalır. X ttin uzunlu undan asılı olaraq qalıq g rginlik- u 0 x tt boyu mü yy n qanunla d yi ir. M s l n, A 2 açarı açıq olduqda bu g rginlik, (14.1.10) – a uy un kild kosinus qanunu il d yi c kdir. Z çevirm l r metodunun t tbiqini daha aydın göst rm k üçün xüsusi hal kimi g rginlik d yi m l ri n z rd n atılır. Do rudan da x ttin uzunlu u böyük, avtomatik t krar qo ulma müdd ti is dal anın bu x tt boyu yayılma müdd tin nisb t n qısa olarsa, kosinusoidal d yi m ni n z rd n atmaq olar. Onda u 0 sabit q bul edilir. Bu halda x ttin hiperbolik tip (14.1.1) t nlikl ri a a ıdakı kimi yazılır: d u x sh z x sh x p I z x ch p U x p U d d 0 , 0 , , (14.1.27) d u x ch x sh z p U x ch p I x p I d 0 0 , 0 , , (14.1.28) k.14.1.5. Avtomatik t krar qo ulma kommutasiyasının hesabat sxemi Bu t nlikl rd n orijinal oblastda t yin edil n g rginlik v c r yan funksiyaları, 1 v 2 nöqt l r üçün daha iki (14.1.2) v (14.1.3) t nliyin birlikd h llini t l b edir. N tic d operator kilind a a ıdakı hesabat ifad l ri alınır: x ttin vv lind ki c r yan v g rginlik –
1 0 , 0 , ; 1 1 0 , 0 x ttin ixtiyari nöqt sind ki g rginlik – _________________Milli Kitabxana__________________ 386
p U x sh z z p U p E ch sh x ch z z p U p E x p U gir m gir m 0 0 0 1 1 , (14.1.29) x ttin sonu üçün g rginliyin ifad si –
0 0 1 1 , (14.1.30) Burada
ch 2 -sh 2 =1, r/L= , r m /L m = , 2
LC , 2 2 2 2 1 1 e e e e z z p p d gir v z m =r m +pL m kimi q bul edilir. (14.1.30) ifad sin Z çevirm si t tbiq edil rs , a a ıdakı hesabat formulası alınar:
0 2 2 / 2 2 1 1 0 1 2 1 1 1 1 1 ,
e z e z e z e z z e z z e r z u z E l z u T d T m (14.1.31) Mü yy n çevirm l r apardıqdan sonra, a a ıdakı ifad alınır: 0 1 2 1 2 2 2 1 1 0 1 1 1 , u z q z q z q u z E z s l z u (14.1.32) burada s
2 / 1 e r e m T ; q 1 =-e - T +(1+e - T )/r m ; q 2 =-e - ; q 2 +1 =(e - T +(1-e - T )/r m )·e - /2 kimi sabit msallardır.
(14.1.32) formulası verilmi hesabat sxemin aid avtomatik t krar qo ulmanın Z oblastında olan hesabat alqoritmidir. Bu ifad d n zaman oblastına keçid sad rekurrent c m formulalar il a a ıdakı kimi yazılır: 1 2
0 1 0 , ,
n u q u T n e s l n u (14.1.33) _________________Milli Kitabxana__________________ 387
Göründüyü kimi (14.1.33) ifad sinin ikinci c mi üçün hesabat =1 (v ya -1) addımından ba layır v bu addımda x ttin sonu üçün g rginliyin bir vv lki addımdakı qiym tl ri n z r alınır. Ona gör bu ifad l r rekurrent formula deyilir. A a ıda, sxem v (14.1.33) ifad si üzr aparılmı hesabatların n tic l ri yril r
kilind verilmi dir. U(l,t) g rginlik ifad sinin yril r
kilind verilmi funksiyaları qalıq u 0 g rginliyin müxt lif (±) i ar l ri v mütl q qiym tl ri üçün alınmı dır. Burada xüsusi hal kimi u
olan x ttin (14.1.15) ifad sin gör alınmı yrisinin k.14.1.2-d verilmi forması göst rilir. Göründüyü kimi bu usulda hiperbolik tipli t nlikl ri Z –çevirm si il c bri kil v qapalı c m kilin g tir r rk h ll edirl r (14.1.33). Alınmı g rginlik yril ri daha s lis d yi m xarakterin malik olub, real osilloqramlara yaxındır k. 14.1.6 [34]. yril rd qalıq u
g rginliyinin h m mütl q qiym tl ri, h m d qo ulma anında malik olduqları (±) i ar l ri n z r alınmı dır. kil 14.1.6 da hesablanmı yril r ail si verilmi dir. Onlar qalıq g rginlikl rin 0.5 addım qiym tl ri il -1,0 –dan +1,0-a q d r d yi diyi hal üçün yuxarıda alınmı alqoritml r gör , s h.384-d «MATLAB» proqramında aparılmı dır. yril rd n d göründüyü kimi, keçid prosesind ba lan ıc rtl r m xsusi tezlikl ri d yi dirmir. Ona gör yril rin sıfırdan keçm v maksimal qiym tl r çatma momentl ri eyni nöqt l r dü ür. Alınmı yril r 500 kV v 500 km hava x ttl rinin dal a parametrl ri (yayılma msalı v dal a müqavim tl ri) v m nb in induktiv (L m /Z d =0,29), aktiv müqavim ti (R m /Z d =0,08) n z r alınmaqla hesablanmı dır. Hesabatlar nisbi vahidl rd (müqavim tl rin, x ttin dal a müqavim tin olan nisb ti kimi) aparılmı dır. Bu m s l nin yuxarıda göst rilmi dur un dal alar (14.1.17) v inteqral t nlikl r (14.1.25) metodu il h ll ri d yaxın n tic l r vermi dir k. 14.1.2. Bu kitabda veril n (14.1.25) v (14.1.32) ifad l rin g tiril n yeni alqoritml r daha universal v hesabatlar üçün lveri lidirl r. Göst ril n alqoritml r v mü llif t r find n alınmı n tic l r Moskva Energetika Institutu «Yüks k g rginlikl r texnikası» kafedrası v AzTU-n «Elektrik izolyasiyası v kabel texnikası» kafedrasında 1976-78 ci ill rd ba lanmı dır. Hazırda h min m s l l rin aktuallı ı yen d qalmaqdadaır, «Elektrik t chizatı v izolyasiyası» kafedrasında bu istiqam td i l r davam etdirilir. _________________Milli Kitabxana__________________ 388
k.14.1.6. ATQ rejimind x ttin sonu üçün g rginlik yril ri. Maksimal g rginlik halı, x ttin mütl q qiym tc m nb in maksimal qiym tin , i ar c ks qalıq g rginliy qo uldu u hala uy un olur 14.1.6 Kiçik induktiv v tutum c r yanlarının açılma xüsusiyy tl ri Qısa x ttl r, yüksüz transformatorlar v kondensator batareyalarının açılması bu q bild n olan hallardır. 100 A dan böyük olan c r yanlar v onları mü ahiy t ed n qövsün açılması sinusoidal c r yan yrisinin sıfırdan keçdiyi halında ba verir. Bu zaman t hlük li ifrat g rginlikl r olmur, çünki konturda elektrik maqnit enerjisi 0 2
2 Li olur. B rpa olunan g rginlik b k nin i çi g rginliyinin iki qat mislin çatır. Ya v hava açarlarında c r yanın qiym ti 25 A-d n, vakuum v elegaz açarlarında is 32 A-dan kiçik olan hallarda c r yan sıfırdan keçm mi d n d açıla bil r. Bu yüks k g rginlikl r texnikasında c r yanın k silm si v ya “qırılma” adlanır k .14.1.8. bel hallara rast g linir.
_________________Milli Kitabxana__________________ 389
1 1 2 2 k 14.1.7 kiçik induktivliyin açılmasını k.14.1.8 D yi n c r yanın izah ed n sxem k silm si. C r yanın k silm si onun qiym tind n asılı oldu u üçün sinusoidanın ixtiyari nöqt sind , h tta amplitud qiym tl rind d ba ver bil r. Real olaraq bu hal yüksüz transformatorlar v ya untlayıcı reaktorların açılmasında ba verir. Bu sah d aparılan son t dqiqiatlar göst riri ki, c r yan k silm si açarın h r iki t r find olan C 1 v
C 2 tutmları v onları laq l ndir n
induktivliyind ki c r yan v LC konturunun yaratdı ı yüks k tezlikli c r yanların toplanması il ba verir k.14.1.7. Bel konturun xüsusi
2 1 tezliyi ad t n onlarla kilo Hers çatır. Burada,
2
2 1 , 2 1
C C C C C L f k L (4.1.34) Yüks k tezlikli c r yan r qsl rinin amplitudası böyük olur. C r yanlar bir-birinin ksin yön ldiyi halda, qövs c r yanının vaxtından vv l sönm si mümkün olur.
_________________Milli Kitabxana__________________ 390
Yüksüz transformatorun açılması il yaranan k silm sinin transofmatorun induktivliyind toplanan elektrik-maqnit enerjisi induktivlikl ri untlayan tutumların yükl nm sinin elektirik statik enerjisin çevrilir. Bu tutumlar transformator giriml rinin inl rd olan tutumlarıdır. Deyil nl rd n:
/ , 2 2 2 2
(14.1.35) Transformatorların yüksüz i c r yanları (0.5-2.5%) I nom qiym tl rd , onların tutumları çox kiçik (5000 pF), maqnit selinin s p l nm induktivlikl ri is böyük oldu undan C L / müqavim ti 10-100 kOm qiym tl r çatır. N tic d g rginliyin qiym ti bir neç qat artaraq ifrat g rginlik yaradır. Söndürücü dempfer müqavim ti v transformator içliyinin polad itkil rin baxmayaraq ifrat g rginliyin misli böyük olur. k.14.1.9 -da yüksüz transformatorun açılması halında yaranan ifrat g rginlik yril ri verilmi dir. kild
yril r sinusoidal azalan c r yanın k silm si halı üçün g rginlik d yi m l rini göst rir. T crüb göst rir ki, c r yan k silm si il yaranan ifrat g rginlikl r, qövsün t krar yanmasına s b b olur. C r yanın birinci k silm si t 0 anında ba verir. Bundan sonra tutmda g rginlik a a ıdakı ifad il artır:
1 0 1 0 sin cos (14.1.36) kil 14.1.9 –dan göründüyü kimi açarın kontaktları c r yan k silm sind n vv l t b –d aralanmı dı. g r qövs h min anda sönmü olsa idi, onda açarda b rpa olunan g rginlik u bo yrisi il artardı. t 0 anında c r yan k sildikd d qövsün tez sönm si il aralı ın elektrik möhk mliyi u bo yrisin
uy un olan qiym t q d r artır. Açarın kontaktları arasında olan g rginlik yrisi u bo yrisi il k si dikd qövs yenid n t krarlanır. _________________Milli Kitabxana__________________ 391
- +
= 0
Qövsün yenid n yanması il kontaktlar arası g rginlik sıfır, tutum g rginliyi u c is m nb in g rginliyin b rab r olur. Açarda yenid n c r yan axır. Mü yy n müdd td n sonra bu c r yanın da k silm si ba verir. Lakin bu d f ki c r yan k silm si t 0 anındakı I 0 c r yanından a a ı qiym td ba verir. N tic d açarın kontaktları arasında g rginlik d azalmı olur. Lakin o h l aralı ın yenid n qapanmasına kifay t etdiyind n qövs yenid n yaranır. Bu proses o zamana q d r davam edir ki, kontaktlarda azalan maksimal g rginlik aralı ın b rpa olunan elektrik möhk mliyind n kiçik olsun. B z n açarlarda yaranan t krarlanan qövsl r iki v daha çox s naye tezlik müdd tl ri rzind davam edir. Qövsün t krar yanma müdd ti n q d r çox olarsa, transformatorun açılan induktivliyind yaranan ifrat g rginlik d bir o q d r çox olar. Ifrat g rginliyin n böyük qiym ti 4U f -a q d r artır. Bu bir t r fd n arzu olunmaz haldır, çünki qq-nın l v edilm sini l ngidir. Dig r t r fd n is yeni qövs transformatorun qısa müdd td qo ulması v dolaqlarındakı elektrik-maqnit enerjisinin b k y bo almasına v ifrat g rginliyin azalmasına s b b olur. B zi m nb l r gör 5–4 A qiym tl rind olan induktiv c r yanların açılması [32] t hlük li ifrat g rginlikl r yaradır. Reaktorların açılmasında yaranan qövs yüksüz transformatorun qövsün nisb t n daha qüvv tli v dayanıqlı olur. Reaktor c r yanının sinusoidal yrisi d düzgün formada d yi ir. Ona gör yüksüz transformatorlara nisb t n reaktorlarda c r yan k silm si a a ı qiym tl r uy un g lir. Lakin eyni zamanda qövs veril n enerji çox oldu undan onun ionsuzla ması v sönm si _________________Milli Kitabxana__________________ 392
yava keçir. Eyni rtl rd ba ver n k silm c r yanının yaratdı ı qövsün müdd ti açılan reaktorlarda yüksüz transformatorlara nisb t n çox olur. g r kiçik k silm c r yanlarının yaratdı ı frat g rginlikl r qövsün t krar yaranmasına kifay t etm zs ifrat g rginliyin sönm si ba vermir. Bu halda kommutasiya ifrat g rginlikl ri yüksüz transformatorların açılmasında yaranan ifrat g rginlikd n böyük olur. Kondensator batareyaları, tutum xarakterli dövr l r, (nisb t n qısa m saf li EÖX-d ) yükl nm c r yanları fazaca g rginlikd n ir li oldu undan onların açılması zamanı c r yan k silm si ba vermir. Lakin bu halda da açılma zamanı xeyli ifrat g rginlik meydana çıxır. g r sinusoidal qanunla d yi n yük c r yanı sıfırdan keçdikd k sil rs , açılan x ttd g rginlikl ba lı çoxlu sayda yükl r v onunla da sabit potensial qalır. Sonra bu yükl r x ttd olan sızma hesabına yava -yava azalır. Baxılan keçid prosesinin sonuna q d r x ttin g rginliyi i çi g rginliyin amplitud qiym tin b rab r qiym td olur k 14.1.10. Açarın in t r fd olan dig r kontaktında 10 msan-d n sonra g rginlik sinusoidal qanunla d yi r k, isçi g rginliyin ks i ar li amplitudasına çatır. Bu zaman kontaktlar arasında b k g rginliyind n iki d f artıq g rginlik t sir edir. g r b rpa olunan g rginlik bu ana q d r kontaktlar arasında olan g rginlikd n böyük olarsa, x ttin açılması t krar qövs yanmadan ba ver c kdir. g r
b k g rginliyi amplitud qiym tin çatana q d r b rpa olunan g rginlik kifay t qiym t çatmasa, onda qövs t krar yanacaqdır. Bu halda tutum v ya açılan x tt torpa a n z r n iki qat b k g rginliyi altında olacaqdır. Bu zaman g rginlik r qsl rinin m xsusi tezliyi böyük olduqda qövs aralı ı ionla mı v ziyy td qalır v qövs sönmür. G rginlik is ifrat qiym tind n amplitud qiym tin q d r sönür. k.14.1.10. aydındır ki, bu hal yalnız kiçik tutumlar v qısa x ttl rin açılması zamanı ba ver bil r. Uzun x ttl rin açılmasında qövs söndükd n sonra x ttd qalan g rginlik qidalandırıcı g rginlikd n xeyli böyük olur, k.14.1.10. b) Qövsün t krar yanmaları sinusoidal g rginlikl rin pik nöqt l rind oldu undan, ventil bo aldıcıları v ya QXGM - qeyri-x tti g rginlik m hdudla dırıcısı olmadı ı halda x ttin izolyasiyası de il bil r. Ona gör x ttl r v kondensator batareyalarının açılması el aparılmalıdır ki, yaranan qövs t kraralanmasın. Bu iki pill li açarların untlayıcı müqavim tl ri v ya az ya lı açarların kontaktlarının kombin edilm si il yerin yetirilir § 14.1.4. _________________Milli Kitabxana__________________ 393
3 = 0 1 2 ) ) 2 1 0
= k.14.1.10. Tutum v x ttl rin açılmasında yaranan kommutasiya ifrat g rginliyi: - a-kiçik tutum, b-böyük tutum v ya x ttin açılması. Yüklə 4,73 Mb. Dostları ilə paylaş:
|